„Vektorgradient“ – Versionsunterschied
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{{Anker|Deformation3.png}}[[Datei:Deformation3.png|mini|Abb. 1: Die Drehung und Streckung von materiellen Linienelementen (rot) bei einer Deformation wird mit einem Vektorgradient beschrieben]] |
{{Anker|Deformation3.png}}[[Datei:Deformation3.png|mini|Abb. 1: Die Drehung und Streckung von materiellen Linienelementen (rot) bei einer Deformation wird mit einem Vektorgradient beschrieben]] |
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Der '''Gradient eines Vektorfeldes''' oder kurz '''Vektorgradient''' (von {{laS|gradiens|de=schreitend}}<ref> |
Der '''Gradient eines Vektorfeldes''' oder kurz '''Vektorgradient''' (von {{laS|gradiens|de=schreitend}}<ref name="Duden"/>) fasst das Gefälle oder den Anstieg der Komponenten eines [[Vektorfeld]]es zu einem mathematischen Objekt zusammen. Während mit dem [[Gradient eines Skalarfeldes]] das Gefälle oder der Anstieg in einer bestimmten Richtung (sog. [[Richtungsableitung]]) als [[Skalar (Mathematik)|Skalar]] angegeben wird, stellt die Richtungsableitung mit dem Vektorgradient einen [[Vektor]] dar. |
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| url=http://www.duden.de/rechtschreibung/Gradient |
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| titel=Bedeutungsübersicht: Gradient |
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| hrsg=Duden online |
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| zugriff=2020-10-28}}</ref>) fasst das Gefälle oder den Anstieg der Komponenten eines [[Vektorfeld]]es zu einem mathematischen Objekt zusammen. Während mit dem [[Gradient eines Skalarfeldes]] das Gefälle oder der Anstieg in einer bestimmten Richtung (sog. [[Richtungsableitung]]) als [[Skalar (Mathematik)|Skalar]] angegeben wird, stellt die Richtungsableitung mit dem Vektorgradient einen [[Vektor]] dar. |
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Ein anschauliches Beispiel ist das Vektorfeld der Bewegung der Partikel eines Körpers. Die mit dem [[Deformationsgradient]] gebildete Richtungsableitung des Bewegungsfeldes transformiert die Strecke von einem Partikel zu einem benachbarten Partikel des Körpers im undeformierten Zustand in die entsprechende Strecke im deformierten Zustand, siehe Bild. Die Strecke kann bei der Deformation gedreht und gestreckt werden. Die Richtungsableitung mit maximalem Wert ist hier diejenige Richtung, in der der Körper die größte [[Dehnung]] erfährt; in dieser Richtung benachbarte Partikel entfernen sich im Zuge der Verformung am weitesten voneinander, siehe auch [[#Verformungen]] und die [[#Beispiele]]. |
Ein anschauliches Beispiel ist das Vektorfeld der Bewegung der Partikel eines Körpers. Die mit dem [[Deformationsgradient]] gebildete Richtungsableitung des Bewegungsfeldes transformiert die Strecke von einem Partikel zu einem benachbarten Partikel des Körpers im undeformierten Zustand in die entsprechende Strecke im deformierten Zustand, siehe Bild. Die Strecke kann bei der Deformation gedreht und gestreckt werden. Die Richtungsableitung mit maximalem Wert ist hier diejenige Richtung, in der der Körper die größte [[Dehnung]] erfährt; in dieser Richtung benachbarte Partikel entfernen sich im Zuge der Verformung am weitesten voneinander, siehe auch [[#Verformungen]] und die [[#Beispiele]]. |
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Der Gradient eines Vektorfeldes entsteht aus dem Vektorfeld durch Anwendung des Gradientenoperators grad, der eine Verallgemeinerung der [[Ableitungsfunktion|Ableitung]] in der [[Mehrdimensionale Analysis|mehrdimensionalen Analysis]] ist. Zur besseren Abgrenzung zwischen Operator und Resultat seiner Anwendung bezeichnen manche Quellen<ref name=" |
Der Gradient eines Vektorfeldes entsteht aus dem Vektorfeld durch Anwendung des Gradientenoperators grad, der eine Verallgemeinerung der [[Ableitungsfunktion|Ableitung]] in der [[Mehrdimensionale Analysis|mehrdimensionalen Analysis]] ist. Zur besseren Abgrenzung zwischen Operator und Resultat seiner Anwendung bezeichnen manche Quellen<ref name="Werner"/>{{rp|353}}<ref name="Sirk"/>{{rp|112}} den Gradient vektorieller Feldgrößen als Vektorgradient. |
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| Autor=Wolfgang Werner |
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| Titel=Vektoren und Tensoren als universelle Sprache in Physik und Technik |
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| TitelErg=Tensoralgebra und Tensoranalysis |
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| Band=1 |
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| Verlag=Springer Vieweg Verlag |
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| Ort=Wiesbaden |
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| Jahr=2019 |
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| ISBN=978-3-658-25271-7 |
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| DOI=10.1007/978-3-658-25272-4}}</ref>{{rp|353}}<ref name="sirk">{{Literatur |
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| Titel=Einführung in die Vektorrechnung: Für Naturwissenschaftler, Chemiker und Ingenieure |
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| Autor=Hugo Sirk |
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| Verlag=Springer-Verlag |
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| Jahr=2013 |
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| ISBN=3642723136 |
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| Kapitel=Kap. 5.4 "Das Vektorfeld und der Vektorgradient"}}</ref>{{rp|112}} den Gradient vektorieller Feldgrößen als Vektorgradient. |
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Der Gradient hat [[tensor]]ielle Eigenschaften<ref name="Pucker"/>{{rp|421}}: der Gradient eines Skalarfeldes ([[Tensorfeld]] nullter Stufe) führt auf ein Gradientenvektorfeld, das ein Tensorfeld erster Stufe ist. Entsprechend ist der Vektorgradient ein Tensorfeld zweiter Stufe; das Ergebnis lässt sich bezüglich einer [[Orthonormalbasis]] als [[Matrix (Mathematik)|Matrix]] schreiben. Die Komponenten des Vektorgradienten sind die kovarianten Ableitungen der Komponenten des Vektorfeldes in einem Punkt; bei den Basisvektoren sind dies die [[Christoffelsymbole]]. |
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Der Gradient hat [[tensor]]ielle Eigenschaften<ref name="pucker">{{Literatur |
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| Autor=C. B. Lang, N. Pucker |
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| Titel=Mathematische Methoden in der Physik |
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| Verlag=Springer Spektrum |
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| Ort=Berlin, Heidelberg |
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| Jahr=2016 |
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| ISBN=978-3-662-49312-0}}</ref>{{rp|421}}: der Gradient eines Skalarfeldes ([[Tensorfeld]] nullter Stufe) führt auf ein Gradientenvektorfeld, das ein Tensorfeld erster Stufe ist. Entsprechend ist der Vektorgradient ein Tensorfeld zweiter Stufe; das Ergebnis lässt sich bezüglich einer [[Orthonormalbasis]] als [[Matrix (Mathematik)|Matrix]] schreiben. Die Komponenten des Vektorgradienten sind die kovarianten Ableitungen der Komponenten des Vektorfeldes in einem Punkt; bei den Basisvektoren sind dies die [[Christoffelsymbole]]. |
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Der Gradient wird zusammen mit anderen Differentialoperatoren wie [[Divergenz eines Vektorfeldes|Divergenz]] und [[Rotation eines Vektorfeldes|Rotation]] in der [[Tensoranalysis]] untersucht. |
Der Gradient wird zusammen mit anderen Differentialoperatoren wie [[Divergenz eines Vektorfeldes|Divergenz]] und [[Rotation eines Vektorfeldes|Rotation]] in der [[Tensoranalysis]] untersucht. |
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== Definition == |
== Definition == |
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Der Gradient <math>\mathrm{grad}\big(\vec f(\vec x)\big)</math> eines [[Differenzierbarkeit|differenzierbaren]] Vektorfeldes <math>\vec f</math> nähert dieses in der [[Umgebung (Mathematik)|Umgebung]] eines Punkts <math>\vec x</math> linear an:<ref name=" |
Der Gradient <math>\mathrm{grad}\big(\vec f(\vec x)\big)</math> eines [[Differenzierbarkeit|differenzierbaren]] Vektorfeldes <math>\vec f</math> nähert dieses in der [[Umgebung (Mathematik)|Umgebung]] eines Punkts <math>\vec x</math> linear an:<ref name="HbPhys"/> |
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| Autor=M. E. Gurtin |
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| Herausgeber=S. Flügge |
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| Titel=The Linear Theory of Elasticity |
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| Sammelwerk=Handbuch der Physik |
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| Band=Bd. VI2/a, Bandherausgeber C. Truesdell |
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| Seiten=10 |
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| Verlag=Springer |
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| Jahr=1972 |
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| ISBN=3-540-05535-5}}</ref> |
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:<math>\vec f(\vec y)-\vec f(\vec x) |
:<math>\vec f(\vec y)-\vec f(\vec x) |
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:<math>\mathrm{grad}\big(\vec f(\vec x)\big)[\vec h]=(\vec h\cdot\nabla)\vec f</math> |
:<math>\mathrm{grad}\big(\vec f(\vec x)\big)[\vec h]=(\vec h\cdot\nabla)\vec f</math> |
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So werden auch Gradienten für Tensorfelder zweiter Stufe oder allgemein Tensorfelder n-ter Stufe definiert.<ref name=" |
So werden auch Gradienten für Tensorfelder zweiter Stufe oder allgemein Tensorfelder n-ter Stufe definiert.<ref name="Werner"/>{{rp|358}}<ref name="Pucker"/>{{rp|420}}<ref name="Altenbach"/>{{rp|43}} Durch Gradientenbildung entsteht aus einem Tensorfeld n-ter Stufe ein Tensorfeld der Stufe n+1. |
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| Autor=[[Holm Altenbach]] |
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| Titel=Kontinuumsmechanik |
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| TitelErg=Einführung in die materialunabhängigen und materialabhängigen Gleichungen |
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| Seiten=43 |
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| Verlag=Springer-Verlag |
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| Ort=Berlin, Heidelberg |
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| Datum=2012 |
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| ISBN=978-3-642-24118-5 |
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| DOI=10.1007/978-3-642-24119-2}}</ref>{{rp|43}} Durch Gradientenbildung entsteht aus einem Tensorfeld n-ter Stufe ein Tensorfeld der Stufe n+1. |
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Bei einem Vektorfeld, das ein Tensorfeld erster Stufe ist, ergibt sich als Gradient ein Tensorfeld zweiter Stufe und zwar durch Nutzung des [[Dyadisches Produkt|dyadischen Produkts |
Bei einem Vektorfeld, das ein Tensorfeld erster Stufe ist, ergibt sich als Gradient ein Tensorfeld zweiter Stufe und zwar durch Nutzung des [[Dyadisches Produkt|dyadischen Produkts „⊗“]]: |
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:<math>\mathrm{grad}\big(\vec f(\vec x)\big)[\vec h] |
:<math>\mathrm{grad}\big(\vec f(\vec x)\big)[\vec h] |
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=(\vec h\cdot\nabla)\vec f |
=(\vec h\cdot\nabla)\vec f |
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=\vec h\cdot(\nabla\otimes\vec f)=(\nabla\otimes\vec f)^\top\cdot\vec h |
=\vec h\cdot(\nabla\otimes\vec f) |
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=(\nabla\otimes\vec f)^\top\cdot\vec h |
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Das hochgestellte <sup>⊤</sup> bedeutet eine [[Transponierte Matrix|Transponierung]]. In einigen Quellen<ref name=" |
{{Anker|Konvention}}Das hochgestellte <sup>⊤</sup> bedeutet eine [[Transponierte Matrix|Transponierung]]. In einigen Quellen<ref name="HbPhys"/>{{rp|4}}<ref name="Haupt"/>{{rp|23}}<ref name="Betten"/>{{rp|34}} wird |
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| Autor=P. Haupt |
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| Titel=Continuum Mechanics and Theory of Materials |
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| Verlag=Springer |
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| Jahr=2002 |
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| ISBN=3-540-43111-X}}</ref>{{rp|23}}<ref name="betten">{{Literatur |
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| Autor=J. Betten |
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| Titel=Kontinuumsmechanik |
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| TitelErg=Elastisches und inelastisches Verhalten isotroper und anisotroper Stoffe |
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| Verlag=Springer |
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| Ort=Berlin, Heidelberg u. a. |
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| Auflage=2. erw.Aufl. |
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| Jahr=2001 |
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| DOI=10.1007/978-3-642-56562-5 |
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| ISBN=978-3-642-62645-6}} |
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</ref>{{rp|34}} wird |
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:<math>\mathrm{grad}(\vec f):=(\nabla\otimes\vec f)^\top |
:<math>\mathrm{grad}(\vec f):=(\nabla\otimes\vec f)^\top |
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und in anderen<ref name=" |
und in anderen<ref name="Altenbach"/>{{rp|43}}<ref name="Werner"/>{{rp|354}} |
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:<math>\tilde{\mathrm{grad}}(\vec f):=\nabla\otimes\vec f |
:<math>\tilde{\mathrm{grad}}(\vec f):=\nabla\otimes\vec f |
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definiert, was wegen des nicht [[Kommutativgesetz|kommutativen]] dyadischen Produkts einen nicht unerheblichen Unterschied ausmacht, der beispielsweise bei der [[#Produktregel]] und der Richtungsableitung zu beachten ist. |
definiert, was wegen des nicht [[Kommutativgesetz|kommutativen]] dyadischen Produkts einen nicht unerheblichen Unterschied ausmacht, der beispielsweise bei der [[#Produktregel]] und der Richtungsableitung zu beachten ist. |
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Hier wird erstere Form (die ohne [[Tilde]]) benutzt. |
Hier wird die erstere Form (die ohne [[Tilde]]) als Konvention benutzt. |
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== Schreibweisen == |
== Schreibweisen == |
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Zwecks kompakter Darstellung bezeichnet im Folgenden ein Index hinter einem Komma die Ableitung nach einer Koordinate: |
Zwecks kompakter Darstellung bezeichnet im Folgenden ein Index hinter einem Komma die Ableitung nach einer Koordinate: |
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:<math>f_{,i}:=\frac{\partial f}{\partial x_i}\,,\quad |
:<math>f_{,i}:=\frac{\partial f}{\partial x_i}\,,\quad |
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f_{r,\vartheta}:=\frac{\partial f_r}{\partial\vartheta}</math> |
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Es ist die hier vereinbarte [[#Konvention]] <math>(\vec h\cdot\nabla)\vec f=\mathrm{grad}(\vec f)\cdot\vec h</math> zu beachten. |
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=== Kartesische Koordinaten === |
=== Kartesische Koordinaten === |
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In [[Kartesische Koordinaten|kartesischen Koordinaten]] <math>x_i\in\R</math> mit [[Standardbasis]] ''ê<sub>i</sub>'' lautet der Vektorgradient eines Vektorfeldes <math>\textstyle\vec f=\sum_if_i\hat e_i</math> mit |
In [[Kartesische Koordinaten|kartesischen Koordinaten]] <math>x_i\in\R</math> mit [[Standardbasis]] ''ê<sub>i</sub>'' lautet der Vektorgradient eines Vektorfeldes <math>\textstyle\vec f=\sum_if_i\hat e_i</math> mit Koeffizienten <math>f_i</math> |
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:<math>\mathrm{grad}(\vec f) |
:<math>\mathrm{grad}(\vec f) |
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und der Vektorgradient einer Vektorfunktion <math>\vec f:=f_\rho\hat e_\rho+f_\varphi\hat e_\varphi+f_z\hat e_z</math>: |
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und der Vektorgradient |
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:<math>\begin{align} |
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\end{pmatrix}</math> |
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und der Vektorgradient einer Vektorfunktion <math>\vec f:=f_r\hat e_r+f_\vartheta\hat e_\vartheta+f_\varphi\hat e_\varphi</math>: |
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und der Vektorgradient |
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:<math>\begin{align} |
:<math>\begin{align} |
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==== Kontravariantes Vektorfeld ==== |
==== Kontravariantes Vektorfeld ==== |
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Die [[#Produktregel]] angewandt auf ein kontravariantes Vektorfeld<ref name=" |
Die [[#Produktregel]] angewandt auf ein kontravariantes Vektorfeld<ref name="Werner"/>{{rp|146}} führt zu |
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:<math>\mathrm{grad}(f^i\vec g_i) |
:<math>\mathrm{grad}(f^i\vec g_i) |
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Der Gradient des kovarianten Basisvektors kann mit den [[Christoffelsymbole]]n<ref name=" |
Der Gradient des kovarianten Basisvektors kann mit den [[Christoffelsymbole]]n<ref name="Werner"/>{{rp|340}}<ref name="Haupt"/>{{rp|58}} <math>\Gamma^k_{ij}=\vec g_{i,j}\cdot\vec g^k</math> ausgedrückt werden: |
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:<math>\begin{align}\mathrm{grad}(\vec g_i) |
:<math>\begin{align}\mathrm{grad}(\vec g_i) |
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\end{align}</math> |
\end{align}</math> |
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Darin ist <math>\left.f^i\right|_j=f^i_{,j}+\Gamma^i_{kj}f^k</math> die sogenannte [[kovariante Ableitung]] der Komponente <math>f^i</math>.<ref name=" |
Darin ist <math>\left.f^i\right|_j=f^i_{,j}+\Gamma^i_{kj}f^k</math> die sogenannte [[kovariante Ableitung]] der Komponente <math>f^i</math>.<ref name="Werner"/>{{rp|341}}<ref name="Haupt"/>{{rp|61}} |
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==== Kovariantes Vektorfeld ==== |
==== Kovariantes Vektorfeld ==== |
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Bei einem kovarianten Vektorfeld<ref name=" |
Bei einem kovarianten Vektorfeld<ref name="Werner"/>{{rp|146}} <math>\vec f=f_i\vec g^i</math> wird die Ableitung des kontravarianten Basisvektors benötigt, eine Ableitung, die auch mit Christoffelsymbolen ausgedrückt werden kann: |
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:<math>\begin{align} |
:<math>\begin{align} |
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== Eigenschaften == |
== Eigenschaften == |
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Es ist die hier vereinbarte [[#Konvention]] <math>(\vec h\cdot\nabla)\vec f=\mathrm{grad}(\vec f)\cdot\vec h</math> zu beachten. |
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=== Zusammenhang mit dem totalen Differenzial === |
=== Zusammenhang mit dem totalen Differenzial === |
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Betrachtet wird eine infinitesimale Verschiebung in einem Vektorfeld: |
Betrachtet wird eine infinitesimale Verschiebung in einem Vektorfeld: |
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=== Zusammenhang mit Rotation und Divergenz === |
=== Zusammenhang mit Rotation und Divergenz === |
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Der Vektorgradient beinhaltet alle partiellen Ableitungen der Komponenten eines Vektorfeldes, die bei der [[Rotation eines Vektorfeldes|Rotation]] und [[Divergenz eines Vektorfeldes]] gebraucht werden. Es ist zu vermuten, dass diese Operatoren aus dem Gradient eines Vektorfeldes ableitbar sind. Tatsächlich ist<ref> |
Der Vektorgradient beinhaltet alle partiellen Ableitungen der Komponenten eines Vektorfeldes, die bei der [[Rotation eines Vektorfeldes|Rotation]] und [[Divergenz eines Vektorfeldes]] gebraucht werden. Es ist zu vermuten, dass diese Operatoren aus dem Gradient eines Vektorfeldes ableitbar sind. Tatsächlich ist<ref name="Wandinger"/> |
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| autor=Johannes Wandinger |
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| url=http://wandinger.userweb.mwn.de/Formelsammlungen/Vektoranalysis.pdf |
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| format=[[Pdf]] |
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| sprache=de |
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| titel=Gradient, Divergenz und Rotation |
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| datum=2017-11-13 |
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| zugriff=2020-11-02}}</ref> |
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:<math>[\mathrm{grad}(\vec v)-\mathrm{grad}(\vec v)^\top]\cdot\vec c=\mathrm{rot}(\vec v)\times\vec c</math> |
:<math>[\mathrm{grad}(\vec v)-\mathrm{grad}(\vec v)^\top]\cdot\vec c=\mathrm{rot}(\vec v)\times\vec c</math> |
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=== Rechenregeln === |
=== Rechenregeln === |
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Für alle Konstanten <math>c\in\R</math>, <math>\mathbf C\in\R^{n\times n}</math>, total differenzierbaren Skalarfelder <math>f,\,g\in\R</math> und Vektorfelder <math>\vec f,\,\vec g\in\R^n</math> gilt: |
Für alle Konstanten <math>c\in\R</math>, <math>\mathbf C\in\R^{n\times n}</math>, total differenzierbaren Skalarfelder <math>f,\,g\in\R</math> und Vektorfelder <math>\vec f,\,\vec g\in\R^n</math> gilt mit der vereinbarten [[#Konvention]] <math>(\vec h\cdot\nabla)\vec f=\mathrm{grad}(\vec f)\cdot\vec h</math>: |
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;Linearität |
;Linearität |
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:<math>\operatorname{grad}(\vec f+\vec g)=\operatorname{grad}(\vec f)+\operatorname{grad}(\vec g)</math> |
:<math>\operatorname{grad}(\vec f+\vec g)=\operatorname{grad}(\vec f)+\operatorname{grad}(\vec g)</math> |
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;{{Anker|Produktregel}}[[Produktregel]] |
;{{Anker|Produktregel}}[[Produktregel]]: |
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:<math> |
:<math> |
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\mathrm{grad}(\vec{f}\cdot\vec{g}) |
\mathrm{grad}(\vec{f}\cdot\vec{g}) |
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=\vec{g}\cdot\mathrm{grad}(\vec{f})+\vec{f}\cdot\mathrm{grad}(\vec{g}) |
=\vec{g}\cdot\mathrm{grad}(\vec{f})+\vec{f}\cdot\mathrm{grad}(\vec{g}) |
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=\mathrm{grad}(\vec{f})^\top\cdot\vec{g} |
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+\mathrm{grad}(\vec{g})^\top\cdot\vec{f} |
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:In drei Dimensionen ist speziell<ref name=" |
:In drei Dimensionen ist speziell<ref name="Werner"/>{{rp|367}} |
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:<math>\mathrm{grad}(\vec{f}\cdot\vec{g}) |
:<math>\mathrm{grad}(\vec{f}\cdot\vec{g}) |
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</math> |
</math> |
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;{{Anker|Integralsätze}}[[Integralsatz|Integralsätze]]<ref name=" |
;{{Anker|Integralsätze}}[[Integralsatz|Integralsätze]]<ref name="Altenbach"/>{{rp|45}} |
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:<math>\int_{\vec a}^{\vec b} |
:<math>\int_{\vec a}^{\vec b} |
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</math> |
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:Dabei ist der Integrationsweg von <math>\vec a</math> nach <math>\vec b</math> beliebig. Diese Wegunabhängigkeit zeichnet Gradientenfelder aus<ref name=" |
:Dabei ist der Integrationsweg von <math>\vec a</math> nach <math>\vec b</math> beliebig. Diese Wegunabhängigkeit zeichnet Gradientenfelder aus<ref name="Werner"/>{{rp|433}}. |
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:<math>\int_V\mathrm{grad}(\vec f)\,\mathrm dV |
:<math>\int_V\mathrm{grad}(\vec f)\,\mathrm dV |
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== Anwendungen == |
== Anwendungen == |
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Es ist die hier vereinbarte [[#Konvention]] <math>(\vec h\cdot\nabla)\vec f=\mathrm{grad}(\vec f)\cdot\vec h</math> zu beachten. |
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=== Verformungen === |
=== Verformungen === |
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{{Siehe auch|Deformationsgradient}} |
{{Siehe auch|Deformationsgradient}} |
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=\lim_{s\to0}\frac{\vec\chi(\vec{X}+s\;\mathrm{d}\vec{X},t) |
=\lim_{s\to0}\frac{\vec\chi(\vec{X}+s\;\mathrm{d}\vec{X},t) |
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-\vec\chi(\vec{X},t)}{s} |
-\vec\chi(\vec{X},t)}{s} |
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=\mathrm{d}\vec{x}</math> |
=:\mathrm{d}\vec{x}</math> |
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berechnet werden, was seine Transformationseigenschaften der [[Ortsvektor#Verbindungsvektor|Linienelemente]] im undeformierten Zustand (<math>\mathrm{d}\vec{X}</math>) in den deformierten (<math>\mathrm{d}\vec{x}</math>) verdeutlicht. |
berechnet werden, was seine Transformationseigenschaften der [[Ortsvektor#Verbindungsvektor|Linienelemente]] im undeformierten Zustand (<math>\mathrm{d}\vec{X}</math>) in den deformierten (<math>\mathrm{d}\vec{x}</math>) verdeutlicht. |
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Der zweite Summand stellt einen konvektiven Anteil dar, der physikalisch daraus resultiert, dass das Partikel auch dadurch beschleunigt werden kann, dass es von einem schneller oder langsamer fließenden Stromfaden mitgenommen wird. Der [[Geschwindigkeitsgradient]] <math>\mathrm{grad}(\vec v)</math> hat eine fundamentale Bedeutung in der Fluidmechanik. |
Der zweite Summand stellt einen konvektiven Anteil dar, der physikalisch daraus resultiert, dass das Partikel auch dadurch beschleunigt werden kann, dass es von einem schneller oder langsamer fließenden Stromfaden mitgenommen wird. Der [[Geschwindigkeitsgradient]] <math>\mathrm{grad}(\vec v)</math> hat eine fundamentale Bedeutung in der Fluidmechanik. |
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=== Objektive Zeitableitung === |
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{{Hauptartikel|Euklidische Transformation}}{{Siehe auch|Zeitableitung#Objektive Zeitableitung}} |
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Ein Insasse eines fahrenden Zuges wird die Geschwindigkeit eines vorbeifliegenden Vogels anders beurteilen als ein in der Nähe befindlicher Fußgänger. Die Geschwindigkeit ist demnach vom Standpunkt abhängig, sie ist genauer ''nicht'' [[Bezugssystem #Wechsel des Bezugssystems|bezugssysteminvariant]] oder kürzer nicht ''objektiv''. |
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Für die Formulierung eines [[Materialmodell]]s, in dem die Raten [[Kontinuumsmechanik #Konstitutive Gleichungen|konstitutiver]] Variablen auftreten, wie beispielsweise beim [[Newtonsches Fluid|newtonschen Fluid]], werden jedoch objektive Zeitableitungen dieser Variablen benötigt. Denn es entspricht nicht der Erfahrung, dass ein bewegter Beobachter ein anderes Materialverhalten misst als ein ruhender. |
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Für ein objektives räumliches [[Vektorfeld]] <math>\vec y(\vec x,t)</math> ist beispielsweise die Zeitableitung |
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:<math>\stackrel{\nabla}{\vec{y}} |
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= \dot{\vec{y}}-\mathbf{l} \cdot \vec{y}</math> |
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wieder objektiv; darin ist <math>\mathbf{l}</math> der [[Geschwindigkeitsgradient]].<ref name="Greve"/>{{rp|42 ff.}}<ref name="Altenbach"/>{{rp|230 ff}} |
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Besonders elegante Formulierungen für objektive Zeitableitungen ergeben sich in [[Konvektive Koordinaten|konvektiven Koordinaten]]. |
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== Tensorgradient == |
== Tensorgradient == |
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Mit dem skalaren Operator <math>\vec h\cdot\nabla</math> kann auch der Gradient eines Tensorfeldes '''T''' gebildet werden, wobei ein ''Tensorgradient''<ref name=" |
Mit dem skalaren Operator <math>\vec h\cdot\nabla</math> kann auch der Gradient eines Tensorfeldes '''T''' gebildet werden, wobei ein ''Tensorgradient''<ref name="Werner"/>{{rp|356}} entsteht: |
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:<math>\mathrm{grad}(\mathbf T)[\vec h] |
:<math>\mathrm{grad}(\mathbf T)[\vec h] |
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</math> |
</math> |
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Soll das Argument wie beim Vektorgradient rechts vom Operator stehen, dann lautet der Tensorgradient |
Soll das Argument wie beim Vektorgradient rechts vom Operator stehen, siehe [[#Konvention]], dann lautet der Tensorgradient |
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:<math>\mathrm{grad}(\mathbf T)=\mathbf T_{,k}\otimes\vec g^k</math> |
:<math>\mathrm{grad}(\mathbf T)=\mathbf T_{,k}\otimes\vec g^k</math> |
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=T_{ij,k}-\Gamma^l_{ik}T_{lj}-\Gamma^l_{jk}T_{il}</math> |
=T_{ij,k}-\Gamma^l_{ik}T_{lj}-\Gamma^l_{jk}T_{il}</math> |
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Analog ergibt sich in den anderen Darstellungen:<ref name=" |
Analog ergibt sich in den anderen Darstellungen:<ref name="Werner"/>{{rp|348, 356 f.}} |
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:<math>\begin{align} |
:<math>\begin{align} |
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=\begin{pmatrix}x+ay+a(x+2ay)^2\\y-(x+2ay)^2\end{pmatrix}</math> |
=\begin{pmatrix}x+ay+a(x+2ay)^2\\y-(x+2ay)^2\end{pmatrix}</math> |
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angeführt, wo a eine beliebige Konstante ist. Der Gradient wird aus der Richtungsableitung berechnet: |
angeführt, wo a eine beliebige Konstante ist. Der Gradient wird mit der vereinbarten [[#Konvention]] wie folgt aus der Richtungsableitung berechnet: |
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:<math>\begin{align} |
:<math>\begin{align} |
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== Literatur == |
== Literatur == |
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<references |
<references> |
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<ref name="Duden"> |
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{{Internetquelle |
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| url=http://www.duden.de/rechtschreibung/Gradient |
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| titel=Bedeutungsübersicht: Gradient |
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| hrsg=Duden online |
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| zugriff=2020-10-28 |
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<ref name="Werner"> |
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{{Literatur |
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| Autor=Wolfgang Werner |
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| Titel=Vektoren und Tensoren als universelle Sprache in Physik und Technik |
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| TitelErg=Tensoralgebra und Tensoranalysis |
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| Band=1 |
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| Verlag=Springer Vieweg Verlag |
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| Ort=Wiesbaden |
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| Jahr=2019 |
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| ISBN=978-3-658-25271-7 |
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| DOI=10.1007/978-3-658-25272-4 |
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<ref name="Sirk"> |
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{{Literatur |
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| Titel=Einführung in die Vektorrechnung: Für Naturwissenschaftler, Chemiker und Ingenieure |
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| Autor=Hugo Sirk |
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| Verlag=Springer-Verlag |
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| Jahr=2013 |
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| ISBN=3642723136 |
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| Kapitel=Kap. 5.4 "Das Vektorfeld und der Vektorgradient" |
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<ref name="Pucker"> |
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{{Literatur |
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| Autor=C. B. Lang, N. Pucker |
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| Titel=Mathematische Methoden in der Physik |
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| Verlag=Springer Spektrum |
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| Ort=Berlin, Heidelberg |
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| Jahr=2016 |
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| ISBN=978-3-662-49312-0 |
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<ref name="HbPhys"> |
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{{Literatur |
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| Autor=M. E. Gurtin |
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| Herausgeber=S. Flügge |
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| Titel=The Linear Theory of Elasticity |
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| Sammelwerk=Handbuch der Physik |
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| Band=Bd. VI2/a, Bandherausgeber C. Truesdell |
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| Seiten=10 |
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| Verlag=Springer |
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| Jahr=1972 |
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| ISBN=3-540-05535-5 |
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| Autor=[[Holm Altenbach]] |
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| Titel=Kontinuumsmechanik |
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| TitelErg=Einführung in die materialunabhängigen und materialabhängigen Gleichungen |
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| Seiten=43 |
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| Verlag=Springer-Verlag |
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| ISBN=978-3-642-24118-5 |
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| Autor=P. Haupt |
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| Titel=Continuum Mechanics and Theory of Materials |
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| Verlag=Springer |
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| Jahr=2002 |
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| TitelErg=Elastisches und inelastisches Verhalten isotroper und anisotroper Stoffe |
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| Verlag=Springer |
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| Ort=Berlin, Heidelberg u. a. |
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| Auflage=2. erw.Aufl. |
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| Autor=Ralf Greve |
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| Titel=Kontinuumsmechanik |
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[[Kategorie:Feldtheorie]] |
[[Kategorie:Feldtheorie]] |
Version vom 11. November 2023, 15:01 Uhr
Der Gradient eines Vektorfeldes oder kurz Vektorgradient (von lateinisch gradiens ‚schreitend‘[1]) fasst das Gefälle oder den Anstieg der Komponenten eines Vektorfeldes zu einem mathematischen Objekt zusammen. Während mit dem Gradient eines Skalarfeldes das Gefälle oder der Anstieg in einer bestimmten Richtung (sog. Richtungsableitung) als Skalar angegeben wird, stellt die Richtungsableitung mit dem Vektorgradient einen Vektor dar.
Ein anschauliches Beispiel ist das Vektorfeld der Bewegung der Partikel eines Körpers. Die mit dem Deformationsgradient gebildete Richtungsableitung des Bewegungsfeldes transformiert die Strecke von einem Partikel zu einem benachbarten Partikel des Körpers im undeformierten Zustand in die entsprechende Strecke im deformierten Zustand, siehe Bild. Die Strecke kann bei der Deformation gedreht und gestreckt werden. Die Richtungsableitung mit maximalem Wert ist hier diejenige Richtung, in der der Körper die größte Dehnung erfährt; in dieser Richtung benachbarte Partikel entfernen sich im Zuge der Verformung am weitesten voneinander, siehe auch #Verformungen und die #Beispiele.
Der Gradient eines Vektorfeldes entsteht aus dem Vektorfeld durch Anwendung des Gradientenoperators grad, der eine Verallgemeinerung der Ableitung in der mehrdimensionalen Analysis ist. Zur besseren Abgrenzung zwischen Operator und Resultat seiner Anwendung bezeichnen manche Quellen[2]:353[3]:112 den Gradient vektorieller Feldgrößen als Vektorgradient.
Der Gradient hat tensorielle Eigenschaften[4]:421: der Gradient eines Skalarfeldes (Tensorfeld nullter Stufe) führt auf ein Gradientenvektorfeld, das ein Tensorfeld erster Stufe ist. Entsprechend ist der Vektorgradient ein Tensorfeld zweiter Stufe; das Ergebnis lässt sich bezüglich einer Orthonormalbasis als Matrix schreiben. Die Komponenten des Vektorgradienten sind die kovarianten Ableitungen der Komponenten des Vektorfeldes in einem Punkt; bei den Basisvektoren sind dies die Christoffelsymbole.
Der Gradient wird zusammen mit anderen Differentialoperatoren wie Divergenz und Rotation in der Tensoranalysis untersucht.
Definition
Der Gradient eines differenzierbaren Vektorfeldes nähert dieses in der Umgebung eines Punkts linear an:[5]
- für
Das Landau-Symbol 𝓞(x) steht für Terme, die langsamer als x wachsen, und stellt eine lineare Funktion von dar. Wenn der Gradient existiert, ist er eindeutig und kann aus dem Gâteaux-Differential
berechnet werden. In einem euklidischen Vektorraum mit Standardskalarprodukt „·“ ergibt sich der Vektorgradient aus der Anwendung des skalaren Operators , der mit dem Nabla-Operator 𝜵 gebildet wird:
So werden auch Gradienten für Tensorfelder zweiter Stufe oder allgemein Tensorfelder n-ter Stufe definiert.[2]:358[4]:420[6]:43 Durch Gradientenbildung entsteht aus einem Tensorfeld n-ter Stufe ein Tensorfeld der Stufe n+1.
Bei einem Vektorfeld, das ein Tensorfeld erster Stufe ist, ergibt sich als Gradient ein Tensorfeld zweiter Stufe und zwar durch Nutzung des dyadischen Produkts „⊗“:
Das hochgestellte ⊤ bedeutet eine Transponierung. In einigen Quellen[5]:4[7]:23[8]:34 wird
definiert, was wegen des nicht kommutativen dyadischen Produkts einen nicht unerheblichen Unterschied ausmacht, der beispielsweise bei der #Produktregel und der Richtungsableitung zu beachten ist.
Hier wird die erstere Form (die ohne Tilde) als Konvention benutzt.
Schreibweisen
Die vielfältigen Anwendungen haben zu variantenreichen Schreibweisen geführt.
In der Kontinuumsmechanik ist es üblich, Größen, die sich auf den undeformierten Ausgangszustand eines Körpers beziehen, groß zu schreiben, und solche, die sich auf den deformierten Zustand beziehen, klein. Entsprechend bedeuten GRAD oder Grad Gradienten im undeformierten Körper und grad einen Gradient im deformierten. Andere Notationen mit dem Nabla-Operator benutzen 𝜵X, 𝜵0 für den Operator im undeformierten Körper und 𝜵x, 𝜵t für den im deformierten.
Es wird auch
geschrieben.
Geometrische Interpretation
Das eingangs aufgeführte Beispiel des Deformationsgradienten soll hier vertieft werden. Dazu sei das Vektorfeld in einer nahen Umgebung eines Punkts als Bewegungsfeld der Partikel einer Gummihaut interpretierbar, was der Fall ist, wenn der Vektorgradient invertierbar ist, es also eine Eins-zu-eins-Beziehung zwischen Raumpunkten und ihren Bildern gibt. Bezeichnen im undeformierten Körper Großbuchstaben die Orte von Partikeln und Kleinbuchstaben ihre Orte im deformierten, dann stellt man folgendes fest.
Auf der Haut wird ein (infinitesimal) kleiner Kreis gezeichnet und wenn man nun die Gummihaut lang zieht, wird der Kreis zu einer Ellipse, siehe Abb. 3. Ein Pfeil MP vom Mittelpunkt M zu einem Partikel P auf dem Umfang des Kreises wird zu mp gedehnt und verdreht, wobei p auf der Ellipse liegt. Die Transformation von MP zu mp leistet die mit dem Vektorgradient gebildete Richtungsableitung. Die lineare Annäherung des Vektorfeldes mittels der Richtungsableitung in der Umgebung des Punkts ist die definierende Eigenschaft eines Gradienten.
Die betraglich größte Änderung der Positionsdifferenzen mp zu MP tritt in der Richtung auf, in der der Körper die größte Dehnung erfährt. Auf der Gummihaut landet das Partikel P im Kreis auf der Hauptachse der Ellipse (bei p). Die Richtung der größten betraglichen Änderung erhält man hier als Lösung eines Eigenwertproblems, jedoch nicht des Deformationsgradienten, sondern des mit ihm gebildeten Strecktensors, siehe #Zusammenhang mit der Richtungsableitung und #Beispiele.
Markiert man im undeformierten Körper ein Partikel A und ein (infinitesimal) nahe benachbartes B und trägt im deformierten Körper vom Ort a des Partikels A die Richtungsableitung in Richtung AB auf, dann landet man im deformierten Körper am Ort b des Partikels B. Genauso kann man in b die Richtungsableitung in Richtung BC zu einem benachbarten Partikel C auftragen und landet im deformierten Körper an dessen Ort c. Diese Prozedur kann man beliebig oft wiederholen, die Integralrechnung gestattet sogar unendliche Wiederholungen. So gelangt man von a aus an den Ort p eines beliebigen Partikels P und zwar unabhängig vom eingeschlagenen Weg von A nach P. Diese Wegunabhängigkeit zeichnet Gradientenfelder aus.
Koordinatendarstellung
Zwecks kompakter Darstellung bezeichnet im Folgenden ein Index hinter einem Komma die Ableitung nach einer Koordinate:
Es ist die hier vereinbarte #Konvention zu beachten.
Kartesische Koordinaten
In kartesischen Koordinaten mit Standardbasis êi lautet der Vektorgradient eines Vektorfeldes mit Koeffizienten
mit
- .
In drei Dimensionen ist speziell
Zylinderkoordinaten
In Zylinderkoordinaten mit radialer Koordinate ρ, Azimut φ und Höhe z über der ρφ-Ebene lauten die Basisvektoren mit dem Sinus und Cosinus
und der Vektorgradient einer Vektorfunktion :
mit
Kugelkoordinaten
In Kugelkoordinaten mit Abstand r vom Ursprung, Zenitwinkel ϑ und Azimut φ lauten die Basisvektoren mit dem Sinus und Cosinus
und der Vektorgradient einer Vektorfunktion :
mit
dem Tangens tan und dem Einheitstensor 1 = êr ⊗ êr + êϑ ⊗ êϑ + êφ ⊗ êφ.
Allgemein krummlinige Koordinaten
In krummlinigen Koordinaten lauten die ko- und kontravarianten Basisvektoren
Das Symbol ist das Kronecker-Delta und der Index ,i bedeutet in diesem Abschnitt eine Ableitung nach yi. Der Nabla-Operator schreibt sich in krummlinigen Koordinaten
Hier wie im Folgenden muss die Einsteinsche Summenkonvention angewendet werden, dergemäß über in einem Produkt doppelt vorkommende Indizes, hier nur i, von eins bis zur Dimension des Raumes zu summieren ist.
Kontravariantes Vektorfeld
Die #Produktregel angewandt auf ein kontravariantes Vektorfeld[2]:146 führt zu
Der Gradient des kovarianten Basisvektors kann mit den Christoffelsymbolen[2]:340[7]:58 ausgedrückt werden:
Mit lautet der Gradient schließlich
Darin ist die sogenannte kovariante Ableitung der Komponente .[2]:341[7]:61
Kovariantes Vektorfeld
Bei einem kovarianten Vektorfeld[2]:146 wird die Ableitung des kontravarianten Basisvektors benötigt, eine Ableitung, die auch mit Christoffelsymbolen ausgedrückt werden kann:
Der Gradient eines kontravarianten Basisvektors schreibt sich damit
Die #Produktregel liefert analog zum kontravarianten Vektor
mit der kovarianten Ableitung der Komponente .
Eigenschaften
Es ist die hier vereinbarte #Konvention zu beachten.
Zusammenhang mit dem totalen Differenzial
Betrachtet wird eine infinitesimale Verschiebung in einem Vektorfeld:
Das vollständige oder totale Differenzial eines Vektorfeldes ist:
- bzw. in Indexschreibweise
Das totale Differenzial eines Skalarfeldes und eines Vektorfeldes haben somit (formal) dieselbe Form. Beim totalen Differenzial eines Skalarfeldes wird der Gradient mit dem Differenzial skalar multipliziert. Beim totalen Differenzial eines Vektorfeldes ist die Multiplikation zwischen dem Gradient (Matrixform) mit dem Differenzialvektor als Matrix-Vektor-Produkt durchzuführen.
Zusammenhang mit der Richtungsableitung
Mit dem Vektorgradient kann die Richtungsableitung in Richtung eines Vektors berechnet werden:
Das hochgestellte ⊤ bedeutet eine Transponierung. In der Strömungsmechanik wird die linke Darstellung mit dem Nabla-Operator gegenüber der rechten bevorzugt, die in der Kontinuumsmechanik üblich ist. Die mithilfe des Vektorgradienten berechnete Richtungsableitung entspricht der Richtungsableitung, die man durch Grenzwertbildung bekommt:
- für alle
Interessiert diejenige Richtung , in der die Richtungsableitung maximalen Betrag hat, ergibt sich das Eigenwertproblem
Der Tensor ist symmetrisch und positiv semidefinit, sodass alle Eigenwerte reell und nicht negativ sind. Der zum größten Eigenwert gehörende Eigenvektor liefert die Richtung, in der die Richtungsableitung den größten Betrag hat.
Denn die Zielgröße ist
Ein Extremum unter der Nebenbedingung berechnet sich mit einem Lagrange-Multiplikator λ:
Im Extremum müssen die Ableitungen nach allen Variablen verschwinden. Die Ableitung nach dem Lagrange-Multiplikator
bedeutet, dass wie gewünscht die Nebenbedingung notwendig eingehalten wird. Die Ableitung nach in Richtung liefert
weil C symmetrisch ist. Da dies für alle gelten soll, ist das gleichbedeutend mit dem oben angegebenen Eigenwertproblem.
Zusammenhang mit Rotation und Divergenz
Der Vektorgradient beinhaltet alle partiellen Ableitungen der Komponenten eines Vektorfeldes, die bei der Rotation und Divergenz eines Vektorfeldes gebraucht werden. Es ist zu vermuten, dass diese Operatoren aus dem Gradient eines Vektorfeldes ableitbar sind. Tatsächlich ist[9]
für alle konstanten Vektoren . Der Tensor in der eckigen Klammer ist schiefsymmetrisch und dessen dualer axialer Vektor (·)× ist die Rotation. Der duale axiale Vektor ist die negative Hälfte der Vektorinvariante , bei der das dyadische Produkt ⊗ durch das Kreuzprodukt × ersetzt ist:
Die Spur des Vektorgradienten liefert die Divergenz:
Rechenregeln
Für alle Konstanten , , total differenzierbaren Skalarfelder und Vektorfelder gilt mit der vereinbarten #Konvention :
- Linearität
- In drei Dimensionen ist speziell[2]:367
- Dabei ist der Integrationsweg von nach beliebig. Diese Wegunabhängigkeit zeichnet Gradientenfelder aus[2]:433.
- Hier ist ein zweimal stetig differenzierbares Feld und der nach außen gerichtete Normaleneinheitsvektor auf der geschlossenen Oberfläche A des Volumens V.
Anwendungen
Es ist die hier vereinbarte #Konvention zu beachten.
Verformungen
Der schon angesprochene Deformationsgradient ist die grundlegende Größe zur Beschreibung von Verformungen von Körpern. Lokal stellen sich bei einer Verformung Längenänderungen und Winkeländerungen zwischen materiellen Linienelementen ein, die man sich in das Material eingeritzt denken kann, siehe Bild. Die Längenänderungen korrespondieren mit Dehnungen und die Winkeländerungen mit Scherungen im Material.
In der Kontinuumsmechanik gibt die Bewegungsfunktion den Ort an, an dem zur Zeit t ein Partikel ist, das zu einer definierten Zeit t0 am Ort war. Der Deformationsgradient F kann aus
berechnet werden, was seine Transformationseigenschaften der Linienelemente im undeformierten Zustand () in den deformierten () verdeutlicht.
Substanzielle Beschleunigung
In der Fluidmechanik wird die Eulersche Betrachtungsweise eingenommen, die das Vektorfeld der Geschwindigkeit als Funktion des Ortes und der Zeit t benutzt. Der Impulssatz eines Kontinuums besagt, dass eine volumenverteilte Kraft, wie die Schwerkraft eine ist, die Partikel des Körpers beschleunigt. Um das darzustellen, wird die Geschwindigkeit des Partikels mittels der Bewegungsfunktion eingeführt, die den Ort angibt, an dem sich das Partikel zur Zeit t befindet:
Der Überpunkt bildet hier die Substanzielle Zeitableitung. Für den Impulssatz kann nun die Substanzielle Beschleunigung als Zeitableitung der Geschwindigkeit bei festgehaltenem Partikel berechnet werden:
Der zweite Summand stellt einen konvektiven Anteil dar, der physikalisch daraus resultiert, dass das Partikel auch dadurch beschleunigt werden kann, dass es von einem schneller oder langsamer fließenden Stromfaden mitgenommen wird. Der Geschwindigkeitsgradient hat eine fundamentale Bedeutung in der Fluidmechanik.
Objektive Zeitableitung
Ein Insasse eines fahrenden Zuges wird die Geschwindigkeit eines vorbeifliegenden Vogels anders beurteilen als ein in der Nähe befindlicher Fußgänger. Die Geschwindigkeit ist demnach vom Standpunkt abhängig, sie ist genauer nicht bezugssysteminvariant oder kürzer nicht objektiv.
Für die Formulierung eines Materialmodells, in dem die Raten konstitutiver Variablen auftreten, wie beispielsweise beim newtonschen Fluid, werden jedoch objektive Zeitableitungen dieser Variablen benötigt. Denn es entspricht nicht der Erfahrung, dass ein bewegter Beobachter ein anderes Materialverhalten misst als ein ruhender.
Für ein objektives räumliches Vektorfeld ist beispielsweise die Zeitableitung
wieder objektiv; darin ist der Geschwindigkeitsgradient.[10]:42 ff.[6]:230 ff
Besonders elegante Formulierungen für objektive Zeitableitungen ergeben sich in konvektiven Koordinaten.
Tensorgradient
Mit dem skalaren Operator kann auch der Gradient eines Tensorfeldes T gebildet werden, wobei ein Tensorgradient[2]:356 entsteht:
In krummlinigen Koordinaten und dem Nabla-Operator (Notation siehe #Allgemein krummlinige Koordinaten) wird daraus:
Soll das Argument wie beim Vektorgradient rechts vom Operator stehen, siehe #Konvention, dann lautet der Tensorgradient
Für einen Tensor zweiter Stufe gibt es in krummlinigen Koordinaten vier Darstellungen:
Mit den Ableitungen der Basisvektoren
ergibt sich in der ersten Ausführung:
mit der kovarianten Ableitung der Tensorkomponente
Analog ergibt sich in den anderen Darstellungen:[2]:348, 356 f.
siehe auch die Anwendung der Christoffelsymbole bei Tensorfeldern.
Beispiele
Sei der Ortsvektor und r sein Betrag. Dann ist mit dem Einheitstensor 1:
siehe Gradient (Mathematik)#Nützliche Formeln. Mit der #Produktregel berechnet sich damit
Die beiden letzten Formeln werden z. B. bei der kartesischen Multipolentwicklung verwendet.
Als weiteres Beispiel wird das Vektorfeld
angeführt, wo a eine beliebige Konstante ist. Der Gradient wird mit der vereinbarten #Konvention wie folgt aus der Richtungsableitung berechnet:
Im Ursprung nimmt der Gradient die Form
an. Die maximale Richtungsableitung ergibt sich aus dem Eigensystem des Tensors
Er hat bei die Eigenwerte und Eigenvektoren
Die größte Richtungsableitung ist in Richtung , die durch den Gradient auf abgebildet wird.
Siehe auch
- Formelsammlung Tensoranalysis mit vielen Formeln aus dem Bereich.
Literatur
- ↑ Bedeutungsübersicht: Gradient. Duden online, abgerufen am 28. Oktober 2020.
- ↑ a b c d e f g h i j k Wolfgang Werner: Vektoren und Tensoren als universelle Sprache in Physik und Technik. Tensoralgebra und Tensoranalysis. Band 1. Springer Vieweg Verlag, Wiesbaden 2019, ISBN 978-3-658-25271-7, doi:10.1007/978-3-658-25272-4.
- ↑ Hugo Sirk: Einführung in die Vektorrechnung: Für Naturwissenschaftler, Chemiker und Ingenieure. Springer-Verlag, 2013, ISBN 3-642-72313-6, Kap. 5.4 "Das Vektorfeld und der Vektorgradient".
- ↑ a b C. B. Lang, N. Pucker: Mathematische Methoden in der Physik. Springer Spektrum, Berlin, Heidelberg 2016, ISBN 978-3-662-49312-0.
- ↑ a b M. E. Gurtin: The Linear Theory of Elasticity. In: S. Flügge (Hrsg.): Handbuch der Physik. Band VI2/a, Bandherausgeber C. Truesdell. Springer, 1972, ISBN 3-540-05535-5, S. 10.
- ↑ a b c d Holm Altenbach: Kontinuumsmechanik. Einführung in die materialunabhängigen und materialabhängigen Gleichungen. Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg 2012, ISBN 978-3-642-24118-5, S. 43, doi:10.1007/978-3-642-24119-2.
- ↑ a b c P. Haupt: Continuum Mechanics and Theory of Materials. Springer, 2002, ISBN 3-540-43111-X.
- ↑ J. Betten: Kontinuumsmechanik. Elastisches und inelastisches Verhalten isotroper und anisotroper Stoffe. 2. erw. Auflage. Springer, Berlin, Heidelberg u. a. 2001, ISBN 978-3-642-62645-6, doi:10.1007/978-3-642-56562-5.
- ↑ Johannes Wandinger: Gradient, Divergenz und Rotation. (Pdf) 13. November 2017, abgerufen am 2. November 2020.
- ↑ Ralf Greve: Kontinuumsmechanik. Springer, 2003, ISBN 978-3-642-62463-6, S. 4, doi:10.1007/978-3-642-55485-8 (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche).