Bloch-Funktion

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Darstellung einer Isofläche des Betragsquadrates einer Blochwellenfunktion in Silizium

Die Bloch-Funktion oder Bloch-Welle (nach Felix Bloch) ist die allgemeinste Lösung der stationären Schrödingergleichung für ein periodisches Potential, z. B. die Wellenfunktion eines Elektrons in einem kristallinen Festkörper.

Die Form dieser Wellenfunktionen \psi wird durch das Bloch-Theorem festgelegt, welches ein Spezialfall des Floquet-Theorems ist:

Satz: Es sei ein periodisches Potential V(\vec r) mit der Periodizität \vec R gegeben:
V(\vec r) = V(\vec r + \vec R)

Dann haben die Lösungen der stationären Schrödingergleichung notwendigerweise die Form

\psi(\vec r) = e^{i \vec k \cdot \vec r} \cdot u_\vec k(\vec r)

mit

Die Periodizität des Potentials V(\vec r) überträgt sich also auf u_k(\vec r) und damit auf die Aufenthaltswahrscheinlichkeit |\Psi(\vec r)|^2 des betrachteten Teilchens im Potential. In einem kristallinen Festkörper ist die Periodizität gegeben durch das Kristallgitter, also einen Gittervektor.

Aus dem Bloch-Theorem folgt, dass der Wellenvektor \vec k eines Elektrons in einem Kristall eine Erhaltungsgröße ist (modulo der Addition reziproker Gittervektoren, d. h. der Beugung), sodass auch die der Wellenfunktion zugeordnete Gruppengeschwindigkeit erhalten bleibt.

Der elektrische Widerstand eines kristallinen Leiters resultiert in diesem Modell nicht aus Streuprozessen der Elektronen an den Ionenrümpfen des Kristalls, sondern aus Defekten in der Kristallstruktur, die seine Periodizität stören, und aus der Wechselwirkung mit Phononen.

Herleitung[Bearbeiten]

Das Potential V(\vec{r}) ist invariant gegenüber einer Translation um einen Vektor \vec R (in einem Kristall ist \vec{R} ein Gittervektor):

V(\vec{r}) = V(\vec{r} + \vec{R})

Dieselbe Translationsinvarianz gilt damit auch für den Hamiltonoperator \hat H = \frac{\hat P^2}{2m} + V(\vec r) des Teilchens. Daher unterscheiden sich zwei Wellenfunktionen, die um einen Vektor \vec{R} gegeneinander verschoben sind, höchstens um einen ortsunabhängigen Faktor f:

\psi(\vec{r} + \vec{R}) = f(\vec{R})\cdot \psi(\vec{r})

Bloch zeigte, dass der Faktor f gegeben sein muss durch

f(\vec{R}) = e^{i \vec{k} \cdot \vec{R}}

Diese Bedingungen werden aber gerade durch die Bloch-Funktion erfüllt.

Literatur[Bearbeiten]

  • Felix Bloch, Über die Quantenmechanik der Elektronen in Kristallgittern, Zeitschrift für Physik A, 52, s. 555-600 (1929), doi:10.1007/BF01339455.
  • Hartmut Haug, Stephan Koch: Quantum Theory of the Optical and Electronic Properties of Semiconductors, Fourth Edition, Singapore – River Edge – London: World Scientific, Seite 29ff.
  • Cohen-Tannoudji, Claude / Diu, Bernard / Laloë, Franck (1999): Quantenmechanik 1&2, 2. Auflage, Berlin – New York: Walter de Gruyter.
  • Kittel, Charles (2006): Einführung in die Festkörperphysik, 14. Auflage, München: Oldenbourg-Verlag, Seite 187f.
  • Ibach, Harald / Lüth, Hans (1999): Festkörperphysik, 5. Auflage, Berlin – Heidelberg: Springer-Verlag, Seite 160ff.