Liste der Baryonen

Die folgenden Tabellen enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten Baryonen mit Gesamtdrehimpuls J = ¹⁄₂ oder J = ³⁄₂ und positiver Parität.

Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind: $I$ (Isospin), $J$ (Gesamtdrehimpuls), $P$ (Parität), $Q$ (elektrische Ladung), $B$ (Baryonenzahl), $S$ (Strangeness), $C$ (Charm), $B'$ (Bottomness), u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie die Symbole für die Teilchen selbst.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen und die Vorzeichen der Quantenzahlen $Q$, $B$, $S$, $C$ und $B'$ kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.

Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 1115,683(6) ist gleichbedeutend mit 1115,683 ± 0,006.)

Nomenklatur

Baryonen werden mit den Symbolen N, Δ, Λ, Σ, Ξ und Ω bezeichnet, die zusätzlich noch mit tiefgestellten Kleinbuchstaben versehen sein können. Die Benennung erfolgt nach den folgenden Regeln:

1. Baryonen mit drei u- oder d-Quarks heißen N (Isospin ¹⁄₂) oder Δ (Isospin ³⁄₂).
2. Baryonen mit zwei u- oder d-Quarks heißen Λ (Isospin 0) oder Σ (Isospin 1). Ist das dritte Quark ein schweres Quark (c oder b), so wird ein entsprechendes Subskript angehängt.
3. Baryonen mit einem u- oder d-Quark heißen Ξ (Isospin ¹⁄₂). Verbleibende schwere Quarks werden wiederum mit einem oder zwei Subskripts bezeichnet, z. B. Ξ_c, Ξ_cc, Ξ_b.
4. Baryonen mit keinen u- oder d-Quarks heißen Ω (Isospin 0). Schwere Quarks werden durch bis zu drei Subskripts bezeichnet.
5. Bei Baryonen, die durch die starke Wechselwirkung zerfallen, wird die Masse in Klammern nachgestellt.

Zusammengefasst bestimmen also die Zahl der u- und d-Quarks und der Isospin das Symbol des Teilchens, und tiefgestellte Kleinbuchstaben zeigen schwere Quarks an.

Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺

Oktett der Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺ (nur leichte Quarks u, d und s)

Teilchenname	Symbol	Quark- Zusammensetzung	Masse (MeV/c2)	$I$	$J$$P$	$Q$ ($e$)	$S$	$C$	$B'$	Lebensdauer (s)	Hauptzerfälle
Nukleon / Proton	p	uud	0938.272013!938,272 013(23)(a)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	1!+1	0	0	0	+10!stabil(b)	—
Nukleon / Neutron	n	udd	0939.565346!939,565 346(23)(a)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	0	0	0	+2!885,7(8)(c)	p + e− + νe
Λ-Baryon	Λ	uds	1115,683(6)	0	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	0	0	-10.2!2,631(20) · 10−10	p + π− oder n + π0
Σ-Baryon	Σ+	uus	1189,37(7)	1	0.5!1⁄2+	1!+1	-1!−1	0	0	-11.1!8,018(26) · 10−11	p + π0 oder n + π+
Σ-Baryon	Σ0	uds	1192,642(24)	1	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	0	0	-20.1!7,4(7) · 10−20	Λ + γ
Σ-Baryon	Σ−	dds	1197,449(30)	1	0.5!1⁄2+	-1!−1	-1!−1	0	0	-10.4!1,479(11) · 10−10	n + π−
Ξ-Baryon	Ξ0	uss	1314,86(20)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	-2!−2	0	0	-10.1!2,90(9) · 10−10	Λ + π0
Ξ-Baryon	Ξ−	dss	1321,71(7)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	-1!−1	-2!−2	0	0	-10.3!1,639(15) · 10−10	Λ + π−
Λc-Baryon	Λc+	udc	2286,46(14)	0	0.5!1⁄2+	1!+1	0	1!+1	0	-13.2!2,00(6) · 10−13	siehe Zerfallsmoden Λc+
Σc-Baryon	Σc(2455)++	uuc	2454,02(18)	1	0.5!1⁄2+	2!+2	0	1!+1	0	-22.2!2,95(40) · 10−22(d)	Λc+ + π+
Σc-Baryon	Σc(2455)+	udc	2452,9(4)	1	0.5!1⁄2+	1!+1	0	1!+1	0	-22.3!>1,4 · 10−22(d)	Λc+ + π0
Σc-Baryon	Σc(2455)0	ddc	2453,76(18)	1	0.5!1⁄2+	0	0	1!+1	0	-22.1!3,0(5) · 10−22(d)	Λc+ + π−
Ξc-Baryon	Ξc+	usc	$2467{,}8^{+0{,}4}_{-0{,}6}$	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	1!+1	-1!−1	1!+1	0	-13.1!4,42(26) · 10−13	siehe Zerfallsmoden Ξc+
Ξc-Baryon	Ξc0	dsc	$2470{,}88^{+0{,}34}_{-0{,}80}$	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	1!+1	0	-13.3!$(1{,}12^{+0{,}13}_{-0{,}10}) \cdot 10^{-13}$	siehe Zerfallsmoden Ξc0
Ξ′c-Baryon	Ξ′c+	usc	2575,6(3,1)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	1!+1	-1!−1	1!+1	0	unbekannt	Ξc+ + γ (beobachtet)
Ξ′c-Baryon	Ξ′c0	dsc	2577,9(2,9)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	1!+1	0	unbekannt	Ξc0 + γ (beobachtet)
Ωc-Baryon	Ωc0	ssc	2695,2(1,7)	0	0.5!1⁄2+	0	-2!−2	1!+1	0	-14.1!6,9(1,2) · 10−14	siehe Zerfallsmoden Ωc0
Ξcc-Baryon(e)	Ξcc++	ucc	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	2!+2	0	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ξcc-Baryon(f)	Ξcc+	dcc	3518,9(0,9)(f)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	1!+1	0	2!+2	0	-14.2!<3,3 · 10−14(f)	Λc+ + K− + π+(f) oder p + D+ + K−(f)
Ωcc-Baryon(e)	Ωcc+	scc	unbekannt	0	0.5!1⁄2+	1!+1	-1!−1	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Λb-Baryon	Λb0	udb	5620,2(1,6)	0	0.5!1⁄2+	0	0	0	-1!−1	-12.3!$1{,}391^{+0{,}038}_{-0{,}037} \cdot 10^{-12}$	siehe Zerfallsmoden Λb0
Σb-Baryon	Σb+	uub	5807,8(2,7)	1	0.5!1⁄2+	1!+1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λb0 + π+
Σb-Baryon(e)	Σb0	udb	unbekannt	1	0.5!1⁄2+	0	0	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Σb-Baryon	Σb−	ddb	5815,2(2,0)	1	0.5!1⁄2+	-1!−1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λb0 + π−
Ξb-Baryon	Ξb0	usb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	0	-1!−1	-12.2!$(1{,}49^{+0{,}19}_{-0{,}18}) \cdot 10^{-12}$	siehe Zerfallsmoden Ξb
Ξb-Baryon	Ξb−	dsb	5790,5(2,7)	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	-1!−1	-1!−1	0	-1!−1	-12.1!$(1{,}56^{+0{,}29}_{-0{,}27}) \cdot 10^{-12}$	siehe Zerfallsmoden Ξb
Ξ′b-Baryon(e)	Ξ′b0	usb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ′b-Baryon(e)	Ξ′b−	dsb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	-1!−1	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ωb-Baryon	Ωb−	ssb	6165(23)	0	0.5!1⁄2+	-1!−1	-2!−2	0	-1!−1	-12.4!$(1{,}13^{+0{,}55}_{-0{,}42}) \cdot 10^{-12}$	(Ω− + J/ψ beobachtet)
Ξcb-Baryon(e)	Ξcb+	ucb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	1!+1	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξcb-Baryon(e)	Ξcb0	dcb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ′cb-Baryon(e)	Ξ′cb+	ucb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	1!+1	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ′cb-Baryon(e)	Ξ′cb0	dcb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ωcb-Baryon(e)	Ωcb0	scb	unbekannt	0	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω′cb-Baryon(e)	Ω′cb0	scb	unbekannt	0	0.5!1⁄2+	0	-1!−1	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ωccb-Baryon(e)	Ωccb+	ccb	unbekannt	0	0.5!1⁄2+	1!+1	0	2!+2	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξbb-Baryon(e)	Ξbb0	ubb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	0	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ξbb-Baryon(e)	Ξbb−	dbb	unbekannt	0.5!1⁄2	0.5!1⁄2+	-1!−1	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ωbb-Baryon(e)	Ωbb−	sbb	unbekannt	0	0.5!1⁄2+	-1!−1	-1!−1	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ωcbb-Baryon(e)	Ωcbb0	cbb	unbekannt	0	0.5!1⁄2+	0	0	1!+1	-2!−2	unbekannt	unbekannt

^(a) Die Massen von Proton und Neutron sind viel genauer in atomaren Masseneinheiten (u) als in MeV/c² bekannt. Dies ist durch den relativ ungenau bekannten Wert der Elementarladung bedingt. In atomaren Masseneinheiten ist die Masse des Protons 1,007 276 466 88(13) u und die des Neutrons 1,008 664 915 60(55) u.

^(b) Größer als 10³⁵ Jahre. Siehe Protonenzerfall.

^(c) Für freie Neutronen. In stabilen Atomkernen gebundene Neutronen sind stabil.

^(d) Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(e) Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

^(f) Experimentelle Evidenz kontrovers.

Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺

Dekuplett der Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺ (nur leichte Quarks u, d und s)

class=Teilchenname	Symbol	class=Quark- Zusammensetzung	Masse (MeV/c2)	$I$	$J$$P$	$Q$ ($e$)	$S$	$C$	$B'$	Lebensdauer (s)	Hauptzerfälle
Δ-Baryon	Δ(1232)++	uuu	1232(1)	1.5!3⁄2	1.5!3⁄2+	2!+2	0	0	0	-24.1!5,58(9) · 10−24(g)	p + π+
Δ-Baryon	Δ(1232)+	uud	1232(1)	1.5!3⁄2	1.5!3⁄2+	1!+1	0	0	0	-24.2!5,58(9) · 10−24(g)	p + π0 oder n + π+
Δ-Baryon	Δ(1232)0	udd	1232(1)	1.5!3⁄2	1.5!3⁄2+	0	0	0	0	-24.3!5,58(9) · 10−24(g)	p + π− oder n + π0
Δ-Baryon	Δ(1232)−	ddd	1232(1)	1.5!3⁄2	1.5!3⁄2+	-1!−1	0	0	0	-24.4!5,58(9) · 10−24(g)	n + π−
Σ*-Baryon	Σ(1385)+	uus	1382,8(0,4)	1	1.5!3⁄2+	1!+1	-1!−1	0	0	-23.6!1,84(4) · 10−23(g)	Λ + π+ oder Σ+ + π0 oder Σ0 + π+
Σ*-Baryon	Σ(1385)0	uds	1383,7(1,0)	1	1.5!3⁄2+	0	-1!−1	0	0	-23.7!1,8(3) · 10−23(g)	Λ + π0 oder Σ+ + π− oder Σ0 + π0
Σ*-Baryon	Σ(1385)−	dds	1387,2(5)	1	1.5!3⁄2+	-1!−1	-1!−1	0	0	-23.8!1,67(9) · 10−23(g)	Λ + π− oder Σ0 + π− oder Σ− + π0
Ξ*-Baryon	Ξ(1530)0	uss	1531,80(32)	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2+	0	-2!−2	0	0	-23.1!7,2(4) · 10−23(g)	Ξ0 + π0 oder Ξ− + π+
Ξ*-Baryon	Ξ(1530)−	dss	1535,0(6)	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2+	-1!−1	-2!−2	0	0	-23.2!$(6{,}7^{+1{,}1}_{-1{,}2}) \cdot 10^{-23}$(g)	Ξ0 + π− oder Ξ− + π0
Ω-Baryon	Ω−	sss	1672,45(29)	0	1.5!3⁄2+	-1!−1	-3!−3	0	0	-11.1!8,21(11) · 10−11(g)	Λ + K− oder Ξ0 + π− oder Ξ− + π0
Σc*-Baryon	Σc(2520)++	uuc	2518,4(6)	1	1.5!3⁄2 +	2!+2	0	1!+1	0	-23.3!4,4(6) · 10−23(g)	Λc+ + π+
Σc*-Baryon	Σc(2520)+	udc	2517,5(2,3)	1	1.5!3⁄2 +	1!+1	0	1!+1	0	-23.5!>3,9 · 10−23(g)	Λc+ + π0
Σc*-Baryon	Σc(2520)0	ddc	2518,0(5)	1	1.5!3⁄2 +	0	0	1!+1	0	-23.4!4,1(5) · 10−23(g)	Λc+ + π−
Ξc*-Baryon	Ξc(2645)+	usc	$2645{,}9^{+0{,}5}_{-0{,}6}$	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	1!+1	-1!−1	1!+1	0	-22.1!>2,1 · 10−22(g)	Ξc+ + π0 (beobachtet)
Ξc*-Baryon	Ξc(2645)0	dsc	2645,9(5)	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	0	-1!−1	1!+1	0	-22.2!>1,2 · 10−22(g)	Ξc+ + π− (beobachtet)
Ωc*-Baryon	Ωc(2770)0	ssc	2765,9(1,5)	0	1.5!3⁄2 +	0	-2!−2	1!+1	0	unbekannt	Ωc0 + γ
Ξcc*-Baryon(h)	Ξcc*++	ucc	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	2!+2	0	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ξcc*-Baryon(h)	Ξcc*+	dcc	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	1!+1	0	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ωcc*-Baryon(h)	Ωcc*+	scc	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	1!+1	-1!−1	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ωccc-Baryon(h)	Ωccc++	ccc	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	2!+2	0	3!+3	0	unbekannt	unbekannt
Σb*-Baryon	Σb*+	uub	5829,0(3,4)	1	1.5!3⁄2 +	1!+1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λb0 + π+
Σb*-Baryon(h)	Σb*0	udb	unbekannt	1	1.5!3⁄2 +	0	0	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Σb*-Baryon	Σb*−	ddb	5836,4(2,8)	1	1.5!3⁄2 +	-1!−1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λb0 + π−
Ξb*-Baryon(h)	Ξb*0	usb	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	0	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξb*-Baryon(h)	Ξb*−	dsb	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	-1!−1	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ωb*-Baryon(h)	Ωb*−	ssb	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	-1!−1	-2!−2	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξcb*-Baryon(h)	Ξcb*+	ucb	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	1!+1	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξcb*-Baryon(h)	Ξcb*0	dcb	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	0	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ωcb*-Baryon(h)	Ωcb*0	scb	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	0	-1!−1	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ωccb*-Baryon(h)	Ωccb*+	ccb	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	1!+1	0	2!+2	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξbb*-Baryon(h)	Ξbb*0	ubb	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	0	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ξbb*-Baryon(h)	Ξbb*−	dbb	unbekannt	0.5!1⁄2	1.5!3⁄2 +	-1!−1	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ωbb*-Baryon(h)	Ωbb*−	sbb	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	-1!−1	-1!−1	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ωcbb*-Baryon(h)	Ωcbb*0	cbb	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	0	0	1!+1	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ωbbb(h)	Ωbbb−	bbb	unbekannt	0	1.5!3⁄2 +	-1!−1	0	0	-3!−3	unbekannt	unbekannt

^(g) Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(h) Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

Baryonenresonanzen

Die folgende Tabelle fasst die Namen, die Quantenzahlen (sofern bekannt) und den derzeitigen Status der Baryonen zusammen. Baryonenresonanzen sind kurzlebige Anregungen von Baryonen; ihre Masse steht jeweils in Klammern. Für Resonanzen von N, Δ und Ξ sind die Partialwellen der πN-Streuung mit dem Symbol $L_{2I,2J}$ angegeben, wobei $L$ der Bahndrehimpuls (S, P, D, F usw.) ist. $I$ bezeichnet den Isospin und $J$ ist der Gesamtdrehimpuls. Für Resonanzen von Λ und Σ ist entsprechend die KN-Partialwelle $L_{I,2J}$ angegeben.

Nukleonen				Δ-Baryonen				Λ-Baryonen				Σ-Baryonen				Ξ- und Ω-Baryonen				Baryonen mit Charm
p	P11	****		Δ(1232)	P33	****		Λ	P01	****		Σ+	P11	****		Ξ0	P11	****		Λc+	****
n	P11	****		Δ(1600)	P33	***		Λ(1405)	S01	****		Σ0	P11	****		Ξ−	P11	****		Λc(2595)+	***
N(1440)	P11	****		Δ(1620)	S31	****		Λ(1520)	D03	****		Σ−	P11	****		Ξ(1530)	P13	****		Λc(2625)+	***
N(1520)	D13	****		Δ(1700)	D33	****		Λ(1600)	P01	***		Σ(1385)	P13	****		Ξ(1620)		*		Λc(2765)+	*
N(1535)	S11	****		Δ(1750)	P31	*		Λ(1670)	S01	****		Σ(1480)		*		Ξ(1690)		***		Λc(2880)+	***
N(1650)	S11	****		Δ(1900)	S31	**		Λ(1690)	D03	****		Σ(1560)		**		Ξ(1820)	D13	***		Λc(2940)+	***
N(1675)	D15	****		Δ(1905)	F35	****		Λ(1800)	S01	***		Σ(1580)	D13	*		Ξ(1950)		***
N(1680)	F15	****		Δ(1910)	P31	****		Λ(1810)	P01	***		Σ(1620)	S11	**		Ξ(2030)		***		Σc(2455)	****
N(1700)	D13	***		Δ(1920)	P33	***		Λ(1820)	F05	****		Σ(1660)	P11	***		Ξ(2120)		*		Σc(2520)	***
N(1710)	P11	***		Δ(1930)	D35	***		Λ(1830)	D05	****		Σ(1670)	D13	****		Ξ(2250)		**		Σc(2800)	***
N(1720)	P13	****		Δ(1940)	D33	*		Λ(1890)	P03	****		Σ(1690)		**		Ξ(2370)		**
N(1900)	P13	**		Δ(1950)	F37	****		Λ(2000)		*		Σ(1750)	S11	***		Ξ(2500)		*		Ξc+	***
N(1990)	F17	**		Δ(2000)	F35	**		Λ(2020)	F07	*		Σ(1770)	P11	*						Ξc0	***
N(2000)	F15	**		Δ(2150)	S31	*		Λ(2100)	G07	****		Σ(1775)	D15	****		Ω−		****		Ξ′c+	***
N(2080)	D13	**		Δ(2200)	G37	*		Λ(2110)	F05	***		Σ(1840)	P13	*		Ω(2250)−		***		Ξ′c0	***
N(2090)	S11	*		Δ(2300)	H39	**		Λ(2325)	D03	*		Σ(1880)	P11	**		Ω(2380)−		**		Ξc(2645)	***
N(2100)	P11	*		Δ(2350)	D35	*		Λ(2350)	H09	***		Σ(1915)	F15	****		Ω(2470)−		**		Ξc(2790)	***
N(2190)	G17	****		Δ(2390)	F37	*		Λ(2585)		**		Σ(1940)	D13	***						Ξc(2815)	***
N(2200)	D15	**		Δ(2400)	G39	**						Σ(2000)	S11	*						Ξc(2930)	*
N(2220)	H19	****		Δ(2420)	H3,11	****						Σ(2030)	F17	****						Ξc(2980)	***
N(2250)	G19	****		Δ(2750)	I3,13	**						Σ(2070)	F15	*						Ξc(3055)	**
N(2600)	I1,11	***		Δ(2950)	K3,15	**						Σ(2080)	P13	**						Ξc(3080)	***
N(2700)	K1,13	**										Σ(2100)	G17	*						Ξc(3123)	*
												Σ(2250)		***
												Σ(2455)		**						Ωc0	***
												Σ(2620)		**						Ωc(2270)0	***
												Σ(3000)		*
												Σ(3170)		*						Ξcc+	*

****	Existenz ist sicher, Eigenschaften wenigstens einigermaßen bekannt.
***	Existenz ist fast sicher bis sicher, aber eine weitere Bestätigung ist wünschenswert, und/oder Quantenzahlen, Verzweigungsverhältnisse usw. sind nicht gut bestimmt.
**	Evidenz für die Existenz ist nur mittelmäßig (englisch fair).
*	Evidenz für die Existenz ist schwach (englisch poor).

Siehe auch

• Liste der Mesonen

Literatur

• K. Nakamura et al. (Particle Data Group): Review of Particle Physics. In: Journal of Physics G. 37, 2010, S. 075021. Bibcode: 2010JPhG...37g5021N. doi:10.1088/0954-3899/37/7A/075021.
• J.G. Körner, M. Krämer, D. Pirjol: Heavy Baryons. In: Progress in Particle and Nuclear Physics. 33, 1994, S. 787–868. Bibcode: 1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1. arXiv:hep-ph/9406359.
• D.M. Manley: Status of baryon spectroscopy. In: Journal of Physics: Conference Series. 5, 2005, S. 230–237. Bibcode: 2005JPhCS...9..230M. doi:10.1088/1742-6596/9/1/043.
• S.S.M. Wong: Introductory Nuclear Physics, 2nd, New York (NY): John Wiley & Sons 1998, ISBN 0-471-23973-9
• M. Gell-Mann: A Schematic of Baryons and Mesons. In: Physics Letters. 8, Nr. 3, 1964, S. 214–215. Bibcode: 1964PhL.....8..214G. doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne I. In: Zeitschrift für Physik. 77, 1932, S. 1–11. Bibcode: 1932ZPhy...77....1H. doi:10.1007/BF01342433.
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne II. In: Zeitschrift für Physik. 78, 1932, S. 156–164. Bibcode: 1932ZPhy...78..156H. doi:10.1007/BF01337585.
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne III. In: Zeitschrift für Physik. 80, 1932, S. 587–596. Bibcode: 1933ZPhy...80..587H. doi:10.1007/BF01335696.

Weblinks

• Particle Data Group – The Review of Particle Physics