Kontinuitätsgleichung

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Eine Kontinuitätsgleichung ist eine bestimmte partielle Differentialgleichung, die zu einer Erhaltungsgröße (s.u.) gehört. Sie verknüpft die zeitliche Änderung der zu dieser Erhaltungsgröße gehörigen Dichte \rho mit der räumlichen Änderung ihrer Stromdichte \mathbf{j}:

 \frac{\partial \rho}{\partial t} + \operatorname{div} \, \mathbf{j} = 0

Zur mathematischen Definition von \operatorname{div} siehe Divergenz (Mathematik).

Die Kontinuitätsgleichung tritt in allen Feldtheorien der Physik auf. Die erhaltenen Größen können sein:

Zusammenhang mit einer Erhaltungsgröße[Bearbeiten]

Die in einem Volumen V enthaltene „Ladung“ (das Volumenintegral über die Dichte) kann sich aufgrund der Kontinuitätsgleichung nur dadurch ändern, dass unausgeglichene Ströme aus der Oberfläche des Volumens hinausfließen. Demnach ändert sich die Gesamtladung für V\to\infty zeitlich nicht  und ist eine Erhaltungsgröße, wenn keine (Netto-)Ströme durch die Oberfläche des betrachteten Volumens fließen.

Denn die zeitliche Änderung der Ladung Q_V in einem zeitlich unveränderlichen Volumen V

Q_V=\iiint_V \mathrm{d}^3x\, \rho(t,\mathbf{x})

ist wegen der Kontinuitätsgleichung nach dem Integralsatz von Gauß

\frac{\mathrm{d}Q_V}{\mathrm{d}t}=\iiint_V \mathrm{d}^3x \,\frac{\partial\rho}{\partial t}=-\iiint_V\! \mathrm{d}^3x\,\operatorname{div}\,\mathbf{j}=-\iint\limits_{\partial V}\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\;\;\;\subset\!\supset \mathbf j\;\cdot\mathbf n\,{d}S\,,

gleich dem Flächenintegral über die Randfläche \partial V des Volumens über den Anteil der Stromdichte \mathbf{j}, der in Richtung der Flächennormalen \mathbf{n} nach außen fließt. Die Ladung im Volumen ändert sich nur, sofern unausgeglichene Ströme in der angegebenen Weise durch die Randfläche fließen.

Hydrodynamik[Bearbeiten]

Verändert sich in der Hydrodynamik die Massendichte \rho(t,\mathbf{x}), weil die Flüssigkeit mit der Geschwindigkeit \mathbf{u} = \frac{\mathrm d \mathbf x}{\mathrm d t} längs der Bahnkurven \mathbf x(t) strömt, so ist die zugehörige Stromdichte

\mathbf{j} = \rho \, \mathbf{u}

und die Kontinuitätsgleichung lautet

\begin{alignat}{2}
                & \frac{\partial \rho}{\partial t} + \operatorname{div} \, (\rho \mathbf{u}) && = 0\\
\Leftrightarrow & \frac{\partial \rho}{\partial t} + \operatorname{grad} \, \rho \cdot \mathbf{u} + \rho \cdot \operatorname{div} \, \mathbf{u} && = 0
\end{alignat} (Begründung: Produktregel)

Für die zeitliche Änderung der Dichte bei einem Teilchen, das die Bahn \mathbf x(t) durchläuft, besagt dies:

\begin{alignat}{2}
                & \frac{\partial \rho}{\partial t} + \operatorname{grad} \, \rho \cdot \frac{\mathrm d \mathbf x}{\mathrm d t} && = - \rho \cdot \operatorname{div} \, \mathbf{u}\\
\Leftrightarrow & \frac{\mathrm d}{\mathrm d t} \rho(t,\mathbf x(t)) && = - \rho \cdot \operatorname{div} \, \mathbf{u}
\end{alignat} (Begründung: totales Differential).

Entlang einer Trajektorie ändert sich also die Dichte mit der Divergenz der Strömung \mathbf u.

Die Strömung ist inkompressibel, wenn die Dichte entlang einer Trajektorie konstant bleibt:

\frac{\mathrm d}{\mathrm d t} \rho(t,\mathbf x(t)) = 0

Daraus folgt, dass in diesem Fall die Divergenz der Strömung Null ist:

\Rightarrow \operatorname{div} \, \mathbf{u} = \frac{\partial u}{\partial x} + \frac{\partial v}{\partial y} + \frac{\partial w}{\partial z} = 0

Elektrodynamik[Bearbeiten]

In der Elektrodynamik ergibt sich die Kontinuitätsgleichung für die elektrische Ladungsdichte \rho und die elektrische Stromdichte \mathbf{j} mithilfe der Identität \operatorname{div} \operatorname{rot}\,=0 aus den Maxwellgleichungen

0=\text{div} \bigl(\text{rot}\,\mathbf H\bigr)  = ... =\frac{\part}{\part t} \text{div}\,\mathbf D  + \text{div}\,\mathbf j = \frac{\part\rho}{\part t}+\text{div}\,\mathbf  j \,,
 \frac{\partial\rho}{\partial t} + \operatorname{div}\, \mathbf j = 0\,.   [1]

In Halbleitern beschreibt die Verletzung der Kontinuitätsgleichung

 \frac{\partial \rho}{\partial t} + \operatorname{div}\,\mathbf{j} = -r + g

die Änderung der Raumladungsdichte \rho durch die Rekombinationsrate pro Volumen, r, und die Generationsrate g.

Aus den Maxwellgleichungen der Elektrodynamik folgt (in CGS-Einheiten) für die Energiedichte

u = \frac{1}{8 \pi} \left( \mathbf{E}^2 + \mathbf{B}^2 \right)

und die Energiestromdichte (auch Poynting-Vektor)

\mathbf{S} = \frac{c}{4 \pi} \left( \mathbf{E} \times \mathbf{H} \right)

nahezu eine Kontinuitätsgleichung:

\frac{\partial u}{\partial t} +\operatorname{div}\, \mathbf{S}= -\mathbf{j} \cdot \mathbf{E}\,.

Die Kontinuitätsgleichung für die Energie im elektromagnetischen Feld ist dort erfüllt, wo die elektrische Stromdichte \mathbf{j} verschwindet, beispielsweise im Vakuum. Dort kann sich Energiedichte nur durch Energieströme ändern. Wo die elektrische Stromdichte \mathbf{j} nicht verschwindet, leistet das elektrische Feld \mathbf{E} Arbeit und tauscht Energie mit den Ladungsträgern aus.

Die Kontinuitätsgleichung für die elektromagnetische Feldenergie ist der Satz von Poynting.

In der relativistischen Formulierung der Elektrodynamik mit Minkowski-Vektoren fasst man und j zu einem Vierervektor zusammen (j^{\alpha}) =(c\rho ,j_x, j_y, j_z)\,,. Wie oben, folgt aus den Maxwellgleichungen, dass dessen Viererdivergenz verschwindet \partial_{\alpha} j^{\alpha}=\frac{c \partial \rho}{c \partial t}+\frac{\partial j_x}{\partial x}+\frac{\partial j_y}{\partial y}+\frac{\partial j_z}{\partial z} = 0\, .[2] Diese Formulierung ist unabhängig von der gewählten Minkowski-Signatur, äquivalent zur Kontinuitätsgleichung und kann auf relativistische Feldtheorien verallgemeinert werden.

Quantenmechanik[Bearbeiten]

In der Quantenmechanik wird der Zustand eines Teilchens, etwa eines einzelnen Elektrons, durch eine Wellenfunktion \Psi(\mathbf r,t) beschrieben.

Das Betragsquadrat

\rho(\mathbf r,t)=|\Psi(\mathbf r,t)|^2

gibt die Wahrscheinlichkeitsdichte dafür an, ein Teilchen zur Zeit t am Ort \mathbf r vorzufinden. Mit der zugehörigen Wahrscheinlichkeitsstromdichte

\mathbf j = -\frac{i \hbar}{2m}(\Psi^*\operatorname{grad}\Psi - 
\Psi\operatorname{grad}\Psi^*)  [3]

gilt als Folge der Schrödingergleichung die Kontinuitätsgleichung

\frac{\partial}{\partial t}\rho + \operatorname{div} \mathbf j = 0\,.

Weitere Anwendungen: Allgemeine Erhaltungsgrößen[Bearbeiten]

Man erkennt an der Analogie zum „elektrischen“ Fall, dass Kontinuitätsgleichungen immer dann gelten müssen, wenn eine ladungsartige Größe und eine stromartige Größe wie oben angegeben zusammenhängen. Als weiteres konkretes Beispiel könnte man etwa den in der Thermodynamik wichtigen Wärmestrom angeben. Die „Ladungsdichte“ muss bei Integration über den Gesamtraum eine Erhaltungsgröße ergeben, z. B. die elektrische Gesamtladung, bzw. - im Falle der Quantenmechanik - die Gesamtwahrscheinlichkeit, 1, oder im dritten Fall, die gesamte zugeführte Wärme, bei Systemen, deren Wärmeinhalt als „erhalten“ angesehen werden kann (z.B. Wärmediffusion).

In der Strömungsmechanik folgt aus der Kontinuitätsgleichung das Kontinuitätsgesetz für (inkompressible) Fluide.

Literatur[Bearbeiten]

  • Batchelor, G.K.: An introduction to fluid dynamics, Cambridge university press, 2000, ISBN 0521663962

Einzelnachweise und Fußnoten[Bearbeiten]

  1. Bei der Herleitung wird u.a. die Divergenz der sog. Maxwellschen Ergänzung \frac{\partial\mathbf D}{\partial t} gebildet und die Vertauschbarkeit der partiellen Ableitung \frac{\partial}{\partial t} mit dem Divergenzoperator benutzt.
  2. Torsten Fließbach: Elektrodynamik Spektrum Akademischer Verlag, 3. Auflage, S. 159
  3. Um die Eichinvarianz der Theorie zu gewährleisten, muss man zu j eigentlich noch einen Term proportional zum Vektorpotential A hinzufügen: \delta \mathbf j=+\frac{|e|}{m}|\Psi |^2\mathbf A\,. Üblicherweise setzt man \mathbf A\equiv 0, wenn kein Magnetfeld auftritt. Dies ist aber auch dann nicht notwendig.