Flussquantisierung

aus Wikipedia, der freien Enzyklopädie
Wechseln zu: Navigation, Suche

Als Flussquantisierung bezeichnet man den Effekt, dass der magnetische Fluss durch einen Ring aus supraleitendem Material nur ganzzahlige Vielfache des Flussquants betragen kann.[1] Die Flussquantisierung ist eine Folge des Meißner-Ochsenfeld-Effektes. Statt Flussquant sind auch die Bezeichnungen Fluxon und Fluxoid gebräuchlich.

Der Begriff Fluxon wird auch in der Diskretisierung der Magnetohydrodynamik mittels Finite-Elemente-Methode verwendet.

Entdeckung und Nachweis[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Versuchsaufbau von Doll und Näbauer: Ein auf einen Quarzstab (A) aufgedampfter Hohlzylinder aus Blei (B) hängt an einem Quarzfaden (D) und wird von einem externen Messfeld zu Torsionsschwingungen angeregt. Die Resonanz des Stabes in Abhängigkeit vom eingefrorenen Feld wird über einen Spiegel (C) mit einem Lichtzeiger vermessen.

Bereits 1957 wurde in der BCS-Theorie die Existenz von Cooper-Paaren vorausgesagt: Der experimentelle Beweis der Flussquantisierung wurde jedoch erst 1961 erbracht. Am Walther-Meißner-Institut für Tieftemperaturforschung beschäftigten sich Robert Doll und Martin Näbauer mit der Flussquantisierung;[2] An der Stanford University Bascom Deaver und William Fairbank Sr.[3] Beide Gruppen kühlten Hohlzylinder aus Blei- bzw. Zinn mit Durchmessern im Bereich von unter die Sprungtemperatur ab. Die Gruppe um Doll und Näbauer vermaß über eine Resonanzmethode das zum magnetischen Fluss und äußeren Feld proportionale Drehmoment des an einem Quarzfaden befestigten Hohlzylinders. Ihr Aufbau ist in der Abbildung rechts zu sehen.

Die Gruppe an der Stanford University versetzte den Zylinder in Schwingung und vermaß das Feld mit Pickup-Spulen. Die Ergebnisse beider Gruppe zeigten diskrete Werte für den eingefangenen Fluss.[4]

Flussquant im Supraleiter[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Die Quantisierung des magnetischen Flusses kann man durch die quantenmechanische Betrachtung des im Supraleiter verteilten Stromflusses feststellen:

mit

Das Flussquant weist einen Betrag des magnetischen Flusses von

[5] auf, wobei die eingeklammerten Ziffern die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes bezeichnen, diese Unsicherheit ist als geschätzte Standardabweichung des angegebenen Zahlenwertes vom tatsächlichen Wert angegeben.

Hierbei ist h das plancksche Wirkungsquantum und e die Elementarladung, Wb steht für die Einheit Weber.

Der Faktor im Nenner der Formel bezeichnet eine doppelte Elektronenladung. Auf diese doppelte Elektronenladung stützt sich das BCS-Modell, welches die sogenannten Cooper-Paare als Ursache der Supraleitung ansieht.[6]

Die Verteilung des Betrags des magnetischen Feldes eines einzelnen Flussschlauchs im Raum wird durch die Gleichung

beschrieben, wobei das Feld in Richtung der Achse des Flussschlauchs zeigt und die modifizierte Bessel-Funktion ist.

Abrikossow-Turbulenz[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Ein Flussquant im Sinne der Abrikossow-Turbulenz ist ein nadelförmiger Einkristall (Kern) in einem Supraleiter 2. Art, der von Supraströmen umgeben ist.

Das magnetische Feld durch solch einen Einkristall und dessen Nachbarschaft hat eine Größenordnung von etwa und ist durch die Phaseneigenschaften des magnetischen Vektorpotentials in der Quantenelektrodynamik quantisiert.

Josephson-Turbulenz[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Die Josephson-Turbulenz ist das Gegenstück zur Abrikossow-Turbulenz in kreisenden Supraströmen ohne physikalischen Kern in einem Supraleiter 2. Art. Der Kern ist in diesem Fall der mathematische Mittelpunkt des Kreises.

Das Inverse des Flussquants ist hierbei die Josephson-Konstante:

Ihr Wert kann sehr genau, mit einer relativen Genauigkeit von 6,1·10−9, gemessen werden und beträgt nach derzeitiger Messgenauigkeit:[7]

Herleitung der Flussquantisierung[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Der supraleitende Zustand ist ein quantenmechanischer Zustand, der sich über makroskopische Längenskalen erstreckt. Er kann daher durch eine makroskopische Wellenfunktion beschrieben werden:

Dabei wird (in quasiklassischer, also makroskopischer Näherung) davon ausgegangen, dass eine konstante Amplitude hat und nur die Phase S ortsabhängig ist. Für diese Wellenfunktion gilt die London-Gleichung

Infolge des Meißner-Ochsenfeld-Effekts verschwindet die magnetische Induktion im Inneren eines Supraleiters. Für den statischen Fall gilt (eine der Maxwellgleichungen) womit auch für das Innere des Supraleiters folgt. Es gilt demzufolge

Fasst man die Konstanten zusammen und integriert beide Seiten entlang eines geschlossenen Weges C durch das Innere des Supraleiters, so erhält man

Die linke Seite beschreibt die Änderung der Phase S beim Durchlaufen des geschlossenen Weges C. Da die Wellenfunktion eindeutig ist, kann die Phasenänderung nur ganzzahlige Vielfache von 2  betragen. Es gilt also

Nach dem Satz von Stokes gilt

wobei F eine durch C begrenzte Fläche ist und der magnetische Fluss durch diese Fläche. ist der Vektor mit dem Betrag und der Richtung der äußeren Normale auf dem jeweils betrachteten Flächenelement. Es ergibt sich insgesamt

Der Fluss durch einen supraleitenden Ring ist also quantisiert. Experimentell ergibt sich , was darauf hindeutet, dass die Elektronen Paare, die sogenannten Cooper-Paare, bilden.[8]

Fluxon in der Magnetohydrodynamik[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

In der Magnetohydrodynamik (MHD) bezeichnet man mit Fluxon eine diskretisierte magnetische Feldlinie endlichen Betrags in einem Finite-Elemente-Modell. Hierbei wird versucht die Topologie des untersuchten Sachverhalts unter der Berücksichtigung begrenzter Rechenkapazitäten möglichst zu erhalten.

Siehe auch[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Einzelnachweise[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

  1. Ch. Kittel: Einführung in die Festkörperphysik. Oldenbourg, ISBN 978-3-486-57723-5, S. 306. Zitat: „Wir zeigen nun, dass der gesamte magnetische Fluss durch einen supraleitenden Ring nur quantisierte Werte annehmen kann, und zwar nur ganzzahlige Vielfache des Flussquants“.
  2. Experimental Proof of Magnetic Flux Quantization in a Superconducting Ring. In: Physical Review Letters. . doi:10.1103/PhysRevLett.7.51.
  3. Experimental Evidence for Quantized Flux in Superconducting Cylinders. In: Physical Review Letters. . doi:10.1103/PhysRevLett.7.43.
  4. Rudolf Gross, Achim Marx: Festkörperphysik. 2. Auflage. De Gruyter, Berlin/Boston 2014, ISBN 978-3-11-035869-8, S. 785 ff.
  5. CODATA Recommended Values. National Institute of Standards and Technology, abgerufen am 26. Juli 2015. Flussquant.
  6. Im Zusammenhang mit dem Quanten-Hall-Effekt tritt als elementarer Fluss eine ähnlich gebildete Größe ΦJ := h/e (=2Φ0) auf, die direkt mit der Elementarladung e des Elektrons gebildet wird.
  7. CODATA Recommended Values. National Institute of Standards and Technology, abgerufen am 26. Juli 2015. Wert für .
  8. Rechnung nach Ch. Kittel: Einführung in die Festkörperphysik. Oldenbourg, ISBN 978-3-486-57723-5, S. 299–300, 306-308.