Rayleigh-Jeans-Gesetz

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PlanckWienRayleigh linear 150dpi de.png
Vergleich des Rayleigh-Jeans-Gesetzes (blau) mit dem wienschen (rot) und dem planckschen Strahlungsgesetz (schwarz), für einen Schwarzen Körper der Temperatur 1000 K.

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz beschreibt die Abhängigkeit der spezifischen Ausstrahlung M eines Schwarzen Körpers von der Lichtwellenlänge \lambda, die bei einer gegebenen Temperatur im Rahmen der klassischen Elektrodynamik und Statistischen Thermodynamik theoretisch zu erwarten ist. Es wurde erstmals 1900 von dem englischen Physiker John William Strutt, 3. Baron Rayleigh abgeleitet,[1] wobei seine Formel aber noch einen falschen Vorfaktor aufwies. Die korrekte Formel wurde fünf Jahre später von dem englischen Physiker, Astronom und Mathematiker Sir James Jeans veröffentlicht.[2]

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz stimmt mit den Messungen nur bei großen Wellenlängen überein (siehe Bild, die Messwerte entsprechen der Planck-Kurve). Bei kleinen Wellenlängen hingegen liefert es viel zu große Werte, welche die Energie der Gesamtstrahlung, integriert über den gesamten Wellenlängenbereich, bei jeder Temperatur T>0\;\mathrm K gegen unendlich streben lassen. Dieses Verhalten markiert ein Versagen der klassischen Physik und wird daher als Ultraviolett-Katastrophe bezeichnet.[3]

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz lautet:

M(\lambda) \cdot \mathrm{d}\lambda = \frac{2 \cdot \pi \cdot c \cdot k_\mathrm{B} \cdot T}{\lambda^4} \cdot \mathrm{d}\lambda

mit

Richtig wird das Verhalten bei kleinen Wellenlängen, also hohen Frequenzen (und damit entsprechend hoher Energie der Quanten), durch das wiensche Strahlungsgesetz von 1896 beschrieben, das aber mit der klassischen Physik nicht erklärt werden kann. Im Jahr 1900 fand Max Planck das nach ihm benannte Strahlungsgesetz, das bei allen Temperaturen im gesamten Wellenlängenbereich mit den Messungen übereinstimmt, und dessen erste erfolgreiche theoretische Deutung als Beginn der Quantenphysik angesehen wird. Das Plancksche Strahlungsgesetz ist eine Interpolationsformel der beiden anderen Gesetze und enthält diese als Grenzfall großer bzw. kleiner Wellenlängen.

Herleitung aus dem Planckschen Strahlungsgesetz[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Das Plancksche Strahlungsgesetz lautet

M(\lambda) \cdot \mathrm{d}\lambda = \frac{2 \cdot \pi \cdot h \cdot c^2}{\lambda^5} \cdot \frac{1}{e^{\left( \frac{h \cdot c}{\lambda \cdot k_\mathrm{B} \cdot T} \right) } - 1} \cdot \mathrm{d} \lambda

Im Bereich großer Wellenlängen

\begin{alignat}{2}
                & \lambda                              && \gg \frac{h \cdot c}{k_\mathrm{B} \cdot T} \Leftrightarrow \\
 & \frac{h \cdot c }{\lambda \cdot k_\mathrm{B} \cdot T} && \ll 1 \, ,
\end{alignat}

kann man die Näherung e^x - 1\approx x anwenden (x = (h \cdot c )/(\lambda \cdot k_\mathrm{B} \cdot T)) und erhält unmittelbar das Rayleigh-Jeans-Gesetz.

Die nebenstehenden Diagramme zeigen einen Vergleich der drei Strahlungsformeln nach Planck, Wien und Rayleigh-Jeans (oben in linearer, unten in doppeltlogarithmischer Darstellung). Für große Wellenlängen zeigt sich eine gute Übereinstimmung der Vorhersagen nach Rayleigh-Jeans und Planck, zu kleineren Wellenlängen hin weicht Rayleigh-Jeans zunehmend stark nach oben ab. Wien hingegen beschreibt den Grenzfall kleiner Wellenlängen (hier λ < 5 μm) sehr gut, liegt aber für größere Wellenlängen deutlich zu niedrig.

Einzelnachweise[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

  1. L. Rayleigh: Remarks upon the Law of Complete Radiation. In: Phil. Mag. Band 49, 1900, S. 539–540.
  2. J. H. Jeans: On the partition of energy between matter and Aether. In: Phil. Mag. Band 10, 1905, S. 91–98.
  3. Diese physikalisch unsinnige Divergenz des Rayleigh-Jeans-Gesetzes bei kleinen Wellenlängen (hohen Strahlungsfrequenzen) wurde erstmals im Jahr 1905 (unabhängig voneinander) von Einstein, Rayleigh und Jeans beschrieben. Der Begriff Ultraviolett-Katastrophe wurde erstmals 1911 von Paul Ehrenfest verwendet:
    P. Ehrenfest: Welche Züge der Lichtquantenhypothese spielen in der Theorie der Wärmestrahlung eine wesentliche Rolle? In: Annalen der Physik. Band 341, Nr. 11, 1911, S. 91–118.