Differenzengleichung (Differenzenverfahren)

Eine Differenzengleichung ist eine numerisch lösbare rekursive Berechnungsvorschrift für eine diskret definierte Folge von nummerierten Folgeelementen bzw. Stützstellen $y_{k}$ im Abstand eines meist konstanten Intervalls $\Delta x$ oder bei zeitabhängigen Systemen $\Delta t$.

Differenzengleichungen werden zur numerischen Berechnung in vielen wissenschaftlichen Disziplinen – wie Wirtschaft, Medizin, Technik, Elektrotechnik, Regelungstechnik, Kybernetik, Informatik, Akustik und andere – eingesetzt.

Eine Differenzengleichung steht in enger Beziehung zu einer Differentialgleichung. Die Differenzengleichung entsteht z. B., wenn der Differenzialquotient einer zu berechnenden Differenzialgleichung durch einen Differenzenquotient ausgetauscht wird. Durch diesen Vorgang entsteht automatisch das rekursive Verhalten der Differenzengleichung, bei der sich je nach Ordnung $n$ jedes aktuelle Folgeelement $y_{k}$ sich auf ein oder mehrere zurückliegende Folgeelemente bezieht.

Grundlagen der Differenzengleichungen

In der numerischen Mathematik werden zur Behandlung und Lösung von meist gewöhnlichen Differenzialgleichungen die kontinuierlichen Funktionswerte in Abhängigkeit von konstanten Intervallen hintereinander berechnet. Eine Differenzengleichung (auch Rekursionsgleichung genannt) ist eine Gleichung, die anstelle eines Differenzialquotienten einen Differenzenquotienten enthält. Sie ist von n-ter Ordnung, wenn die höchste Ordnung der vorkommenden Differenzen gleich $n$ ist.

Die nachfolgende Beschreibung des Artikels bezieht sich auf das Einschrittverfahren zur Lösung von gewöhnlichen Differenzialgleichungen 1. und 2. Ordnung und den Differenzialgleichungen dynamischer Systeme $G(s)$ mit den Ein- und Ausgangsfolgen in Abhängigkeit von der Zeit.

Zu den bekanntesten einfachsten Einschrittverfahren bei Differenzengleichungen gehört des explizite Eulerverfahren zur numerischen Lösung von Anfangswertproblemen.

$\to$ siehe auch Explizites Euler-Verfahren

$\to$ siehe auch Implizites Euler-Verfahren

$\to$ siehe auch Lineare Differenzengleichung

• Folgen

Bei einer Differenzengleichung handelt es sich um eine rekursive Folge von nummerierten Elementen, also um eine Aufzählung von Zahlen. Rekursiv bedeutet in der Mathematik: jedes Folgeelement bezieht sich bei einer Differenzengleichung 1. Ordnung auf das zurückliegende Folgeelement.

Eine Differenzengleichungen höherer Ordnung verknüpft die Werte der Ausgangsfolgen an zwei, drei oder mehreren zurückliegenden Zeitpunkten:

$y_{k}=f(x_{k},y_{k-1},y_{k-2},y_{k-3},\dots )$.

Je nach Art der Differenzialgleichung und der zugehörigen Differenzengleichung erhalten die Eingangs- und Ausgangsfolgeglieder der Differenzengleichung für die Nummerierung die Indizierung $k$.

$k=[0,1,2,3,\dotsc ,k_{\text{max}}]$

• Numerische Lösung:

Die numerische Lösung einer Differenzengleichung erfolgt rekursiv über viele Berechnungsfolgen und stellt sich meist als eine tabellarisch geordnete Aufstellung von System-Ausgangsfolgen $y_{k}$ (Stützstellen, Knoten) in Abhängigkeit der Bezugsgröße $x_{k}$ dar.

Bei dynamischen Systemen besteht die Abhängigkeit der Ausgangsgröße $y_{k}$ von der Eingangsfolge $u_{k}$ und dem Zeitschritt $h$. Die Eingangsfolge $u_{k}(t_{k})$ hat keine rekursive Beziehung zu einem zurückliegenden Folgeglied $u_{k-1}$.

• Schrittweite $\Delta t=h$:

Im Gegensatz zu einem kontinuierlichen Signalverlauf ist bei einem zeitdiskreten Signal die Größe der Signalinformation nur zu bestimmten Zeitpunkten definiert. Die Differenz von 2 benachbarten Zeitpunkten wird als Schrittweite definiert.

Die Anzahl der Folgeglieder $n$ ist bei zeitabhängigen Systemen durch den gewünschten Darstellungszeitraum $t_{\text{max}}$ und die Genauigkeit der Approximation an die analytische Funktion durch die gewünschte Schrittweite $h$ der Folgeglieder bestimmt. Je kleiner $h$ ist, umso größer ist die Genauigkeit der Berechnung.

Die Lösung der Differenzengleichung stellt sich als eine tabellarische Folge mit allen relevanten Größen wie die Folge k, zunehmende diskrete Zeit: $k\cdot \Delta t$, Ausgangsfolge $y_{k}$, Eingangsfolge $u_{k}$ dar.

Die Tabellengröße (Zeilen) wird bestimmt durch die Anzahl der Folgeglieder. Es gilt die Beziehung:

${\text{Anzahl der Folgen}}={\frac {t_{\text{max}}}{h}}+1.\qquad$ $t_{\text{max}}$ ist der Darstellungszeitraum, $h=$ Schrittzeit.

• Variablen:

Einfache gewöhnliche Differenzialgleichungen $y'(x)=f(x,y)$ haben als abhängige Variable die Größe $y(x)$ und als unabhängige Variable die Größe $x$.

Bei Differenzialgleichungen von dynamischen Systemen bzw. gewöhnlichen Differenzialgleichungen mit konstanten Koeffizienten $y'(t)=f(t,u(t),y(t))$ werden die physikalischen Größen als Ausgangsvariable $y(t)$, die Eingangsvariable $u(t)$ und die unabhängige Variable $t$ definiert.

Definitionen der Ein- und Ausgangsfolgen:

• $y_{k}$ ist ein nummeriertes Element (Folgeglied) der rekursiven Ausgangsfolge des Systems mit $k=0{\text{ bis }}k=k_{\text{max}}$. Jedes rekursive Folgeglied $y_{k}$ einer Differenzengleichung 1. Ordnung bezieht sich auf ein zurückliegendes Folgeglied $y_{k-1}$.
• $u_{k}$ ist ein nummeriertes Element der Eingangsfolge des Systems mit $k=0{\text{ bis }}k=k_{\text{max}}$. Die Eingangsfolge ist nicht rekursiv, sie kann z. B. eine normierte Sprungfunktion $u_{k}=1(t_{k})$ für alle Eingangsfolgen sein, oder die Ausgangsfolge $y_{k}$ eines anderen vorgeschalteten dynamischen Systems oder eine Tabelle sein.
• $y_{k+1}$ entspricht dem nächsten beliebig nummerierten Folgeglied $y_{k}$ nach einem Rechenschritt $\Delta t=h$.
• $y_{k-1}$ entspricht einem zurückliegenden beliebig nummeriertem Folgeglied $y_{k}$ vor einem Rechenschritt $\Delta t=h$.

Einfache Differenzengleichungen mit einer Ausgangsvariablen in Abhängigkeit von der Zeit

Für einfache numerische Berechnungen wie Zinseszins, Bevölkerungswachstum, Flüssigkeit in Behältern entleeren / füllen, liegen keine Differenzialgleichungen vor. Für diese Aufgaben müssen die rekursiven Folgeglieder von einem Anfangswert $y_{0}$ ausgehend für die unabhängige Variable $t$, der Anzahl der Folgeglieder $k_{\text{max}}$, der Zeitschrittweite $h$, bestimmt werden. Sie enthält die Wertefolgen einer Variablen $y_{k}$ zu steigenden oder fallenden Zeitpunkten. Aus jedem zurückliegenden Folgeglied wird das nächste Folgeglied errechnet.

Dabei wird bei den Folgegliedern unterschieden:

• Bei der arithmetischen Folge wächst oder fällt jedes Folgeglied um einen festen Betrag. (Beispiel: Sparschwein)
• Bei der exponentiellen Folge wächst oder fällt jedes Folgeglied um einen relativen Anteil. (Beispiel: Zinseszins)

$y_{k+1}=y_{k}\pm C\cdot y_{k}\cdot h=(1\pm C\cdot h)\cdot y_{k}$

Für einen derartigen Typ Differenzengleichung lässt sich der Wert einer beliebigen Folge $k$ direkt algebraisch aus dem Anfangswert $y_{0}$ berechnen.

Die zugehörige Gleichung als Folge mit dem Verlauf einer Exponentialfunktion mit $k$ im Exponenten lautet:

$y_{k}=(1\pm C\cdot h)^{k}\cdot y_{0}$

Dabei ist $C$ eine Konstante und $h$ die Schrittweite.

Sie entspricht auch der Formel zur Berechnung von Zinseszins:

Kapital $K=\left(1+{\frac {p}{100}}\cdot 1\,{\text{Jahr}}\right)^{n\,{\text{Jahre}}}\cdot K_{0}$

Der Wachstumsfaktor für eine steigende Funktion einer Folge lautet:

$q={\frac {K_{k+1}}{K_{k}}}=\left(1+{\frac {p}{100}}\right)$

Beispiel einer Differenzengleichung zur numerischen Berechnung des Bevölkerungswachstums

Beispiel des Wachstums der Bevölkerung für 50 Jahre in Abhängigkeit von der Geburten- und Sterberate

Gegeben: Stand der Bevölkerung eines Staates zu Beginn: $B_{0}=20$ Millionen Konstantes Bevölkerungswachstum (Geburtenrate - Sterberate): $G=4\,\%$ pro Jahr Die Schrittweite beträgt $h=1$ Jahr Anfangswert: $B_{0}=20$ Millionen am Anfang des ersten Jahres Gesucht: Aufstellung der Differenzengleichung, Entwicklung der Bevölkerungszahl $B_{50}$ nach 50 Jahren Differenzengleichung: $B_{k+1}=B_{k}+B_{k}\cdot a\cdot h=B_{k}+B_{k}\cdot {\frac {0{,}04}{1\,{\text{Jahr}}}}\cdot 1\,{\text{Jahr}}=B_{k}\cdot 1{,}04$ $1{,}04$ ist hier der Wachstumsfaktor pro Folgeglied. Entwicklung der Folgeglieder durch Differenzengleichungen oder durch Exponentialdarstellung: k Jahr Bevölkerung $B_{k+1}=B_{k}+B_{k}\cdot 0{,}04$ in Millionen $=B_{k}\cdot (1+G/100)$ 0 0 $B_{0}=20$ 1 1 $B_{1}=20+20\cdot 0{,}04=20{,}8$ 2 2 $B_{2}=20{,}8+20{,}8\cdot 0{,}04=21{,}632$ 3 3 $B_{3}=21{,}632+21{,}632\cdot 0{,}04=22{,}49728$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ 50 50 $B_{50}=20\cdot 1{,}04^{50}=142{,}1336669$ Für diese Differenzengleichung kann für jede Folge auch die exponentielle Form benutzt werden: $B_{k}=B_{0}\cdot (1+G/100)^{k}$ Die Ergebnisse der Folgegleichungen ergeben Stützstellen mit exponentiellem Wachstum.

Anmerkung: Ein wie mit dieser linearen Differenzengleichung berechnetes ungebremstes Wachstum wird es in der Praxis nicht geben, weil andere Einflüsse wie etwa Nahrungsmittelknappheit dagegen wirken.

Differenzenverfahren für die Bildung von Differenzengleichungen über Differenzenquotienten

Gewöhnliche lineare Differenzialgleichungen, die z. B. ein dynamisches System 1. Ordnung wie:

$a_{1}\cdot y'(t)+a_{0}\cdot y(t)=b_{0}\cdot u(t)$

beschreiben, können nach dem Differenzenverfahren relativ einfach in eine Differenzengleichung überführt werden. Dies geschieht dadurch, dass die Differenzialquotienten der Differenzialgleichung direkt durch die verschiedenen Formen der Differenzenquotienten ausgetauscht werden. Damit entsteht automatisch die rekursive Differenzengleichung.

Der Vorwärts-Differenzenquotient einer Differenzengleichung mit der Schrittweite $h$ lautet:

$y'(t)={\frac {dy}{dt}}\approx {\frac {\Delta y}{\Delta t}}={\frac {y_{k+1}-y_{k}}{h}}$

Für differenzierende Systeme bezieht sich der Differenzenquotient auf das Eingangssignal $u_{k}$:

$u'(t)={\frac {du}{dt}}\approx {\frac {\Delta u}{\Delta t}}={\frac {u_{(k+1)}-u_{(k)}}{h}}$

Rückwärts-Differenzenquotient einer Differenzengleichung:

$y'(t)={\frac {dy}{dt}}\approx {\frac {\Delta y}{\Delta t}}={\frac {y_{k}-y_{k-1}}{h}}$

Für differenzierende Systeme bezieht sich der Differenzenquotient auf das Eingangssignal $u_{k}$.

$u'(t)={\frac {du}{dt}}\approx {\frac {\Delta u}{\Delta t}}={\frac {u_{k}-u_{(k-1)}}{h}}$

Zentraler Differenzenquotient einer Differenzengleichung:

$y'(t)={\frac {du}{dt}}\approx {\frac {\Delta y}{\Delta t}}={\frac {y_{k+1}-y_{k-1}}{2\cdot {h}}}$

Wird der zentrale Differenzenquotient in eine Differenzialgleichung eingesetzt, handelt es sich nicht um einen arithmetischen Mittelwert zweier Verfahren. Die hohe Genauigkeit der Annäherung an eine analytische Funktion steigt nicht mit fallendem Wert von $h$, sondern mit dem Quadrat des fallenden Wertes von $h$.

Anfangswertproblem

Die Lösung einer gewöhnlichen Differenzialgleichung 1. Ordnung ergibt in der Regel eine allgemeine Lösung in Form einer Funktionenschar mit unendlich vielen Lösungen mit ähnlichem Verhalten. Die Lösung eines Anfangswertproblems ist die Lösung der Differentialgleichung unter zusätzlicher Berücksichtigung eines Anfangswertes. Kennt man den Anfangszustand der Differenzialgleichung mit dem Anfangswert $y(x_{0})=y_{0}$ der unabhängigen Variablen für $x=0$, ergibt sich die spezielle Lösung der Differenzialgleichung.

Bei gewöhnlichen Differenzialgleichungen kann durch Integration die Stammfunktion mit der Integrationskonstante C gebildet werden. Stammfunktion und Integrationskonstante müssen für eine exakte Lösung errechnet werden. Andere Methoden zur Lösung des Anfangswertproblems beschreiben eine Funktionenschar multiplikativ mit dem Scharparameter C.

• In vielen Anwendungsfällen findet sich keine geschlossene Lösung der Differenzialgleichung, man ist daher auf numerische Verfahren angewiesen.
• Der Anfangswert $y_{0}$ für $x=0$ wird für die Lösung des Anfangswertproblems immer vorgegeben.

Als historisch einfachstes Verfahren zur Herleitung der Differenzengleichungen wird meistens das explizite Euler-Streckenzugverfahren genannt.

Wird die Ableitung einer gewöhnlichen Differenzialgleichung $y'(x)=f(x,y)$ durch den Vorwärts-Differenzenquotienten ersetzt,

$y'(x)=\lim _{x\to 0}{\frac {\Delta y}{\Delta x}}\approx {\frac {y(x+h)-y(x)}{(x+h)-x}}:={\frac {y_{k+1}-y_{k}}{h}}$

entsteht die explizite Differenzengleichung ${\frac {y_{k+1}-y_{k}}{h}}=f(x_{k},y_{k})$.

Allgemeine Form der Differenzengleichung 1. O. nach dem Vorwärts-Differenzenquotienten (entspricht: „Euler-Vorwärts“):

$y_{k+1}=y_{k}+f(x_{k},y_{k})\cdot h$

Je kleiner die Schrittweite $h$ ist, umso geringer sind die Integrationsfehler. Andere Verfahren z. B. das Trapezverfahren von Heun oder das Runge-Kutta-Verfahren ermöglichen eine größere Schrittweite bei gleicher Genauigkeit.

Berechnungsbeispiel für das numerische Lösen einer linearen Differenzialgleichung 1. Ordnung

Differenzialgleichung: $y'(x)=y(x)+e^{x}$ ergibt nach der Integration:

Analytische Lösung vorgegeben: $y(x)=(x+y_{0})\cdot e^{x}$.

Anfangswert $y_{0}=5$ gewählt.

Als Schrittweite wird: $h=0{,}05$ gewählt.

Gesucht: Differenzengleichung mit Vorwärts-Differenzenquotient, Entwicklung der Folgeglieder.

Entwicklung: Differenzengleichung durch Austausch Differentialquotient gegen Differenzenquotient:

${\frac {y_{k+1}-y_{k}}{h}}=y_{k}+e^{x_{k}}$

Differenzengleichung:

$y_{k+1}=y_{k}+(y_{k}+e^{x_{k}})\cdot h$

Gerechnet wurde mit der Tabellenkalkulation mit 15-Dezimalstellen-Genauigkeit,
für $n=50{\text{ Folgen mit }}h=0{,}05$

Lösung einer gewöhnlichen Differenzialgleichung 1. O. mit Anfangswert $y_{0}$ nach dem Differenzenverfahren

Entwicklung der Folgeglieder der Differenzengleichung:

k	$x_{k}$	Differenzengleichung $y_{k+1}=y_{k}+h\cdot (y_{k}+e^{x_{k}})$	Analytische Funktion $y(x)=(x+5)\cdot e^{x}$
0	0	$y_{0}=5=$ Anfangswert	$y_{0}=5$
1	$0{,}05$	$y_{1}=5+h\cdot (5+e^{0})=5{,}3$	$y_{1}=(x_{1}+5)\cdot e^{x_{1}}=5{,}309$
2	$0{,}1$	$y_{2}=5{,}3+h\cdot (5,3+e^{0,05})=5{,}617$	$y_{2}=(x_{2}+5)\cdot e^{x_{2}}=5{,}636$
3	$0{,}15$	$y_{3}=5{,}617+h\cdot (5{,}617+e^{0,1})=5{,}953$	$y_{3}=(x_{3}+5)\cdot e^{x_{3}}=5{,}983$
4	$0{,}2$	$y_{4}=5{,}953+h\cdot (5{,}943+e^{0,15})=6{,}309$	$y_{4}=(x_{4}+5)\cdot e^{x_{4}}=6{,}351$
$\vdots$	$\vdots$	$\vdots$	$\vdots$
50	$2{,}5$	$y_{50}=80{,}884+h\cdot (80{,}884+e^{49})=85{,}446$	$y_{50}=(x_{50}+5)\cdot e^{x_{50}}=91{,}369$

Fallschirmspringer

Die nichtlineare Bewegungsgleichung für den Fall mit Luftwiderstand lautet:

$m\cdot {\dot {v}}(t)=m\cdot g-c\cdot v^{2}(t)$

Daten:

Reibungskoeffizient	Masse	Erdbeschleunigung	Schrittweite
$c$ = 0,32 kg/m	$m$ = 80 kg	$g$ = 10 m/s²	1 s und 0,01 s

Gesucht: Differenzengleichung, Geschwindigkeit $v(t)$ der Masse $m$.

Differenzengleichung (Vorwärtsdifferenzenquotient):

${\frac {v_{k+1}-v_{k}}{h}}=g-{\frac {c}{m}}\cdot v_{k}^{2}$

$v_{k+1}=v_{k}+\left(g-{\frac {c}{m}}\cdot v_{k}^{2}\right)\cdot h$, Anfangswert: $v_{0}=0$

Entwicklung der Folgeglieder der Differenzengleichung bei einer Schrittweite von 1 s:

Fallgeschwindigkeit einer Masse mit Luftreibung als Funktion der Zeit

k	Zeit [s]	Fallgeschwindigkeit $v(t)\ [\mathrm {m/s} ]$ $v_{k+1}=v_{k}+(10-0{,}004\cdot v_{k}^{2})\cdot 1$
0	0	$v_{0}=0$
1	1	$v_{1}=0+10-0{,}004\cdot 0=10$
2	2	$v_{2}=10+10-0{,}004\cdot 10^{2}=19{,}6$
3	3	$v_{3}=19{,}6+10-0{,}004\cdot 19{,}6^{2}=28{,}063$
$\vdots$	$\vdots$	$\vdots$
18	18	$v_{18}=49{,}974+10-0{,}004\cdot 49{,}974^{2}=49{,}985$

Die Ergebnisse der Folgegleichungen ergeben Stützstellen mit asymptotischem Verlauf. Die Fallgeschwindigkeit nimmt ab $v(t)=50\,\mathrm {m/s}$ nicht mehr zu. Die Fallstrecke nach der Fallzeit 13 s beträgt etwa 478 m (mit $h$ = 0,01 s gerechnet).

Mathematisches Pendel

Mit dem zweiten Newtonschen Gesetz lässt sich die Bewegungsgleichung eines mathematischen Pendels für den Auslenkungswinkel $\varphi$ herleiten:

${\ddot {\varphi }}+{\frac {g}{l}}\cdot \sin \left(\varphi \right)=0$,

mit $g$ Erdbeschleunigung und $l$ Pendellänge.

Diese Differentialgleichung 2. Ordnung wird nach der höchsten Ableitung aufgelöst:

${\ddot {\varphi }}=-{\frac {g}{l}}\sin(\varphi )$.

Durch die Substitution $\omega ={\dot {\varphi }}$ wird die Differentialgleichung zweiter Ordnung in ein System von 2 Differentialgleichungen erster Ordnung umgewandelt:

${\dot {\omega }}=-{\frac {g}{l}}\sin(\varphi )$

${\dot {\varphi }}=\omega$,

Mathematisches Pendel, numerische Lösung

aus der wie folgt Differenzengleichungen abgeleitet werden. Die erste Differentialgleichung für die Winkelgeschwindigkeit $\omega$ kann mit dem expliziten Eulerverfahren integriert werden:

$\omega _{k+1}=\omega _{k}-{\frac {g}{l}}\sin(\varphi _{k})\cdot h,$ Anfangswert: $\,\omega _{0}$

Bei der Integration der zweiten Differentialgleichung kann die zuvor berechnete Winkelgeschwindigkeit $\omega _{k+1}$ verwendet werden (Euler rückwärts) was die Genauigkeit erheblich verbessert. Bei der nochmaligen Anwendung des expliziten Euler-Verfahrens würde sich eine aufklingende (instabile) Lösung ergeben.

$\varphi _{k+1}=\varphi _{k}+\omega _{k+1}\cdot h,$ Anfangswert: $\,\varphi _{0}$

Das folgende Skript zeigt die Berechnung in gnuplot:

set print 'osz.dat'
h=0.04
l=0.6
x=0
omega=0; phi=60*pi/180
print x, omega, phi

do for [k=1:100] {
  x=k*h
# Integration
  omega=omega-9.81/l*sin(phi)*h
  phi=phi+omega*h

  print x, omega, phi*180/pi
}
unset print

plot 'osz.dat' using 1:3 title "Numerische Lösung"
…

Differenzialgleichungen und Differenzengleichungen dynamischer Systeme G(s)

Blockdiagramm einer Übertragungsfunktion als Ein- und Mehrgrößensystem.

Lineare dynamische Systeme werden meist als Übertragungsfunktion $G(s)$ beschrieben. Sie gelten für den für „Ruhezustand“ des Systems mit dem Anfangswert Null und haben einen hohen Bekanntheitsgrad.

Lineare inhomogene Differenzialgleichungen können bei linearen dynamischen Systemen aus der Übertragungsfunktion G(s) mit Hilfe der inversen Laplace-Transformation ermittelt werden. Sie enthalten die abhängigen Variablen $y(t)$ und $u(t)$. Die unabhängige Variable ist die Zeit $t$.

Laut der Systemtheorie existieren nur 6 verschiedene Formen von phasenminimalen Übertragungsfunktionen $G(s)$, die einfach oder mehrfach bei dynamischen Systemen vorkommen können. Durch die inverse Laplace-Transformation ergeben sich mit Hilfe des Laplace-Differentiationssatzes Differenzialgleichungen 1. und 2. Ordnung als phasenminimale Elementarsysteme.

Ein Totzeitglied $y(t)=K\cdot u(t-Tt)$ ist ein in der Praxis häufig vorkommendes lineares Übertragungsglied. Es entsteht durch Laufzeiten von Material oder Signalen. Die zugehörige Laplace-Transformierte ist keine gebrochene rationale Funktion, wie bei allen anderen linearen Übertragungsgliedern. Es ist aber numerisch leicht zu behandeln.

Tabelle wichtiger regulärer (phasenminimaler) Übertragungsfunktionen in Zeitkonstanten-Darstellung:

Benennung	I-Glied Integration	(ideales) D-Glied Differentiation	(ideales) PD1-Glied Proportional-Differential	PT1-Glied Verzögerung	PT2kk-Glied Verzög. 2.Ord. konj. kompl.	Totzeitglied
Differenzialgleichung	$T_{I}\cdot y'(t)=u(t)$	$y(t)=T_{v}\cdot u'(t)$ *)	$y(t)=K_{PD1}\cdot [T_{v}\cdot u'(t)+u(t)]$ *)	$T_{1}\cdot y'(t)+y(t)=K_{PT1}\cdot u(t)$	$T^{2}y''(t)+2DTy'(t)+y(t)$ $=K_{KP2}\cdot u(t)$	Differenzialgleichung existiert nicht
Übertragungsfunktion $G(s)=Y(s)/U(s)=$	$={\frac {1}{T_{I}\cdot s}}$	$=T_{V}\cdot s$	$=K_{PD1}(T_{V}\cdot s+1)$	$={\frac {K_{PT1}}{T_{1}\cdot s+1}}$	$={\frac {K_{PT2}}{T^{2}s^{2}+2\cdot D\cdot T\cdot s+1}}$	$=K_{T_{t}}\cdot e^{-T_{t}\cdot s}$
Sprungantwort $y(t)$ (Übergangsfunktion)

${*})\ \equiv$ Es handelt sich hier nicht um eine Differenzialgleichung, sondern um eine Funktionsgleichung $y(t)=f[u'(t)\dots ]$ mit einer Ableitung $u'(t)$ des Eingangssignals. Diese Funktionsgleichungen entstehen durch die inverse Laplace-Transformation der zugehörigen Übertragungsfunktionen G(s).

Die Übertragungsfunktionen $G(s)$ funktionsmäßig hintereinander geschalteter Systeme kompensieren sich bei gleichen Parametern vollständig zum Faktor 1, wenn z. B. ein Verzögerungsglied PT1-Glied mit einem „idealen“ PD1-Glied hintereinander geschaltet sind. Das gleiche Verhalten muss auch für alle Folgeglieder der Differenzengleichungen $y_{k}$ gelten.

Ideales Element: Beim D-Glied und PD-Glied gilt für ein System, dessen Übertragungsfunktion im Zähler eine höhere Ordnung als im Nenner aufweist (Nullstellenüberschuss), als Hardware (ohne Verzögerungselement) nicht realisierbar. Ideale D- und PD-Glieder lassen sich mit Differenzengleichungen vortrefflich berechnen.

Die 6. Form des dynamischen Systems $PD_{2kk}$ wurde nicht dargestellt, weil unbedeutend.

$\to \$ Siehe Regler#PD2-Glied mit konjugiert komplexen Nullstellen

Herleitung von Differenzengleichungen für lineare dynamische Systeme

Die Differenzengleichungen 1. Ordnung nach den Verfahren des Vorwärts-Differenzenquotienten und des Rückwärts-Differenzenquotienten unterscheiden sich in der tabellarischen Anordnung nur durch eine Berechnungsfolge.

Beim Verfahren nach dem Vorwärts-Differenzenquotienten ${\frac {y_{k+1}-y_{k}}{h}}$ stehen nur die Ausgangsvariablen $y_{k+1}$ und $y_{k}$ zur Verfügung. Gesucht wird die Differenzengleichung nach $y_{k+1}$.

Beim Verfahren nach dem Rückwärts-Differenzenquotienten ${\frac {y_{k}-y_{k-1}}{h}}$ stehen nur die Ausgangsvariablen $y_{k}$ und $y_{k-1}$ zur Verfügung. Gesucht wird die Differenzengleichung nach $y_{k}$.

Bei dem Vorwärts-Verfahren wird für $k=0$ und $t=0$ dem 1. Folgeglied ein Anfangswert $y_{0}$ zugeordnet. Erst das zweite Folgeglied mit $y_{1}$ und alle weiteren Folgeglieder $y_{1}\to y_{\text{max}}$ werden aus der Differenzengleichung rekursiv berechnet.

Das Rückwärtsverfahren berechnet mit der betreffenden Differenzengleichung ab $t=0$ und $k=0{\text{ bis }}k=k_{\text{max}}$ alle Folgeglieder des dynamischen Systems. Entsprechend dem rekursiven Verfahren erhöht oder vermindert sich jedes Folgeglied für einen Zeitschritt $h$ um einen konstanten Betrag in Abhängigkeit von den Systemparametern. Dies bedeutet, dass das 1. Folgeglied bei $k=0{\text{ und }}t=0$ bereits einen kleinen Wert, je nach Größe von $h$ erhält, obwohl der Anfangswert des Systems den Wert z. B. Null haben sollte.

Mit der nachfolgenden Aufstellung der Differenzengleichungen der Übertragungsglieder G(s) erster Ordnung lassen sich alle linearen Systeme höherer Ordnung zerlegen. Nach der Nullstellenanalyse von DGL höherer Ordnung entstehen unabhängige Systeme 1. O. und bei Systemen mit konjugiert komplexen Nullstellen unabhängige Systeme 2. Ordnung. Mit der Anwendung von Zustandsvariablen können alle DGL höherer Ordnung in gekoppelte DGL 1. Ordnung überführt werden.

Differenzengleichungen lassen sich mit jeder Programmiersprache einschließlich Tabellenkalkulation anwenden.

Das Ergebnis ist eine tabellarisch gespeicherte Folge von Berechnungswerten (Stützstellen) der Ausgangs- und Eingangsfolgen sowie der Zeit eines Systems 1. Ordnung im zeitlichen Abstand $h$. Ebenso können mehrere hintereinander wirkende dynamische Systeme berechnet werden, wobei die Ausgangsfolgen eines Systems die Eingangsfolgen des nachgeschalteten Systems bedeuten.

• Beispiel der Herleitung einer Differenzengleichung für ein PT1-Glied mit dem Vorwärts-Differenzenquotienten:

Sprungantworten eines PT1-Gliedes der Methoden Rückwärts- und Vorwärts-Differenzenquotienten

Der Differenzialquotient der Differenzialgleichung des PT1-Gliedes wird durch den Differenzenquotient ersetzt mit folgendem Ansatz:

$T_{1}\cdot {\frac {y_{k+1}-y_{k}}{\Delta t}}+y_{k}=K_{PT1}\cdot u_{k}$

Diese Gleichung wird nach $y_{k+1}$ aufgelöst.

$y_{k+1}-y_{k}={\frac {\Delta t}{T_{1}}}\cdot (K_{PT1}\cdot u_{k}-y_{k})$

Die Differenzengleichung des PT1-Gliedes lautet mit dem Vorwärts-Differenzenquotienten:

$y_{k+1}=y_{k}+(K_{PT1}\cdot u_{k}-y_{k})\cdot {\frac {\Delta t}{T_{1}}}$

Die analytische Lösung des PT1-Gliedes lautet:

$y(t)=K_{PT1}\cdot (1-e^{-{\frac {t}{T_{1}}}})\ \ |\qquad \qquad \ \ e={\text{Euler'sche Zahl}}$

• Beispiel der Herleitung einer Differenzengleichung für ein PT1-Glied mit dem Rückwärts-Differenzenquotienten:

Der Differenzialquotient der Differenzialgleichung des PT1-Gliedes wird durch den Differenzenquotient ersetzt mit folgendem Ansatz:

$T_{1}\cdot {\frac {y_{k}-y_{k-1}}{\Delta t}}+y_{k}=K_{PT1}\cdot u_{k}$

Diese Gleichung wird nach $y_{k}$ aufgelöst.

$y_{k}+{\frac {\Delta t}{T_{1}}}\cdot y_{k}=y_{k-1}+{\frac {K_{PT1}\cdot \Delta t}{T_{1}}}\cdot u_{k}$

Die Differenzengleichung des PT1-Gliedes lautet mit dem Rückwärts-Differenzenquotienten:

$y_{k}={\frac {T_{1}}{T_{1}+\Delta t}}\cdot y_{k-1}+{\frac {\Delta t\cdot K_{PT1}}{T_{1}+\Delta t}}\cdot u_{k}$

Differenzengleichung des PT1-Gliedes in vereinfachter Schreibweise mit identischer mathematischer Funktion:

$y_{k}=y_{k-1}+(K_{PT1}\cdot u_{k}-y_{k-1})\cdot {\frac {\Delta t}{T_{1}+\Delta t}}$

• Beispiel der Herleitung einer Differenzengleichung für ein differenzierendes Element wie das D-Glied oder PD1-Glied:

Diese einfachen Differenzengleichungen $y_{k}=f(u_{k}\dots )$ entstehen durch Austausch der Ableitung $u'(t)$ der zugehörigen Funktionsgleichung durch einen entsprechenden Differenzenquotienten.

Beispiel: Differenzialgleichung PD1-Glied (Methode Vorwärts-Differenzenquotienten):

$y(t)=K_{PD1}\cdot [T_{v}\cdot u'(t)+u(t)]$

$y_{k}=K_{PD1}\cdot [T_{v}\cdot {\frac {u_{k+1}-u_{k}}{\Delta t}}+u_{k}]$

Tabelle Differenzengleichungen von Übertragungssystemen G(s) erster Ordnung nach dem Differenzenverfahren

Elementar- systeme	Übertragungs- funktion	Differenzengleichung Differenzenquotient Rückwärts	Differenzengleichung Differenzenquotient Vorwärts
P-Glied Proportional	${\frac {Y}{U}}(s)=K$	$y_{k}=K\cdot u_{k}$	$y_{k+1}=K\cdot u_{k+1}$
I-Glied Integration	${\frac {Y}{U}}(s)={\frac {1}{T\cdot s}}$	$y_{k}=y_{k-1}+u_{k}\cdot {\frac {\Delta t}{T_{I}}}$	$y_{k+1}=y_{k}+u_{k}\cdot {\frac {\Delta t}{T_{I}}}$
PT1-Glied Verzögerung	${\frac {Y}{U}}(s)={\frac {K}{T\cdot s+1}}$	$y_{k}=y_{k-1}+[K_{PT1}\cdot u_{k}-y_{k-1}]\cdot {\frac {\Delta t}{T_{1}+\Delta t}}$	$y_{k+1}=y_{k}+[K_{PT1}\cdot u_{k}-y_{k}]\cdot {\frac {\Delta t}{T_{1}}}$
D-Glied Differentiation	${\frac {Y}{U}}(s)=T\cdot s$	$y_{k}=[u_{k}-u_{k-1}]\cdot {\frac {T_{V}}{\Delta t}}$	$y_{k}=[u_{k+1}-u_{k}]\cdot {\frac {T_{V}}{\Delta t}}$
PD1-Glied Proportional-Diff.	${\frac {Y}{U}}(s)=K\cdot (T\cdot s+1)$	$y_{k}=K_{PD1}\cdot \left[u_{k}+(u_{k}-u_{k-1})\cdot {\frac {T_{V}}{\Delta t}}\right]$	$y_{k}=K_{PD1}\cdot \left[u_{k}+(u_{k+1}-u_{k})\cdot {\frac {T_{V}}{\Delta t}}\right]$

(Mit $K$ = Verstärkungsfaktor, $y_{k}$ = aktuelle zeitdiskrete Ausgangsgröße, $y_{k-1}$ = vorherige Ausgangsgröße, $T$ = Zeitkonstante, $u_{k}$ = aktuelle zeitdiskrete Eingangsgröße)

Lineare dynamische Systeme mit der Übertragungsfunktion $G(s)$ sind laut Definition der Systemtheorie auf den Anfangswert $y_{0}=0$ festgelegt. Damit ist das zeitliche Systemverhalten für gegebene Eingangssignale $u(t)$ bzw. $u_{k}$ eindeutig bestimmt.

Die dargestellten beiden Arten der Differenzengleichungen erfüllen die Bedingung der vollständigen Kompensation (Aufhebung) von Folgegliedern von verzögernden Systemen mit differenzierenden Systemen (z. B. PD1-Glied kompensiert PT1-Glied).

Tabellarische Definition der Folgeglieder von Differenzengleichungen am Beispiel der numerischen Integration

• Die Folgebezeichnungen $y_{k}$, $y_{k+1}$, $y_{k-1}$ sind relative Begriffe der Nummerierung. Sie haben erst eine absolute Bedeutung, wenn die Folge des ersten Folgegliedes $k=0=k_{0}$ der Differenzengleichung mit der Ausgangsgröße $y_{k}$ zugeordnet wird.
• Von den beiden Verfahren der Bildung von Differenzengleichungen nach den Vorwärts-Differenzenquotienten und dem Rückwärts-Differenzenquotienten ist das Verfahren nach dem Rückwärts-Differenzenquotienten vorzuziehen.
• Das Verfahren Rückwärts-Diff. ist bei einer geringeren Anzahl der Folgeglieder stabiler und genauer.
• Die Berechnung mit mehreren hintereinander wirkenden dynamischen Systemen mit Differenzengleichungen hat Rückwärts-Diff. eindeutige Vorteile der Genauigkeit gegenüber Vorwärts-Diff., weil Anfangswerte mit $y_{0}=0$ zu zeitlichen Verzögerungen führen.
• Differenzengleichungen nach dem Verfahren des Rückwärts-Diff. können auch mit einem Anfangswert $y_{0}=0$ starten, wenn die Eingangserregung $u_{k}=0$ bei $k=0$ ist und für weitere Folgen $u_{k}>0$ ist.
• Einfache Differenzialgleichungen ohne Eingangserregung $u_{k}$ vom Typ: $\quad y'(t)=-t\cdot y(t)\quad$ starten bei beiden Verfahren von einem Anfangswert $y_{0}>0$ bei $k=0$.

Differenzengleichung nach dem Vorwärts-Differenzenquotient für 3 Wertefolgen:

Beispiel Differenzialgleichung (Funktionsgleichung) der Integration 1. Ordnung: $\quad T_{I}\cdot y'(t)=u(t);\quad$ $K_{I}=1/{T_{I}}=1\ {\text{(ohne Spezifikation)}}$; $\quad u_{k}>0$.

Spalte A -	Spalte B Folge k	Spalte C Zeitfolge t	Spalte D Signal $u_{k}$	Spalte E Differenzengleichung
Zeile 50	0	$t_{0}=0$	$u_{0}>0$	$y_{k}$ = Anfangswert
Zeile 51	1	$t_{1}>0$	$u_{1}>0$	$y_{k+1}=y_{k}+u_{0}\cdot h\cdot K_{I}$
Zeile 52	2	$t_{2}>0$	$u_{2}>0$	$y_{k+2}=y_{k+1}+u_{1}\cdot h\cdot K_{I}$

Anmerkung zur Tabelle: Werden die Eingangssignale $u_{k}$ in der Integrationsfunktion (Vorwärts-Differenzenquotient) anstatt $u_{0},\ u_{1}$ nun $u_{1},\ u_{2}$ (Spalte E) verwendet, ergibt sich ein verbessertes Rechenergebnis für $y_{k}$. Dieser Vorteil reduziert sich linear mit kleiner werdendem $h$.

Differenzengleichung nach dem Rückwärts-Differenzenquotient für 3 Wertefolgen:

Beispiel Differenzialgleichung (Funktionsgleichung) der Integration 1. O.: $\quad T_{I}\cdot y'(t)=u(t);\quad$ $u_{k}>0;\quad y_{k-1}\ {\text{wird gleich Null gesetzt}}$.

Spalte A -	Spalte B Folge k	Spalte C Zeitfolge t	Spalte D Signal $u_{k}$	Spalte E Differenzengleichung
Zeile 50	0	$t_{0}=0$	$u_{0}>0$	$y_{k}=y_{k-1}+u_{0}\cdot h\cdot K_{I}$
Zeile 51	1	$t_{1}>0$	$u_{1}>0$	$y_{k+1}=y_{k}+u_{1}\cdot h\cdot K_{I}$
Zeile 52	2	$t_{2}>0$	$u_{2}>0$	$y_{k+2}=y_{k+1}+u_{2}\cdot h\cdot K_{I}$

Differenzengleichung nach dem Rückwärts-Differenzenquotient mit Anfangswert für 3 Wertefolgen:

Beispiel Differenzialgleichung (Funktionsgleichung) der Integration 1. O.: $\quad T_{I}\cdot y'(t)=u(t)\quad$ kann mit einem Anfangswert $y_{k}=0$ starten, wenn für die anderen Folgen $u_{k}>0$ gegeben ist.

Spalte A -	Spalte B Folge k	Spalte C Zeitfolge t	Spalte D Signal $u_{k}$	Spalte E Differenzengleichung
Zeile 50	0	$t_{0}=0$	$u_{0}=0$	$y_{k}=y_{0}=0$
Zeile 51	1	$t_{1}>0$	$u_{1}>0$	$y_{k+1}=y_{k}+u_{1}\cdot h\cdot K_{I}$
Zeile 52	2	$t_{2}>0$	$u_{2}>0$	$y_{k+2}=y_{k+1}+u_{2}\cdot h\cdot K_{I}$

Numerische Lösung einer DGL 1. O. nach 2 Verfahren.

Beispiel einer Differenzengleichung nach dem Vorwärts- und Rückwärts-Differenzenquotienten ohne Eingangserregung:

Beispiel Differenzialgleichung: $\quad y'(t)=-t\cdot y(t);\quad$ Eingangssignal: $u_{k}=0$.

Die zugehörigen Differenzengleichungen können mit einem Anfangswert $y_{0}>0$ starten.

Differenzengleichung nach dem Vorwärts-Diff.: $\quad y_{k+1}=y_{k}\cdot (1-t_{k}\cdot h)$. $\quad y_{0}=1$.

Differenzengleichung nach dem Rückwärts-Diff.: $\quad y_{k}=y_{k-1}/(1+t_{k}\cdot h)\quad$ überführt in $\to$ $\quad y_{k+1}=y_{k}/(1+t_{k+1}\cdot h)$. $\quad y_{0}=1$.

Tabelle für das Beispiel Rückwärts-Differenzenquotient:

Spalte A -	Spalte B Folge k	Spalte C Zeitfolge t	Spalte D Differenzengleichung
Zeile 50	0	$t_{0}=0$	$y_{k}=y_{0}=1$
Zeile 51	1	$t_{1}>0$	$y_{k+1}=y_{k}/(1+t_{1}\cdot h)$
Zeile 52	2	$t_{2}>0$	$y_{k+2}=y_{k+1}/(1+t_{2}\cdot h)$

Numerische Berechnung dynamischer Systeme mit Differenzialgleichungen zweiter und höherer Ordnung

Folgende Verfahren zur Lösung von dynamischen Systemen mit konjugiert komplexen Polen sind bekannt:

• Lösung einer DGL 2. O. mit einem Modellregelkreis
• Lösung einer DGL höherer Ordnung mit Differenzenquotienten
• Lösung einer DGL höherer Ordnung mit Zustandsvariablen

Lösung einer DGL 2. Ordnung mit einem Modellregelkreis

Ein I-Glied und ein PT1-Glied werden zu einem Modellregelkreis geschaltet. Damit entsteht ein Schwingungsglied ($PT2_{kk}$), welches durch eine lineare DGL 2. O. mit konstanten Koeffizienten und einer Eingangserregung (Störfunktion) $u(t)$ beschrieben wird:

$T^{2}y''(t)+2DTy'(t)+y(t)=K\cdot u(t)$

Die Differenzengleichungen des I-Gliedes und des PT1-Gliedes erhalten die Koeffizienten aus den Zahlenwerten der vorgegebenen DGL 2. O. durch Faktorenvergleich.

Berechnet werden die drei Differenzengleichungen des I-Gliedes, des PT1-Gliedes und die Schließbedingung (Regelabweichung) des Modellregelkreises mit:

$e_{k}=w_{k}-y_{k-1}$

Diese Methode ist sehr einfach und genau hinsichtlich minimaler Anzahl der Folgeglieder. Sie bezieht aber nur auf die Lösung von DGL 2. O. und wird deshalb nicht weiter behandelt.

Lösung einer DGL höherer Ordnung mit Differenzenquotienten

Die Umwandlung einer Differenzialgleichung in eine Differenzengleichung erfordert für jede Ableitung einen entsprechenden Differenzenquotienten, die in vielen Publikationen definiert sind. Das nachfolgend dargestellte Berechnungsbeispiel eines $PT2_{kk}$-Gliedes 2. O. zeigt einen beträchtlichen algebraischen Aufwand.

Vorwärts-Differenzenquotient 2. Ordnung:

${\frac {d^{2}y}{h^{2}}}\approx {\frac {y_{k+2}-2\cdot y_{k+1}+y_{k}}{h^{2}}}$

Rückwärts-Differenzenquotient 2. Ordnung:

${\frac {d^{2}y}{h^{2}}}\approx {\frac {y_{k-2}-2\cdot y_{k-1}+y_{k}}{h^{2}}}$

Nach erfolgtem Einsetzen der Differenzenquotienten (hier Rückwärts-Differenzenquotient) anstelle der Differenzialquotienten der Differenzialgleichung eines dynamischen Systems 1. und 2. Ordnung lässt sich die so geschaffene Differenzengleichung lösen. Weil $y_{k}=y_{0}$ des Differenzenquotienten 2. Ordnung für $k=0$ und $t=0$ gesetzt wird, sind die Werte für $y_{k-1}=0$ und $y_{k-2}=0$ und damit kann $y_{k}$ für alle Folgen berechnet werden.

Sprungantwort eines PT2-Schwingungsgliedes. Δt = 0,01 s.
$0{,}06\cdot {\ddot {y}}(t)+0{,}1\cdot {\dot {y}}(t)+y(t)=1(t)$

Gegeben: Übertragungsfunktion im s-Bereich: $G(s)={\frac {Y(s)}{U(s)}}={\frac {1}{0{,}06s^{2}+0{,}1s+1}}$ Sprungfunktion: $u(t)=1$ Gesucht: Differenzengleichung 2. Ordnung zur numerischen Bestimmung des System-Zeitverhaltens. Zugehörige Differentialgleichung nach dem Differentiationssatz der Laplace-Transformation: $0{,}06\cdot y''(t)+0{,}1\cdot y'(t)+y(t)=u(t)$ Die Differenzenquotienten werden in die nachfolgende Differenzengleichung eingesetzt: Gewählt: Rückwärts-Differenzenquotienten anstelle der Differenzialquotienten $y''(t)$ und $y'(t)$. $0{,}06\cdot {\frac {y_{(k)}-2y_{(k-1)}+y_{(k-2)}}{h^{2}}}+0{,}1\cdot {\frac {y_{(k)}-y_{(k-1)}}{h}}+y_{k}=u_{k}\quad |\qquad y(t)\to y_{(k)};\ u(t)\to u_{(k)}$ Die Brüche werden in einzelne additive Terme aufgelöst, um $y_{(k)}$ freistellen zu können, Hilfsgröße $\psi$ eingeführt: $y_{(k)}{\bigg (}{\frac {0{,}06}{h^{2}}}+{\frac {0{,}1}{h}}+1{\bigg )}-{\frac {2\cdot 0{,}06\cdot y_{(k-1)}}{h^{2}}}+{\frac {0{,}06\cdot y_{(k-2)}}{h^{2}}}-{\frac {0{,}1\cdot y_{(k-1)}}{h}}=u_{k}$ $y_{(k)}={\frac {u_{(k)}}{\psi }}+{\frac {2\cdot 0{,}06\cdot y_{(k-1)}}{\psi \cdot h^{2}}}-{\frac {0{,}06\cdot y_{(k-2)}}{\psi \cdot h^{2}}}+{\frac {0{,}1\cdot y_{(k-1)}}{\psi \cdot h}}\quad {\bigg |}\qquad \psi ={\frac {0{,}06}{h^{2}}}+{\frac {0{,}1}{h}}+1;\quad u_{(k)}=1$ Berechnungsbeispiel für einige Werte der Ausgangsfolge $y_{(k)}$ mit $h=0{,}01;\ \psi =611;$ Sprung $u_{(k)}=1$: Tabellarische Berechnung Folge k Δt = h [s] Term 1 $f(u_{k})$ Term 2 Term 3 Term 4 y(k) Σ Terme y(t) Analytisch 0 0 0,0016 0,0000 -0,0000 0,0000 0,0016 0,0000 1 0,01 0,0016 0,0032 -0,0000 0,0000 0,0049 0,0008 2 0,02 0,0016 0,0096 -0,0016 0,0001 0,0097 0,0033 3 0,03 0,0016 0,0190 -0,0048 0,0002 0,0160 0,0074 $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ 78 0,78 0,0016 2,9139 -1,4586 0,0243 1,4867 1,5192

Der Maximalwert der 1. Amplitude der Sprungantwort des Schwingungsgliedes erfolgt bei k = 78 und t = 0,78 [s] mit y(t) = 1,5192.

Lösung einer DGL höherer Ordnung mit Zustandsvariablen nach der Zustandsraumdarstellung

Ein Zustandsraummodell der Zustandsraumdarstellung symbolisiert die überführte Differenzialgleichung n-ter Ordnung in n-gekoppelte Zustands-Differenzialgleichungen erster Ordnung. Die Zustandsvariablen beschreiben physikalisch den Energiegehalt der in einem dynamischen System enthaltenen Speicherelemente.

Mit Hilfe des Signalflussplanes der Zustandsraumdarstellung#Regelungsnormalform lassen sich lineare gewöhnliche Differenzialgleichungen dynamischer Systeme höherer Ordnung einfach lösen. Dabei wird die gegebene DGL höherer Ordnung in verkoppelte DGL 1. Ordnung überführt. Die Differenzengleichung der Zustandsvariablen bestimmen die Lösung der DGL höherer Ordnung.

Die numerische Berechnung bezieht sich dabei auf den Signalflussplan der Regelungsnormalform des Zustandsraumes. Die systembeschreibende Differenzialgleichung wird in expliziter Darstellung (geordnet nach der höchsten Ableitung y(t)) in ein Signalflussdiagramm gebracht, wobei die Anzahl der Ableitungen von y(t) die Anzahl der Integratoren bestimmen.

Die Regelungsnormalform ähnelt signaltechnisch der elektrischen Schaltung eines Analogrechners zur Lösung einer Differenzialgleichung, falls keine differentiellen Anteile des Übertragungssystems vorliegen. Sind Anfangswerte gegeben, werden die Integratoren direkt auf die Anfangswerte gesetzt, d. h. die tabellarisch geordneten Folgeglieder der numerischen Berechnung der Integratoren starten mit den Anfangswerten.

Dieser Signalflussplan der Regelungsnormalform lässt sich numerisch leicht berechnen. Für jede Ableitung der Differenzialgleichung muss numerisch eine Differenzengleichung der Integration (I-Glied) mit den zugehörigen Koeffizienten berechnet werden. Anfangswerte können sehr einfach berücksichtigt werden.

Laut Signalflussplan der Regelungsnormalform kann man die Darstellung einer Differenzialgleichung 2. Ordnung als einen zweischleifigen Kreis betrachten. Die Lösung der Differenzialgleichung $y''(t)$ entspricht für $y(t)$ der Zustandsvariablen $x1(t)$.

Laut Wirkungskreis des Signalflussplans werden drei numerisch lösbare Gleichungen benötigt:

1) Zustandsrückführung $y''(t)$, 2) Integration von $y''(t)$, 3) Integration von $y'(t)$.

Da diese Gleichungen voneinander abhängig sind, können sie nicht zum gleichen Folgezeitpunkt berechnet werden. Zur Vermeidung von Zirkelbezug-Fehlermeldungen dürfen die beiden Differenzengleichungen der Integration nicht nur mit dem Verfahren des Rückwärts-Differenzenquotienten berechnet werden. Werden beide Integratoren mit dem Verfahren des Vorwärts-Differenzenquotienten berechnet, ergeben sich größere Abweichungen zur analytischen Funktion.

Bei zusammenhängenden Systemen bzw. Differenzengleichungen entspricht jede Ausgangsgröße $y(t)$ einer Eingangsgröße $u(t)$ der nachfolgenden Differenzengleichung.

Gegenüber dem Verfahren mit Differenzenquotienten 2. Ordnung ist das Verfahren nach der Regelungsnormalform durch geringere Anzahl der Folgeglieder bei gleicher Genauigkeit sehr überlegen.

Signalflussplan der Regelungsnormalform für ein PT2-Schwingungsglied

Sprungantwort eines PT2-Schwingungsgliedes nach der Regelungsnormalform

Berechnungsbeispiel einer DGL 2. O. mit Zustandsvariablen:

Gegeben: Übertragungsfunktion im s-Bereich: $G(s)={\frac {Y(s)}{U(s)}}={\frac {1}{0{,}06s^{2}+0{,}1s+1}}$ Zugehörige Differenzialgleichung nach dem Differentiationssatz der Laplace-Transformation: $0{,}06\cdot y''(t)+0{,}1\cdot y'(t)+y(t)=u(t)$ Gesucht: Explizite Form der Differenzialgleichung 2. O. und Bestimmung des System-Zeitverhaltens $y(t)$. $y''(t)=16{,}666\cdot u(t)-1{,}6666\cdot y'(t)-16{,}666\cdot y(t)$ Zustandsrückführung als Gleichung der numerischen Lösung laut Signalflussplan: $y''_{k}=16{,}666\cdot u_{k}-1{,}666\cdot x2_{k}-16{,}666\cdot x1_{k}.\qquad \qquad {\text{Eingangssprung}}\ u_{k}=1$ Zustandsvariablen der Zustandsrückführung mit den Integratoren als Differenzengleichung: Variable $x2$ nach dem Vorwärts-Differenzenquotienten: $x2_{k+1}=x2_{k}+y''_{k}\cdot h.\ \qquad \qquad x2_{k=0}=0$ Variable $x1$ nach dem Rückwärts-Differenzenquotienten: $x1_{k+1}=x1_{k}+x2_{k+1}\cdot h.\qquad \qquad x1_{k=0}=0$ Tabellarische Berechnung für einige Werte der Ausgangsfolge $y_{(k)}$ mit $h=0{,}05$; Sprung $u_{(k)}=1$: Spalte A - - Spalte B Zeitfolge t - Spalte C Eingangs- signal $u_{k}$ Spalte D Zustands- rückführung Spalte E Integration Vow.-Diff. Variable x2 Spalte F Integration Rückw.-Diff. Variable x1 = ${\widetilde {y}}(t)$ Spalte D Analytisch $y(t)$ Zeile 49 0 0 0 0 0 0 Zeile 50 0 1,0 16,666 E50=E49+D49*h = 0 F50=F49+E50*h = 0 0,0 Zeile 51 0,05 1,0 14,583 E51=E50+D50*h = 0,833 F51=F50+E51*h = 0,042 0,020 Zeile 52 0,10 1,0 12,066 E52=E51+D51*h = 1,562 F52=F51+E52*h = 0,120 0,078 Zeile 53 0,15 1,0 9,256 E53=E52+D52*h = 2,166 F53=F52+E53*h = 0,228 0,168 $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ $\vdots$ Zeile 65 0,75 1,0 -8,865 E65=E64+D64*h = 0,169 F65=F64+E65*h = 1,515 1,519

Der Maximalwert der 1. Amplitude der Sprungantwort des Schwingungsgliedes erfolgt bei Zeile F65, k = 15 und t = 0,75 [s] mit ${\widetilde {y}}(t)$ = 1,515.

Anmerkung:

Laut Fachliteratur Ist es üblich, die Differenzengleichungen der Integration z. B. des gegebenen Beispiels der Differenzialgleichung 2. O. in zwei Zustandsgleichungen zusammenzufassen.

$x1=y\$ und $\ x2=y'$.

Ausgehend von einer DGL höherer Ordnung erzeugt man über Zustandsgrößen ein äquivalentes Differenzialgleichungssystem.

Die im Beispiel angegebene Gleichung der Zustandsrückführung wird in die Zustandsgleichung der Integration x2 eingebracht. Die numerischen Gleichungen dafür lauten:

$x2,_{k+1}=x2,_{k}+(16{,}666\cdot u_{k}-1{,}666\cdot x2,_{k}-16{,}666\cdot x1,_{k})\cdot h$	Anfangswert $x2,_{k=0}=0$	${\text{Gl. gelöst mit Vorw.-Differenzenquotient}}$
$x1,_{k+1}=x1,_{k}+x2,_{k+1}\cdot h$	Anfangswert $x1,_{k=0}=0$	${\text{Gl. gelöst mit Rückw.-Differenzenquotient (höhere Genauigkeit)}}$

Differenzengleichungssysteme

In der Technik kommen dynamische Systeme selten als einzelne Systeme vor, sondern es liegen verschiedenartige Systeme mit linearem, nichtlinearem oder unstetigem Systemverhalten vor, die in Reihe oder parallel oder mit Rückführungen zusammen wirken. Auf konventionellem Wege lassen sich solche Gesamtsysteme nicht mehr berechnen. Mittels Differenzengleichungen und logischen z. B. IF-THEN-ELSE-Anweisungen oder Tabellen, die die statische Nichtlinearität beschreiben, lassen sich solche Gesamtsysteme simulieren.

Kompensation von linearen dynamischen Systemen 1. Ordnung mit verzögerndem Verhalten

In der Praxis können mehrere hintereinander liegende dynamische Systeme als Verzögerungsglieder auftreten, die zu einer höheren Systemordnung führen und evtl. die Berechnung bzw. die Simulation erschweren. Mit Übertragungsfunktionen $G(s)$ kann man mathematisch nachweisen, dass z. B. hintereinander wirkende PT1-Glieder durch (ideale) PD1-Glieder und I-Glieder durch (ideale) D-Glieder bei gleichen Faktoren und Zeitkonstanten sich vollständig zum Faktor 1 kompensieren. Das gleiche Verhalten erreicht man auch in der numerischen Berechnung dynamischer Systeme, wobei die Folgeglieder $y_{k}$ der verschiedenen Systeme sich vollständig kompensieren. Die Ausgangsfolgen eines dynamischen Systems $y_{k}$ werden zu Eingangsfolgen $u_{k}$ des nachfolgenden Systems.

Tabelle zur Darstellung numerischer Eingangs-/Ausgangsfolgen von hintereinander wirkenden zwei PT1-Gliedern und einem PD1-Glied zur Kompensation.

Gewähltes Verfahren: Austausch Differenzialquotient der Differenzialgleichung durch Rückwärts-Differenzenquotient.

Mit den gemeinsamen Daten: $T=1,\ K=1,\ h=0,2$ wird:

$PT1$-Glied: $y_{k}=y_{k-1}+[u_{k}-y_{k-1}]\cdot 0{,}1667\ |\qquad \qquad \to \ {\text{für}}\ t=0,\ k=0\ \ {\text{ist}}\ \ y_{k-1}=0$

$PD1$-Glied: $y_{k}=u_{k}+[u_{k}-u_{k-1}]\cdot 5$

Sprungantworten von drei hintereinander liegenden PT1-, PT1-, PD1-Gliedern

Folge k	Zeit- schritt $t_{k}$	Eingangs- folge $u_{k}$	$PT1_{1}$-Glied Folge $y_{k}$	$PT1_{2}$-Glied Folge $y_{k}$	PD1-Glied Folge $y_{k}$	PT1-Glied analytisch
0	0	1	0,1667	0,0278	0,1667	0,0
1	0,2	1	0,3056	0,0741	0,3056	0,1813
2	0,4	1	0,4213	0,1319	0,4213	0,3297
3	0,6	1	0,5177	0,1962	0,5177	0,4512
4	0,8	1	0,5981	0,2632	0,5981	0,5507
5	1,0	1	0,6651	0,3302	0,6651	0,6321
20	4,0	1	0,9783	0,9022	0,9783	0,9817

Ergebnis: Das $PT1_{2}$-Glied wurde vollständig durch das ideale PD1-Glied kompensiert.

Liegen mehrere Verzögerungssysteme oder integrierende Systeme hintereinander, dann eignen sich die Differenzengleichungen nach dem Berechnungsverfahren mit dem Rückwärts-Differenzenquotienten vorteilhafter, weil für $k=0$ und $t=0$ das zugehörige Folgeglied $y_{k}$ immer $>0$ ist.

Bei der Berechnung von z. B. 3 hintereinander liegenden Verzögerungsgliedern nach dem Berechnungsverfahren mit dem Vorwärts-Differenzenquotienten startet erst das 3. Verzögerungsglied bei $y_{3}>0$, weil $y_{0}=0,\ y_{1}=0,\ y_{2}=0$.

Simulationsmodell eines dynamischen Übertragungssystems

Mit der Simulation eines mathematischen Modells eines Übertragungssystems bzw. eines Regelkreises ergibt sich die Möglichkeit, mit geeigneten Testsignalen eine Systemanalyse oder eine Systemoptimierung durchzuführen.

Blockschaltbild eines Regelkreises durch Beschreibung mit Übertragungsfunktionen und Differenzengleichungen.

Der Vorteil der Simulation an einem Modell liegt auf der Hand. Es werden keine technischen Anlagen gefährdet, bzw. benötigt, der Zeitfaktor spielt keine Rolle, es können sehr schnelle oder sehr langsame Prozesse optimiert werden. Voraussetzung ist die mathematische Beschreibung eines gut angenäherten Modells der meist technischen Regelstrecke.

Das Modell (Modellbildung) eines Übertragungssystems ist das mathematische Abbild einer meist technischen (evtl. physikalischen, chemischen, biologischen) Einrichtung. Es wird analytisch über Differenzialgleichungen gewonnen oder experimentell durch Identifizierungsverfahren.

Die Modellierung einer bestehenden Hardware-Steuerstrecke oder Regelstrecke im Zeitbereich geschieht experimentell in der einfachsten Form durch eine grafische Aufzeichnung der Sprungantwort mit anschließender Analyse des zeitlichen Verhaltens. (Siehe Experimentelle Systemidentifikation)

Die Modellierung im Frequenzbereich geschieht durch Anregung des Systems durch eine variable Frequenz und Aufzeichnung der Ausgangsamplitude und Phase. Über den Frequenzgang wird die Übertragungsfunktion des Systems gebildet.

Nichtlineare Systeme können nicht durch Übertragungsfunktionen beschrieben werden. Durch zeitdiskrete Beschreibungen in Form logischer Befehle (z. B. bei Signalbegrenzungen) oder durch eine Tabelle bei einer nichtlinearen Kennlinie ist das relativ einfach möglich.

Testsignale

Den nichtperiodischen (deterministischen) Testsignalen kommt in der Systemtheorie eine zentrale Bedeutung zu. Mit ihrer Hilfe ist es möglich, ein Übertragungssystem zu testen, auf Stabilität zu prüfen oder Eigenschaften zu ermitteln. Den meist normierten Testsignalen ist gemeinsam, dass sie zum Zeitpunkt $t=0$ beginnen und bei $t<0$ einen Wert $u(t)\equiv u_{k}=0$ aufweisen. Für die numerische Berechnung werden die Eingangsfolgen $u_{k}$ der Sprungfunktion, der Impulsfunktion oder der Anstiegsfunktion verwendet.

$\to$ siehe Regelstrecke#Testsignale

Vor- und Nachteile des numerischen Differenzenverfahrens

• Die numerische Berechnung von Differenzialgleichungen bzw. dynamischen Systemen erfordert gegenüber der konventionellen Lösung relativ geringe mathematische Kenntnisse.
• Die Differenzengleichung kann direkt über Differenzenquotienten aus der Differenzialgleichung gebildet werden.
• Der Approximationsfehler an eine analytische Funktion nach dem Vorwärts- oder Rückwärtsdifferenzenverfahren fällt linear mit fallender Schrittweite $h$.
• Erfahrungswerte für die Darstellung asymptotischer Funktionsverläufe können je nach gewünschter Genauigkeit bei 100 bis 1000 Stützstellen liegen.
• Die numerische Berechnung schwingender Systeme mit Differenzialgleichungen 2. Ordnung erfordern eine sehr geringe Schrittweite bzw. eine hohe Anzahl von Folgegliedern zur Darstellung mehrerer Perioden. Es werden erheblich kleinere Schrittweiten benötigt, als bei der Darstellung asymptotischer Funktionen. So muss man beispielsweise für die Darstellung einer gedämpften Schwingungsfolge eine größere Anzahl von Stützstellen pro Schwingung zuordnen.
• Mit zunehmender Verringerung der Schrittweite $h$ und mit gegebenem Eingangssignal gleichen sich die die Funktionen beider Vorwärts-Rückwärts-Differenzenverfahren an.
• Die Berechnung von Differenzengleichungen nach Vorwärts- oder Rückwärts-Differenzenquotienten sind in Bezug auf die Genauigkeit praktisch identisch, kleine Schrittweite vorausgesetzt.
• Der Gesamtfehler einer numerischen Berechnung besteht aus dem Numerik-Verfahren und dem Rundungsfehler.

Der Rundungsfehler muss berücksichtigt werden, wenn die Folgeglieder nicht mit ausreichender Stellengenauigkeit berechnet werden. Anderenfalls addieren sich die Rundungsfehler mit jedem Folgeglied.

• Laut einer Veröffentlichung (Thomas Westermann) wird in einem Vergleich mit dem Euler-Vorwärts-Verfahren (= Vorwärts-Differenzenquotient-Verfahren), dem Prädiktor-Korrektor-Verfahren und dem Runge-Kutta-Verfahren eine sinusförmige Spannung an einem Kondensator eines mit 220 V AC eingespeisten RC-Gliedes betrachtet. Eine durchgeführte Fehleranalyse ergab für eine Schrittweite von $h=5\cdot 10^{-5}$ [s] gegenüber der Referenz für Euler-Vorwärts gegen Runge-Kutta einen etwa 12-fachen Wert des absoluten Fehlers.
• Nachteilig bei dem numerischen Einschrittverfahren ist die große Zahl der Folgeelemente für die Berechnung mit hoher Genauigkeit.

Nichtlineare Übertragungssysteme

Lineare und nichtlineare DGL mit konstanten Koeffizienten sind mit Hilfe von Differenzengleichungen annäherungsweise (Approximation) leicht lösbar.

$\to$ siehe auch Gewöhnliche Differenzialgleichung#Begriffsdefinitionen der Differenzialgleichungen (DGL)

Im Gegensatz dazu sind relativ einfache Übertragungssystem-Strukturen mit nichtlinearen statischen Elementen durch konventionelle Rechenmethoden im kontinuierlichen Zeitbereich nicht mehr geschlossen lösbar.

Allgemeine Darstellung eines nichtlinearen Übertragungsgliedes nach dem Hammerstein-Modell

Nach dem Hammersteinmodell wird das nichtlineare Systemverhalten in ein statisches nichtlineares Modell in Verbindung als Reihenschaltung mit einem linearen dynamischen System betrachtet.

Maßnahmen zur Linearisierung nichtlinearer Übertragungssysteme:

• Begrenzungseffekte: Nachbildung der Begrenzung mit logischen Anweisungen,
• Nichtlineare Kennlinie: Anwendung eines Modellregelkreises zwingt zur Linearität,
• Nichtlinearität: durch logische Befehle wie logische Anweisungen z. B. IF-THEN-ELSE-Anweisungen oder Tabellen, die die statische Nichtlinearität beschreiben.
• Hysterese: Die nichtlineare Funktion wird in Tabellen gespeichert.

$\to$ siehe auch Bild Regelungstechnik#Nichtlineares Übertragungssystem

Behandlung der Systemtotzeit (lineares System)

• Berechnung eines Annäherungsmodells mit Verzögerungen höherer Ordnung oder Allpassglieder,
• Speicherung von Folgegliedern mit Zugriff auf zeitlich mit $T_{t}$ zurückliegende Folgeglieder.
• Bei Anwendung der Tabellenkalkulation: INDEX-Funktion

$\to$ siehe auch Totzeit (Regelungstechnik)#Annäherung an das Verhalten eines Totzeitgliedes durch PTn-Glieder als Ersatztotzeit

Siehe auch

• Rekursion
• Lineare Differenzengleichung
• Erzeugende Funktion

Literatur

• Andreas Meister, Thomas Sonar: Numerik: Eine lebendige und gut verständliche Einführung mit vielen Beispielen. 1. Auflage. Springer Spektrum, 2018, ISBN 978-3-662-58357-9.
• Bilen Emek Abali, Celal Cakiroglu: Numerische Methoden für Ingenieure, mit Anwendungsbeispielen in Python. Springer Vieweg, 2020, ISBN 978-3-662-61324-5.
• Jürgen Koch, Martin Stämpfle: Mathematik für das Ingenieurstudium. 4. Auflage. Carl Hanser Verlag, München 2018, ISBN 978-3-446-45166-7.
• L. Berg: Differenzengleichungen zweiter Ordnung mit Anwendungen. Steinkopff, Darmstadt 1980, ISBN 3-7985-0546-2.
• L. Berg: Lineare Gleichungssysteme mit Bandstruktur. Hanser, München/ Wien 1986, ISBN 3-326-00022-7.
• U. Krause, T. Nesemann: Differenzengleichungen und diskrete dynamische Systeme. Teubner, Stuttgart/ Leipzig 1999, ISBN 3-519-02639-2.
• Franz Pfuff: Mathematik für Wirtschaftswissenschaftler kompakt. 1. Auflage. Vieweg+Teubner, 2009, ISBN 978-3-8348-0711-3, Kapitel 1, Abschnitt § 7 Differenzengleichungen und Finanzmathematik
• R. Dürr, J. Ziegenbalg: Mathematik für Computeranwendungen. Schöningh, Paderborn 1989, ISBN 3-506-37562-8.

Weblinks

Wikibooks: Lineare Rekurrenzen, Potenzreihen und ihre erzeugenden Funktionen – Lern- und Lehrmaterialien

• 13. Differenzengleichungen – Kapitel über Differenzengleichungen mit mathematischen Beispielen, Uni Greifswald (pdf; 52 kB)