Leuchtdichte

Physikalische Größe
Name	Leuchtdichte
Formelzeichen der Größe	$L_\mathrm{v}\,$
Größen- und Einheitensystem Einheit Dimension SI cd·m−2 L−2·J

Die Leuchtdichte L_v (englisch luminance) liefert detaillierte Information über die Orts- und Richtungsabhängigkeit des von einer Lichtquelle abgegebenen Lichtstroms. Sie ist das photometrische Maß für das, was das menschliche Auge als Helligkeit einer Fläche wahrnimmt. Die Leuchtdichte beschreibt die Helligkeit von ausgedehnten, flächenhaften Lichtquellen; für die Beschreibung der Helligkeit von punktförmigen Lichtquellen ist die Lichtstärke besser geeignet.

Definition

Einführung

Die meisten Objekte geben von unterschiedlichen Stellen ihrer Oberfläche unterschiedlich viel Licht ab.

Man betrachte einen als Lichtquelle dienenden Körper (beispielsweise eine Glühlampe, ein beleuchtetes Blatt Papier), welcher einen Lichtstrom (gemessen in Lumen) in seine Umgebung abgibt. In der Regel werden verschiedene Punkte des Körpers verschieden viel Licht abgeben, und er wird auch in verschiedene Richtungen verschieden viel Licht aussenden. Soll diese Charakteristik detailliert beschrieben werden, so ist das Konzept der Leuchtdichte nötig.

Es ist nämlich nicht möglich, anzugeben, wie viele Lumen von einem unendlich kleinen Punkt auf der Oberfläche des Körpers ausgehen, da die endliche Anzahl abgestrahlter Lumen sich auf eine unendliche Anzahl solcher Punkte verteilt und auf einen einzelnen Oberflächenpunkt daher Null Lumen entfallen. Stattdessen betrachtet man eine kleine Umgebung des betreffenden Punktes, setzt den von dieser Umgebung ausgehenden (endlichen) Lichtstrom ins Verhältnis zu ihrer (endlichen) Fläche und lässt die Umgebung gedanklich auf Null schrumpfen. Obwohl der abgestrahlte Lichtstrom wie auch die abstrahlende Fläche dabei jeweils gegen Null gehen, strebt beider Verhältnis gegen einen endlichen Grenzwert, die spezifische Lichtausstrahlung des Punktes, gemessen in Lumen pro Quadratmetern oder gleichbedeutend Lux.

Die meisten Objekte geben in unterschiedliche Richtungen unterschiedlich viel Licht ab.

Ebenso ist es nicht möglich anzugeben, wie viele Lumen in eine bestimmte Richtung abgegeben werden, da die endliche Anzahl abgestrahlter Lumen sich auf unendlich viele mögliche Richtungen verteilt und auf jede einzelne Richtung daher Null Lumen entfallen. Stattdessen betrachtet man einen kleinen, die gewünschte Richtung umgebenden Raumwinkel, setzt den in diesen Raumwinkel abgegebenen (endlichen) Lichtstrom ins Verhältnis zur (endlichen) Größe des Raumwinkels und lässt den Raumwinkel gedanklich auf Null schrumpfen. Wiederum streben dabei sowohl der Raumwinkel als auch der in ihm enthaltene abgestrahlte Lichtstrom jeweils gegen Null, ihr Verhältnis aber gegen einen endlichen Grenzwert, die in die betreffende Richtung abgegebene Lichtstärke, gemessen in Lumen pro Steradiant oder gleichbedeutend Candela.

Der Begriff der Leuchtdichte kombiniert beides und beschreibt auf diese Weise sowohl die Orts- als auch die Richtungsabhängigkeit des von einem unendlich kleinen Flächenelement abgegebenen Lichtstroms.

Für die Definition der Leuchtdichte ist es unerheblich, ob es sich bei dem vom Flächenelement abgegebenen Licht um (thermische oder nichtthermische) Eigenemission, um transmittiertes oder reflektiertes Licht oder eine Kombination daraus handelt.

Die Leuchtdichte ist an jedem Punkt des Raumes definiert, an dem Licht vorhanden ist. Man denke sich anstelle eines Licht abstrahlenden Oberflächenelements gegebenenfalls ein fiktives von Licht durchstrahltes Flächenelement im Raum.

Leuchtdichte

Die Leuchtdichte $L_v(\beta, \varphi)$ gibt an, welcher Lichtstrom $\mathrm{d}^2 \Phi_v(\beta, \varphi)$ von einem gegebenen Punkt der Lichtquelle in die durch den Polarwinkel $\beta$ und den Azimutwinkel $\varphi$ gegebene Richtung pro projiziertem Flächenelement $\cos(\beta) \mathrm{d}A$ und pro Raumwinkelelement $\mathrm{d}\Omega$ ausgesendet wird:

$L_v(\beta, \varphi) = \frac{\mathrm{d}^2 \Phi_v(\beta, \varphi)}{\cos(\beta) \mathrm{d}A\ \cdot \mathrm{d}\Omega}$

$\beta$ ist hierbei der Winkel zwischen Ausstrahlrichtung und Flächennormale

• Formelzeichen: L, L_v
• SI-Einheit: Lumen pro Quadratmeter und Steradiant, Candela pro Quadratmeter
• Einheitenzeichen: lm·m^–2·sr^–1, cd·m^–2

Die Definition der Leuchtdichte weist die Besonderheit auf, dass der abgegebene Lichtstrom nicht wie üblich auf das abstrahlende Flächenelement $\mathrm{d}A$ sondern auf das in Abstrahlrichtung projizierte Flächenelement $\cos(\beta) \mathrm{d}A$ bezogen wird. Der in eine bestimmte Richtung abgegebene Lichtstrom hängt nämlich zum einen von den (möglicherweise richtungsabhängigen) physikalischen Strahlungseigenschaften der Oberfläche und zum anderen rein geometrisch von der in Abstrahlrichtung wirksamen Projektion des strahlenden Flächenelements ab. Der zweite Effekt bewirkt, dass der unter dem Polarwinkel $\beta$ abgegebene Lichtstrom um den Faktor $\cos(\beta)$ geringer ist als der senkrecht abgegebene Lichtstrom. Die Division durch den Faktor $\cos(\beta)$ rechnet diesen geometrischen Effekt heraus, so dass in der Leuchtdichte nur noch eine eventuelle physikalische Richtungsabhängigkeit aufgrund der Oberflächeneigenschaften übrig bleibt.

Lambertscher Strahler

Oberflächen, welche nach Herausrechnen des $\cos$–Faktors keine Richtungsabhängigkeit der Leuchtdichte mehr aufweisen, nennt man diffuse Strahler oder lambertsche Strahler. Ein lambertsches Flächenelement gibt in alle Richtungen dieselbe Leuchtdichte $L_v$ ab. Die Leuchtdichte ist daher nicht mehr winkelabhängig:

$L_v(\beta, \varphi) =\!\, L_v = \text{const.}$

Der von einem lambertschen Strahler in eine bestimmte Richtung abgegebene Lichtstrom $\Phi_v$ variiert nur noch mit dem Kosinus des Abstrahlwinkels $\beta$. Solche Strahler sind daher mathematisch besonders einfach zu behandeln:

$\mathrm{d}^2 \Phi_v(\beta, \varphi) = \mathrm{d}^2 \Phi_v(\beta) = L_v\cos(\beta) \mathrm{d}A\ \cdot \mathrm{d}\Omega$

Insbesondere kann bei der Integration über den Raumwinkel $\mathrm{d}\Omega$ die nunmehr winkelunabhängige Leuchtdichte $L_v$ als Konstante vor das Integral gezogen werden, was die Integration oft wesentlich vereinfacht (siehe unten).

Ein Beispiel für eine diffus leuchtende Fläche ist ein beleuchtetes Blatt Papier. Betrachtet man es aus verschiedenen Richtungen, so bleibt die wahrgenommene Leuchtdichte der Fläche dabei konstant, während die den Betrachter erreichende gesamte Lichtmenge (die Lichtstärke) von der projizierten Fläche abhängt und daher mit dem Cosinus des Betrachtungswinkels variiert.

Empfindlichkeit der Augen

Empfindlichkeit der Wahrnehmung

	Bemerkung	Leuchtdichte
skotopisches Sehen	reines Nachtsehen	3 µcd/m² bis 3…30 mcd/m²
mesopisches Sehen		3…30 mcd/m² bis 3…30 cd/m²
photopisches Sehen	reines Tagsehen	über 3…30 cd/m²
Zapfensättigung	Blendung	ab 100.000…1.000.000 cd/m²

Der Beobachter nimmt die Leuchtdichten der ihn umgebenden Flächen unmittelbar als deren Flächenhelligkeiten wahr. Aufgrund der Anpassungsfähigkeit des Auges können die wahrnehmbaren Leuchtdichten zahlreiche Größenordnungen überstreichen. Die angegebenen Werte schwanken von Mensch zu Mensch und sind auch von der Frequenz des Lichts abhängig.

Beispiele

Natürliche Lichtquellen Leuchtdichte Mittlerer klarer Himmel 8000 cd/m² Mittlerer bedeckter Himmel 2000 cd/m² Nachthimmel bei Vollmond 0,1 cd/m² Sternklarer Nachthimmel 0,001 cd/m² Bewölkter Nachthimmel 1…100 µcd/m² Sonnenscheibe am Mittag 1,6·109 cd/m² Sonnenscheibe am Horizont 6·106 cd/m² Oberfläche des Mondes 2500 cd/m²

Flächenhelligkeit technischer Strahler Leuchtdichte Xenonlampe 5·109 cd/m² Natriumdampflampe 5·106 cd/m² weiße LED 50·106 cd/m² Draht einer Halogenlampe 20…30 ·106 cd/m² Matte 60-W-Glühlampe 120·103 cd/m² T8 kaltweiße Fluoreszenzröhre 11·103 cd/m² Elektrolumineszenz-Folie 30…200 cd/m²

Leuchtdichte von Monitoren Leuchtdichte Röhrenmonitor Weiß 80…200 cd/m² Röhrenmonitor Schwarz teilweise < 0,01 cd/m² TFT Weiß 150…500 cd/m² TFT Schwarz 0,15…0,8 cd/m² LED-Außenbildschirm 5000 cd/m²

Zusammenhang mit anderen photometrischen Größen

Allgemeines

Die Leuchtdichte gibt an, wie viel Licht von einem gegebenen infinitesimalen Flächenelement in eine gegebene Richtung abgestrahlt wird und liefert so die detaillierteste Beschreibung der Leuchteigenschaften der betreffenden Oberfläche. Umstellen der Definitionsgleichung für die Leuchtdichte liefert den infinitesimalen Lichtstrom, der von dem an der Stelle $x$, $y$ liegenden Flächenelement $\mathrm{d}A$ in das Raumwinkelelement $\mathrm{d}\Omega$ gestrahlt wird, welches in der durch die Winkel $\beta$ und $\phi$ beschriebenen Richtung liegt:

$\mathrm{d}^2 \Phi_v(\beta, \varphi, x, y) = L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta) \mathrm{d}A \cdot \mathrm{d}\Omega$

Soll die Lichtausstrahlung einer endlich großen Abstrahlfläche $A$ in einen endlich großen Raumwinkel $\Omega$ ermittelt werden, so ist über $\mathrm{d}A$ und $\mathrm{d}\Omega$ zu integrieren:

$\Phi_v = \int_{\Omega} \int_A L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta) \mathrm{d}A \cdot \mathrm{d}\Omega = \int_{\Delta\beta} \int_{\Delta\varphi} \int_A L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta)\sin(\beta) \cdot \mathrm{d}A \, \mathrm{d}\beta \, \mathrm{d}\varphi$

Dabei wurde die Darstellung des Raumwinkelelements in Kugelkoordinaten verwendet:

$\mathrm{d}\Omega = \sin(\beta) \, \mathrm{d}\beta \, \mathrm{d}\varphi$

Da $L_v$ im Allgemeinen vom Ort $x$, $y$ auf der Leuchtfläche $A$ und von den überstrichenen Richtungen $\beta$ und $\varphi$ abhängen kann, ergibt sich unter Umständen ein sehr kompliziertes Integral. Eine wesentliche Vereinfachung tritt ein, wenn die Leuchtfläche ein lambertscher Strahler (die Leuchtdichte also richtungsunabhängig) mit konstanten Oberflächeneigenschaften (die Leuchtdichte also ortsunabhängig) ist. Dann ist die Leuchtdichte eine konstante Zahl $L_v$ und kann vor das Integral gezogen werden:

$\Phi_v = A \cdot L_v \int_{\Omega} \cos(\beta) \ \mathrm{d} \, \Omega$

Das verbleibende Integral hängt jetzt nur noch von der Gestalt und Lage des Raumwinkels $\Omega$ ab und kann unabhängig von $L_v$ gelöst werden. Auf diese Weise können nur von der Sender- und Empfängergeometrie abhängige allgemeine Sichtfaktoren ermittelt und fertig tabelliert werden.

Wird beispielsweise die Lichtausstrahlung in den gesamten von der Leuchtfläche überblickten Halbraum betrachtet, so ergibt sich für das Integral der Wert $\pi$

$\int_\cap \cos(\beta) \ \mathrm{d} \, \Omega = \int_{\beta=0}^{\frac{\pi}{2}} \int_{\varphi=0}^{2 \pi} \cos(\beta)\sin(\beta) \cdot \mathrm{d}\beta \, \mathrm{d}\varphi = 2 \pi \int_{\beta=0}^{\frac{\pi}{2}} \cos(\beta)\sin(\beta) \cdot \mathrm{d}\beta = \pi$,

und der Lichtstrom eines flächenhomogenen lambertschen Strahlers der Fläche $A$ in den gesamten Halbraum ist einfach:

$\Phi_v = \pi \, A \, L_v$

Auf ähnliche Weise können aus der Leuchtdichte die anderen photometrischen Größen durch Integration über die Gesamtfläche und/oder alle Richtungen des Halbraumes abgeleitet werden.

Lichtstärke

Betrachtet man statt der Abstrahlung eines Flächenelementes die Abstrahlung der Gesamtfläche eines Körpers in eine gegebene Richtung, so ist $L_v$ über die Abstrahlfläche aber nicht über die Richtungen zu integrieren und man erhält die Lichtstärke $I_v$ des Körpers in dieser Richtung:

$I_v(\beta, \varphi) = \!\, \int_{A^\prime} L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta) \cdot \mathrm{d}A$,

wobei die Koordinaten $x$, $y$ die Position des Flächenelements auf der Gesamtfläche beschreiben und die Winkel $\beta$, $\varphi$ die betrachtete Ausstrahlrichtung bezüglich der Flächennormalen von $\mathrm{d}A$ angeben. Insbesondere ist $\beta$ wieder der Winkel zwischen betrachteter Ausstrahlrichtung und Flächennormale. Das Integral ist über jenen Teil $A^\prime$ der gesamten Oberfläche $A$ zu erstrecken, für den $\cos(\beta)>0$ ist.

Die Lichtstärke ist gewissermaßen die Summe aller in einer bestimmten Richtung abgegebenen Leuchtdichten der Körperoberfläche.

Spezifische Lichtausstrahlung

Betrachtet man statt der Abstrahlung des Flächenelements in eine bestimmte Richtung seine Abstrahlung in den gesamten vom Flächenelement überschauten Halbraum, so ist $L_v$ über alle Richtungen aber nicht über die Gesamtfläche zu integrieren und man erhält die spezifische Lichtausstrahlung $M_v$ des Flächenelements:

$M_v(x, y) = \int_\cap L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta) \cdot \mathrm{d}\Omega = \int_\cap L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta) \cdot \sin(\beta) \mathrm{d}\beta \mathrm{d} \varphi$

Im Spezialfall eines lambertschen Strahlers ist $L_v$ unabhängig von den Winkeln $\beta$ und $\varphi$ und kann vor das Integral gezogen werden. Das verbleibende Integral hat, wie oben erläutert, den Wert $\pi$, und es ergibt sich der einfache Zusammenhang

$M_v(x, y) = \!\, \pi L_v(x, y)$

(für einen lambertschen Strahler).

Lichtstrom

Integriert man die Leuchtdichte über alle Richtungen des Halbraums und alle Flächenelemente der strahlenden Fläche, oder die Lichtstärke über alle Richtungen, oder die spezifische Lichtausstrahlung über alle Flächenelemente, so erhält man den gesamten Lichtstrom $\Phi_v$ des leuchtenden Körpers:

$\Phi_v = \int_{\Omega} \int_A L_v(\beta, \varphi, x, y) \cdot \cos(\beta) \mathrm{d}A \cdot \mathrm{d}\Omega = \int_\Omega I_v (\beta, \varphi) \cdot \mathrm{d}\Omega = \int_A M_v(x, y) \cdot \mathrm{d}A$

Im Spezialfall eines lambertschen Strahlers ist $M_v = \pi L_v$ und der Lichtstrom lässt sich direkt aus der Leuchtdichte berechnen:

$\Phi_v = \pi \int_A L_v(x, y) \cdot \mathrm{d}A$, für einen lambertschen Strahler

Ist die Leuchtdichte darüber hinaus auch flächenhomogen (also auf der gesamten Fläche $A$ dieselbe), dann vereinfacht sich das Integral zu einer einfachen Multiplikation:

$\Phi_v = \!\, \pi A L_v$

(für einen flächenhomogenen lambertschen Strahler),

wie oben bereits durch eine direkte Integration gezeigt.

Fotometrisches Grundgesetz

Lichtausstrahlung

Zwei Flächen als gegenseitige Strahlungspartner im fotometrischen Grundgesetz

Betrachtet man ein Flächenelement $\mathrm{d}A_1$, welches mit der Leuchtdichte $L_1$ ein im Abstand $r$ befindliches Flächenelement $\mathrm{d}A_2$ beleuchtet, so spannt $\mathrm{d}A_2$ von $\mathrm{d}A_1$ aus betrachtet den Raumwinkel $\mathrm{d}\Omega_2 = \cos(\beta_2)\mathrm{d}A_2 / r^2$ auf, und aus der ersten Gleichung im vorigen Abschnitt folgt:

$\mathrm{d}^2 \Phi_{1\rightarrow2} = L_1 \cdot \cos(\beta_1) \, \mathrm{d}A_1 \, \mathrm{d}\Omega_2 = \frac{L_1 \cdot \cos(\beta_1) \, \cos(\beta_2) \, \mathrm{d}A_1 \, \mathrm{d}A_2}{r^2}$

Dabei sind $\beta_1$ und $\beta_2$ die Neigungswinkel der Flächenelemente gegen die gemeinsame Verbindungslinie.

Dies ist das fotometrische Grundgesetz. Durch Integration über die beiden Flächen ergibt sich der insgesamt von Fläche 1 nach Fläche 2 fließende Lichtstrom $\Phi_{1\rightarrow2}$.

Lichteinstrahlung

Die Beleuchtungsdichte $K$ ist analog zur Leuchtdichte, jedoch für den Einstrahlungsfall definiert. Sie gibt an, welcher Lichtstrom $\mathrm{d}^2 \Phi$ aus der durch den Polarwinkel $\beta$ und den Azimutwinkel $\varphi$ gegebenen Richtung pro projiziertem Flächenelement $\cos(\beta) \mathrm{d}A$ und pro Raumwinkelelement $\mathrm{d}\Omega$ empfangen wird. Die bisher abgeleiteten Gleichungen gelten analog. Insbesondere gilt für den auf Flächenelement $\mathrm{d}A_2$ empfangenen, von $\mathrm{d}A_1$ abgegebenen Lichtstrom:

$\mathrm{d}^2 \Phi_{2\leftarrow1} = K_2 \cdot \cos(\beta_2) \, \mathrm{d}A_2 \, \mathrm{d}\Omega_1 = \frac{K_2 \cdot \cos(\beta_1) \, \cos(\beta_2) \, \mathrm{d}A_1 \, \mathrm{d}A_2}{r^2}$

wobei diesmal der von $\mathrm{d}A_1$ aufgespannte Raumwinkel $\mathrm{d}\Omega_1 = \cos(\beta_1)\mathrm{d}A_1 / r^2$ auftritt.

Folgerung

Der von $\mathrm{d}A_1$ nach $\mathrm{d}A_2$ ausgesandte und der auf $\mathrm{d}A_2$ von $\mathrm{d}A_1$ empfangene Lichtstrom müssen identisch sein (sofern nicht in einem zwischen den Flächen liegenden Medium Licht durch Absorption oder Streuung verloren geht), und aus dem Vergleich der beiden Gleichungen folgt:

$\mathrm{d}^2 \Phi_{1\rightarrow2} = \mathrm{d}^2 \Phi_{2\leftarrow1} \ \Leftrightarrow \ L_1 = K_2 \,$

Die von Flächenelement $\mathrm{d}A_1$ ausgesandte Leuchtdichte ist identisch mit der auf Flächenelement $\mathrm{d}A_2$ eintreffenden Beleuchtungsdichte.

Man beachte also, dass die Leuchtdichte nicht mit dem Abstand abnimmt. Der gesamte übertragene Lichtstrom $\mathrm{d}^2\Phi_{1\rightarrow2}$ bzw. $\mathrm{d}^2\Phi_{2\rightarrow1}$ nimmt hingegen wie erwartet mit dem Quadrat des Abstandes ab (aufgrund des Faktors $r^2$ im Nenner beider Gleichungen), dies liegt daran, dass der von der Senderfläche aufgespannte Raumwinkel aus Sicht der Empfängerfläche quadratisch mit dem Abstand abnimmt.

Wird die Beleuchtungsdichte $K$ über den Raumwinkel integriert, aus dem sie stammt, so ergibt sich die Beleuchtungsstärke genannte Einstrahl-Lichtstromflächendichte $E$ auf der Empfängerfläche in lm/m². Falls die in eine bestimmte Richtung abgegebene Leuchtdichte der Senderfläche bekannt ist, so ist damit sofort auch die mit ihr identische aus derselben Richtung stammende Beleuchtungsdichte der Empfängerfläche bekannt und die Beleuchtungsstärke auf der Empfängerfläche kann aus der Leuchtdichteverteilung der Senderfläche sofort berechnet werden:

$E = \frac{\mathrm{d}\Phi}{\mathrm{d}A} = \int_{\Omega} K(\beta, \varphi) \cdot \cos(\beta) \cdot \mathrm{d}\Omega = \int_{\Omega} L(\beta, \varphi) \cdot \cos(\beta) \cdot \mathrm{d}\Omega$

Beispiel

Vergleicht man eine nahe Plakatwand mit einer identisch beleuchteten weiter entfernten, so erschienen beide gleich hell (sie haben eine abstandsunabhängige und daher in beiden Fällen identische Leuchtdichte). Die nähere Wand nimmt aber für den Beobachter einen größeren Raumwinkel ein, so dass den Beobachter aus diesem größeren Raumwinkel insgesamt ein größerer Lichtstrom erreicht (die nähere Wand erzeugt wegen ihres größeren Raumwinkels eine größere Beleuchtungsstärke beim Beobachter; er kann in ihrer Beleuchtung Zeitung lesen).

Maßeinheiten

In den USA sind die Einheiten Lambert (nicht kongruent mit dem SI-Einheiten-System) bzw. Nit entsprechend der SI-Maßeinheit für Candela pro Quadratmeter gebräuchlich.

Ältere Einheiten der Leuchtdichte und Umrechnungsfaktoren sind u. a.:

• Nit: 1 nt = 1 cd/m²
• Stilb: 1 sb = 1 cd/cm² = 10.000 cd/m²
• Candela pro Quadratfuß: 1 cd/ft² ≈ 10,764 cd/m²
• Candela pro Quadratzoll: 1 cd/in² ≈ 1550 cd/m²
• Apostilb, Blondel: 1 asb = 1 blondel = 1/π × 10⁻⁴ sb = 1/π cd/m²
• Skot: 1 skot = 0,001 blondel = 0,001 asb = 10⁻³/π cd/m²
• Lambert: 1 la = 1 L = 10⁴/π cd/m² ≈ 3183 cd/m²
• Footlambert: 1 fL = 1/π cd/ft² ≈ 3,426 cd/m²

Übersicht über photometrische Größen und Einheiten

Bezeichnung	Formelzeichen	Definition	Einheitenname	Einheitenumformung	Dimension
Lichtstrom (luminous flux, luminous power)	$\textstyle \mathit{\Phi_\mathrm{v}}\,, F\,, P$	$\textstyle \mathit{\Phi_\mathrm{v}} = K_\mathrm{m}\int_{380\,\mathrm{nm}}^{780\,\mathrm{nm}}\frac{\partial\mathit{\Phi_\mathrm{e}}(\lambda)}{\partial \lambda}\cdot V(\lambda)\,\mathrm{d}\lambda$	Lumen (lm)	$\textstyle \mathrm{1\, lm = 1\, sr \cdot cd}$	$\mathsf{J} \,$
Beleuchtungsstärke (illuminance)	$\textstyle E_\mathrm{v} \,$	$\textstyle E_\mathrm{v}=\frac{\partial \mathit{\Phi_\mathrm{v}}}{\partial A}$	Lux (lx), früher auch Nox (nx), Phot (ph)	$\textstyle \mathrm{1\, lx = 1\,\frac{lm}{m^2} = 1\,\frac{sr \cdot cd}{m^2}}$	$\mathsf{L^{-2} \cdot J}$
Spezifische Lichtausstrahlung (luminous emittance)	$\textstyle M_\mathrm{v} \,$	$\textstyle M_\mathrm{v}=\frac{\partial \mathit{\Phi_\mathrm{v}}}{\partial A}$	Lux (lx)	$\textstyle \mathrm{1\, lx = 1\,\frac{lm}{m^2} = 1\,\frac{sr \cdot cd}{m^2}}$	$\mathsf{L^{-2} \cdot J}$
Leuchtdichte (luminance)	$\textstyle L_\mathrm{v} \,$	$\textstyle L_\mathrm{v}=\frac{\partial^2 \mathit{\Phi_\mathrm{v}}}{\partial \Omega \cdot \partial A_1 \cdot \cos \varepsilon_1}$	keine eigene Einheit, manchmal Nit genannt, früher auch in Stilb (sb), Apostilb (asb), Lambert (la), Blondel	$\textstyle \mathrm{1\,\frac{cd}{m^2} = 1\,\frac{lm}{sr \cdot m^2}}$	$\mathsf{L^{-2} \cdot J}$
Lichtstärke (luminous intensity)	$\textstyle I_\mathrm{v} \,$	$\textstyle I_\mathrm{v}=\frac{\partial\mathit{\Phi_\mathrm{v}}}{\partial\Omega}$	Candela (cd) (SI-Basiseinheit), früher auch Hefnerkerze (HK), Internationale Kerze (IK), Neue Kerze (NK)	$\textstyle \mathrm{1\, cd = 1\, \frac{lm}{sr}}$	$\mathsf{J} \,$
Lichtmenge (luminous energy)	$\textstyle Q_\mathrm{v} \,$	$\textstyle Q_\mathrm{v}= \int_{0}^{T} \mathit{\Phi_\mathrm{v}}(t) \mathrm{d}t$	Lumensekunde (lm s), Talbot, Lumberg	$\textstyle \mathrm{1\, lm \cdot s = 1\, sr \cdot cd \cdot s}$	$\mathsf{T \cdot J}$
Belichtung (luminous exposure)	$\textstyle H_\mathrm{v} \,$	$\textstyle H_\mathrm{v}= \int_{0}^{T} E_\mathrm{v}(t) \mathrm{d}t$	Luxsekunde (lx s)	$\textstyle \mathrm{1\, lx \cdot s = 1\,\frac{lm \cdot s}{m^2} = 1\,\frac{sr \cdot cd \cdot s}{m^2}}$	$\mathsf{L^{-2} \cdot T \cdot J}$
Lichtausbeute (luminous efficacy)	$\textstyle \eta\,, \rho\,$	$\textstyle \eta=\frac{\mathit{\Phi_\mathrm{v}}}{P}$	Lumen / Watt	$\textstyle \mathrm{1\,\frac{lm}{W} = 1\,\frac{sr \cdot cd \cdot s}{J} = 1\, \frac{sr \cdot cd \cdot s^2}{kg \cdot m^2}}$	$\mathsf{M^{-1} \cdot L^{-2} \cdot T{^3} \cdot J}$
Raumwinkel (solid angle)	$\textstyle \Omega \,$	$\textstyle \Omega = \frac{S}{r^2}$	Steradiant (sr)	$\textstyle \mathrm{1\, sr = \frac{\left[ Fl\ddot{a}che \right]}{\left[ Radius^2 \right]} = 1\,\frac{m^2}{m^2}}$	$\mathsf{1} \,$ (Eins)

Literatur

• Hans R. Ris: Beleuchtungstechnik für Praktiker. 2. Auflage, VDE-Verlag GmbH, Berlin/Offenbach 1997, ISBN 3-8007-2163-5.
• Wilhelm Gerster: Moderne Beleuchtungssysteme für drinnen und draussen. 1. Auflage, Compact Verlag, München 1997, ISBN 3-8174-2395-0.
• Horst Stöcker: Taschenbuch der Physik. 4. Auflage, Verlag Harry Deutsch, Frankfurt am Main 2000, ISBN 3-8171-1628-4.
• Günter Springer: Fachkunde Elektrotechnik. 18. Auflage, Verlag Europa-Lehrmittel, Wuppertal 1989, ISBN 3-8085-3018-9.

Siehe auch

• Lambertsches Gesetz
• Licht
• Lichtwert
• Lichtstärke (Fotografie)
• Luminanz (Leuchtdichte bei Monitoren)