Haacksche Ogive

Haacksche Ogive

Die Haacksche Ogive ist ein zugespitzter, stromlinienförmiger Rotationskörper, der im Längsschnitt wie eine Ogive geformt ist. Diese Haacksche Ogive stellt im Bereich von Mach 1,5 bis 3 die strömungsgünstigste Form eines Überschall-Flugkörpers dar. Bei höheren Geschwindigkeiten ist eine Formgebung mit Spitze nach Newton im Vorteil.

Geschichte

Erfunden wurde die Haacksche Ogive von Wolfgang Haack. Haack arbeitete während des Zweiten Weltkriegs an der Gasdynamik von Überschallströmungen. Er fand dabei eine analytische Lösung für den im Überschallbereich aerodynamisch günstigsten Körper, die sog. Haacksche Ogive. Seine Arbeit wurde 1941 von der Lilienthal-Gesellschaft veröffentlicht. Hauptziel dieser Forschung war die Entwicklung besserer Munition für Scharfschützengewehre, die weniger Energie im Flug verlieren sollte. Der deutschen Kriegswirtschaft gelang es allerdings nicht mehr, diese Erkenntnisse in der Produktion umzusetzen. Später wurde die Haacksche Ogive bei der Nutzlastverkleidung von Raketen eingesetzt.

Eigenschaften

Abweichungen von der Idealform beeinflussen die vom Luftwiderstand abhängige Reichweite eines Geschosses bzw. den Energiebedarf von angetriebenen Überschallflugkörpern. Die Haacksche Ogive hat erheblich bessere aerodynamische Eigenschaften als die Tangentialogive oder selbst die Sekantogive, die nach ihren geometrischen Konstruktionsvorschriften benannt sind. Der Kriegsindustrie gelang es jedoch nicht rechtzeitig vor Kriegsende, diese Entwicklung von Haack in der Fertigung von Projektilen für Scharfschützengewehre umzusetzen.

Ogiven dienen auch als Grundlage für die Formgebung von Überschall-Geschossen oder Raketen wie der V2.

Formeln

Haack nahm für seine Berechnungen vereinfachend an, dass die Strömung wirbelfrei ist und kein Bodensog existiert. Hierzu fand er ein System aus drei Formeln, mit der sich jede Haacksche Ogive beschreiben lässt:

$x(\beta )={\frac {h}{2}}\cdot (1-\cos \beta );0\leq \beta \leq \pi$

$r(\beta )={\frac {1}{\pi }}\cdot {\sqrt {A\cdot \left(\beta -{\frac {1}{2}}\cdot \sin(2\cdot \beta )\right)+{\frac {8}{3}}\cdot \left({\frac {2\cdot V}{h}}-A\right)\cdot \sin ^{3}\beta }}$

$W_{\mathrm {s} }={\frac {4}{\pi \cdot h^{2}}}\cdot \left(9\cdot A^{2}+32\cdot {\frac {V^{2}}{h^{2}}}-32\cdot {\frac {A\cdot V}{h}}\right)$

Hierbei sind:

• $x\!\,$ und $r\!\,$ die Koordinaten der Spitzenform (in Parameterdarstellung) mit dem Parameter $\beta \!\,$
• $h\!\,$ ist die Spitzhöhe
• $V\!\,$ das Volumen der Spitze
• $A={\frac {d^{2}\cdot \pi }{4}}$ die Kaliberquerschnittsfläche
• $W_{\mathrm {s} }\!\,$ der Widerstand der Spitze bezogen auf den Staudruck
• $\beta$ ist ein fortlaufender Parameter aus der Menge der rationalen Zahlen

Haack fand heraus, dass $W_{\mathrm {s} }\!\,$ minimal wird, wenn gilt: $V={\frac {1}{2}}\cdot A\cdot h$

Nach dem Einsetzen ergibt sich die Formel:

$r(\beta )={\frac {1}{\pi }}\cdot {\sqrt {A\cdot \left(\beta -{\frac {1}{2}}\cdot \sin(2\cdot \beta )\right)}}$

Diese Form hat den Widerstandsbeiwert:

$c_{\mathrm {w} }={\frac {W_{\mathrm {s} }}{A}}={\frac {\frac {4\cdot A^{2}}{\pi \cdot h^{2}}}{A}}={\frac {d^{2}}{h^{2}}}$

Zusammen mit x ist die Parameterdarstellung der optimalen Form fertig.

Dem Konstrukteur stehen nun drei veränderbare Größen zur Verfügung: Das Kaliber (d ist in A enthalten), die Spitzhöhe und das Spitzvolumen. Wenn zwei Größen vorgegeben sind, lässt sich die dritte für minimalen Widerstand optimieren. In der Praxis sind Kaliber und Länge meist vorgegeben, womit das Spitzvolumen die zu optimierende Größe ist (sog. K-L-Geschosse).

Literatur

• Geschoßformen des kleinsten Wellenwiderstandes von Wolfgang Haack (1941) (Memento vom 27. September 2007 im Internet Archive)